Аргон, вязкость жидкого и гаг

Рис. 2. Температурная зависимость сдвиговой вязкости жидкого аргона по линии насыщения

Рис. 78. Вязкость т, аргона в жидкой фазе.

Динамическая вязкость криогенных жидкостей является одной из основных характеристик, необходимых для расчетов установок глубокого охлаждения. Тем не менее до сих пор не были составлены подробные таблицы значений вязкости жидкого воздуха и его компонентов Б интервале температур от тройной точки до критической при достаточно высоких давлениях. Полученные разными авторами немногочисленные экспериментальные данные часто существенно расходятся между собой, и поэтому не все опытные величины могут быть положены в основу таблиц. В настоящей работе на основании ограниченного числа наиболее надежных опытных данных установлены некоторые закономерности поведения коэффициента динамической вязкости и составлены таблицы значений вязкости жидких азота, кислорода, аргона и воздуха, которые могут быть использованы при инженерных расчетах. [c.172]

VI. I. Экспериментальные данные о вязкости жидких азота, кислорода, аргона и воздуха [c.172]

Метод колеблющегося диска был использован также Форстером [161, 162], измерившим вязкость жидких неона, аргона и азота в состоянии насыщения. Автор указывает [161, 162], что эксперименты для азота проведены в интервале температур от тройной точки до критической, а для аргона — от тройной точки до 116° К чистота этих веществ составляла 99,8%. Основной целью работы являлось, по-видимому, исследование вязкости неона, поэтому Форстер привел в таблице лишь часть опытных данных о двух других веществах (10 точек для азота в интервале температур 66,55—121,1° К и 8 — для аргона при 85,38—113,8° К). Погрешность опытных данных оценена равной 2%. Форстер отмечает, что полученные им значения вязкости азота при температурах выше 95° К отличаются от данных Н. С. Руденко [155], которые существенно завышены (до 18%). Выполненное нами (см. VI.2) сопоставление подтверждает это и в то же время дополнительно показывает, что мнение автора об удовлетворительном согласовании полученных им данных об аргоне с результатами [154, 160] не вполне обоснованно, так как расхождения достигают 8%. [c.175]

Одновременно с работами Форстера опубликована статья Буна и Томаса [163], посвященная исследованию вязкости жидких кислорода, аргона, криптона и метана. Вязкость определялась методом Пуазейля диаметр капилляра 0,3 мм, длина 150 мм. Вискозиметр был помещен в криостат, в котором поддерживалась постоянная температура с погрешностью 0,01 град. Жидкость в вискозиметре находилась при давлении насыщения. Чистота исследованных веществ составляла 99,98% [c.175]

Для расчета вязкости жидкого аргона при плотностях менее [c.193]

Рис. 29. Зависимость избыточной вязкости жидкого аргона от плотности по опытным данным

Динамическая вязкость жидкого и газообразного аргона [c.199]

Вязкость жидких Na, К, ВЬ и Сз исследовалась вибрационным низкочастотным методом в интервале температур 28—300 С. Контейнер с расплавом имел смотровые окна, как в работе [12], и позволял визуально наблюдать за состоянием поверхности жидкого металла. Измерения проводились в атмосфере жидкого аргона и гелия, подвергнутых специальной очистке, при давлении инертного газа 1,3 бар. [c.16]

Экспериментальные данные о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в основном получены в последнее десятилетие и охватывают ограниченные области изменения параметров. В настоящей работе опытные термические данные для жидких кислорода, аргона и воздуха экстраполированы до давления 500 бар. Это позволило составить уравнения состояния, справедливые в интересующем технику интервале давлений, и рассчитать термические и калорические свойства указанных веществ в области изменения параметров, не исследованной экспериментально. Полученные значения плотности были использованы также при составлении таблиц значений вязкости и теплопроводности четырех жидкостей на основании ограниченного экспериментального материала, относящегося к коэффициентам переноса. Таким образом, исследование позволило получить весь комплекс данных о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в наиболее важном для практических целей диапазоне давлений — вплоть до кривых насыщения и затвердевания. [c.4]

Теплопроводность жидких азота, кислорода и аргона, в отличие от вязкости, исследовалась преимущественно при давлениях, отличающихся от давления насыщения. Наибольшее число экспериментальных работ посвящено определению коэффициента теплопроводности азота. [c.207]

Как видно из рис. 1, нри плотностях р > 2р р (р = 1,41 г/см ) полученная нами кривая качественно правильно передает температурный ход сдвиговой вязкости жидкого аргона только нри относительно низких техмпературах (Т<С 150° К). Отсюда же видно, что формула (1) при постоянной плотности р > 2ркр дает заниженные значения сдвиговой вязкости при низких и завышенные значения при высоких температурах. [c.186]

Р и с. 1. Температурная записи- Ю ,пуа3 мооть сдвиговой вязкости Жидкого 26 аргона при постоянной плотности [c.187]

Более обширные исследования вязкости компонентов воздуха в жидком состоянии выполнили Н. С. Руденко и Л. В. Шубников [154]. Ими получены значения коэффициентов вязкости жидких азота, кислорода и аргона, а также окиси углерода в интервале температур от нормальной точки кипения до тройной точки. Был применен метод Пуазейля, позволяющий получить абсолютные значения вязкости и не требующий знания других свойств вещества (за исключением плотности). Вискозиметр системы Убеллоде находился в цилиндрическом сосуде Дьюара, закрытом герметичной крышкой необходимая температура достигалась откачкой паров охлаждающих жидкостей (технических азота и кислорода). Для облегчения регулирования температуры сосуд с вискозиметром был погружен во второй сосуд Дьюара, заполненный жидким воздухом. Для измерения температуры использован кислородный конденсационный термометр, помещенный вблизи вискозиметра. [c.172]

Некоторые данные о вязкости жидких азота, аргона и воздуха получили Г. П. Филиппова и И. П. Ишкин [168, 169], экспериментировавшие в интервале температур —183 0° С при давлении до 150 атм. Эти авторы применили сравнительный метод определения вязкости. Сущность его состоит в том, что вещество последовательно протекает по двум капиллярам. В рабочем капилляре вещество движется при заданных параметрах, в сравнительном — при комнатной температуре и давлении, близком к атмосферному. Кинематическая вязкость определяется на основании известной вязкости V2 в сравнительном капилляре по уравнению [c.178]

Металлофосфатные покрытия применяют для изоляции листовой электротехнической стали. В качестве основы для заливочных компаундов обычно применяют полиалюмофосфаты с введением в них некоторых неорганических добавок. Эти компаунды могут быть получены жидкими, полужидкими и пастообразными. После затвердевания при комнатной температуре и последующей термообработки они становятся твердыми, механически достаточно прочными. Рабочая температура алюмо( сфат-ных заливочных компаундов до 700° С в воздухе, вакууме и аргоне. Для примера укажем на параметры одного из алю.мофосфатных заливочных компаундов при комнатной температуре Епр = 2,7 МВ/м, предел прочности при сжатии 20 МПа, удельная ударная вязкость 0,7 кДж/м при 600° С Е р = 1,3 МВ/м, предел прочности при сжатии 22,8 МПа, удельная ударная вязкость 1,1 кДж/м , температурный коэффициент линейного расширения в интервале температур 150—550° С составляет (2,6—7,6)-10- °С-1. [c.246]

Существование в жидких металлах прочносвязанных группировок атомов подтверждается не только структурными исследованиями [634], но также и измерениями их вязкости [641]. Вместе с тем кластерная модель жидкости трудно поддается количественному анализу ввиду неопределенностей размеров, строения, формы атомных группировок и характера стыков между ними. С другой стороны, эта модель учитывает сохранение ближнего порядка при отсутствии дальнего порядка, что является наиболее характерной структурной особенностью жидкости. Эта модель использовалась Моттом и Гёрни [642], а также Темперли [643] для упрощенного вычисления свободной энергии жидкости и ее связи с температурой плавления. Фюрт [644] рассматривал плавление как дробление тела на блоки и выразил разрывную прочность через теплоты плавления, испарения и модуль Юнга. Исходя из кластерной модели, Бреховских [635] рассчитал картину дифракции рентгеновских лучей в случае расплава Na, которая хорошо согласовалась с экспериментальными рентгенограммами. На основе представлений о кластерах как квазичастицах термодинамически полученные уравнение состояния и химический потенциал жидкого аргона оказались в удовлетворительном согласии с экспериментом [645]. [c.220]

Вязкость 7] W (н сек1л1 ) аргона в газообразном и жидком состояниях [49, 141, 142, 363 [c.558]

Аргон, поверхностное натяжение 564 —, скорость звука 557, 558 —, теплопроводность жидкого и газообразного 561—563, 679, 682 —, термодинамические свойства на линии насьпцения 543, 544 —,-- при различных температурах и давлениях 544—557 Арохлор-1428 см. Тетрахлордифенил Ацетилен газообразный, вязкость [c.716]

Возможно, одпако, что теория, учитывающая вязкость и теплопроводность, может дать согласующиеся с экспериментом результаты во всем интервале частот, например для сжиженных инертных газов, т. е. в случаях, когда отсутствуют другие причины диссипации. Такое сравнение до настоящего времени не проводилось, так как число измерений на жидкостях этого типа ограничено. Помимо нескольких значений, полученных только при одной температуре и одной частоте Галтом [32], мы располагаем результатами последних исследований Ногли [58] в жидком аргоне эта жидкость была изучена при давлениях вплоть до 10 атм в частотном интервале 30—70 МГц и при различных температурах. На фиг. 8 приведены кривые температурной зависимости параметра a/v при 8 атм в исследованном частотном интервале он имеет постоянную величину. Пунктирной линией изображено поглощение, получающееся по классической теории. Таким образом, установлено, что в сжиженных инертных газах поглощение существенно превышает классическое [c.172]

На рис. 2 и 3 представлены графики температурной зависимости коэффициентов вязкости по линии насыщения для аргоца. Из рис. 2 и 3 видно, что с ростом температуры сдвиговая и объемная вязкости падают в области, соответствующей жидкому аргону, а возрастают в области, соответствующей перегретому пару. И вблизи критической точки коэффициенты вязкости существенно зависят от температуры. По нашим расчетам т]кр = [c.186]

В работе [164] приведены данные о плотности, поверхностном натяжении и коэффициенте динамической вязкости аргона в интервале температур 84,10—86,85° К и кислорода в интервале 80,07—87,50 К (по пять опытных точек для каждой жидкости). Точность полученных данных в статье не оговорена. Заметим, что значения плотности жидких кислорода и аргона, приведенные в рассматриваемой работе, систематически выше рассчитанных нами по уравнениям состояния (на 0,55—0,65%). Это объясняется, по-видимому, тем, что Сайи и Кобаяши при калибровке установки использовали завышенные значения плотности кислорода. [c.176]

В кратком сообщении [168] приведены сглаженные значения коэффициента динамической вязкости воздуха и аргона в указанной выше области параметров для жидкой фазы каждого вещества имеются лишь несколько значений вязкости при давлениях 50 100 и 150 кПсм . В более подробной статье [169] представлены графики зависимости динамической вязкости от температуры при различных давлениях, а также экспериментальные значения коэффициента кинематической вязкости трех веществ. Для жидкого аргона приведено в общем 16 опытных точек на изотермах [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...