Течение газа в слое сдвиговое

В акустическом поле, помимо периодического смеш,ения частиц, возникают различного рода постоянные течения, имеющие разный характер и происхождение. В реальной вязкой среде такие течения возникают как в свободном поле, так и вблизи препятствий. Последние обусловлены взаимодействием вязкой жидкости (или газа) с твердыми стенками препятствий, вследствие которого скорость тангенциального смещения частиц среды, прилегающей к стенке, должна обращаться в нуль. Толщина слоя, в котором проявляется это взаимодействие, имеет величину порядка глубины проникновения сдвиговой волны в среде. Как было показано в 5 гл. III, коэффициент поглощения сдвиговой волны в жидкости [c.117]

На фиг. 5, а показана фотография обтекания закрытого выреза с отношением у, близким к критическому 12 для М,, = 2.84. Вблизи точки присоединения сдвигового слоя к дну выреза расположен первый скачок уплотнения. При движении газа к задней стенке происходит торможение потока с образованием во внешней его части второго скачка уплотнения. На следующей фотографии (фиг. 5, б) видно течение в вырезе при у = 14. Отличие от у = 12 заключается в том, что второй скачок уплотнения вниз по потоку соединяется с первым. [c.129]

Термодинамика неравновесная (необратимых процессов) 238 Течение газа в слое Кнудсена 320 и д. ---сдвиговое 252 [c.439]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Идеализированное сдвиговое течение, в котором течеиия по разные стороны от слоя сдвига направлены навстречу друг другу и скорости вне слоя равны, практически не встречается. Если же на все поле наложить течение со скоростью U > Uq, ТО получим более реалистичное однонаправленное течение со скоростями W + Но и u - щ вдали от с юя сдвига. Характер развития неустойчивости в таком течении такой же, как и в идеализированном слое сдвига со скоростями Мо- Ближайшим реальным прототипом сдвигового с юя является слой смещения — течение, развивающееся за кромкой нластины, обтекаемой параллельным ей потоком газа или жидкости с различной скоростью по разные стороны от пластины. Описание течения и характер разви тия неустойчивости можно найти в обзорах, упоминаемых в начате п. 6.3. Механизмы развития неустойчивости на нелинейной стадии оказываются весьма близкими к описываемым в п. 6.3.1. [c.357]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...