Аэродинамические силы для некруглых сечений

Определение аэродинамических сил для некруглых сечений стержней. Рассмотрим сечение стержня, отличающееся от круглого (см. рис. 6.9, 6.10). Экспериментальные исследования в этом [c.247]

В связанной системе координат проекции полной аэродинамической силы Яа для стержней некруглого сечения, имеющих ось симметрии, равны [c.251]

Определение компонент вектора подъемной силы. Сила qL возникает при движении стержня некруглого сечения с осью симметрии, параллельной Упо (рис. 8.3). Рассмотрим более подробно определение подъемной аэродинамический силы qL В соответствии с экспериментальными исследованиями модуль подъемной аэродинамической силы определяется выражением [c.238]

Силы, действующие на пространственно-криволинейный стержень некруглого сечения. Угол атаки для стержней некруглого сечения. Полученные выражения для аэродинамических сил Aqь Aqя и Аяь справедливы для стержней симметричного сечения, когда ось симметрии сечения параллельна вектору скорости потока. Для стержней некруглого сечения угол атаки зависит не только от нормальной составляющей (и ) скорости и точек осевой линии стержня, но и от углов О/. В 6.2 ч. 1 было получено выражение (6.86) для приращения угла атаки Аоа при малом отклонении осевой линии стержня от состояния равновесия. При малых колебаниях появится еще дополнительный малый угол атаки, зависящий от компонент вектора Пл [соотношение (8.41)]. Поэтому полный угол атаки для стержней некруглого сечения [c.248]

Аэродинамический момент. При обтекании потоком стержня некруглого сечения на него кроме распределенных сил Яь я и Ят действует распределенный аэродинамический момент ца относительно линии, соединяющей центры тяжести сечений (см. рис. 6.17, 6.18 ч. 1), [c.250]

Полная аэродинамическая сила и момент, действующие на стержень некруглого сечения в декартовых осях [c.251]

В статике на стержень некруглого сечения действуют аэродинамические силы Яь Яп, Яг., которые в связанной системе координат [c.253]

Для стержня круглого поперечного сечения (для которого j = = onst, tf = onst, l = 0) это допущение возражений не вызывает. Для стержня некруглого сечения это допущение (что малые перемещения точек осевой линии стержня приводят к малым изменениям компонент аэродинамических сил) справедливо, если малые перемещения точек осевой линии стержня приводят к малым изменениям коэффициентов с , l и Ст- Ограничившись линейной частькз разложения приращений в ряд Тейлора, получим [c.252]

При определенных формах гололеда, скорости ветра и его направлении относительно проводов происходят автоколеба)1Пя проводов, т. е. устойчивые вертикальные колебания с размахом, достигающим 1 м и более. Механизм автоколебаний состоит в том, что при обтекании ветровым потоком горизонтального тела некруглого сечения (провода, покрытого гололедом, имеющим в сечении несимметричную форму) возникают аэродинамические силы, направленные попеременно вверх и вниз и совпадающие с направление.м уже происходящего движения возбужденные колебания могут усиливаться до тех пор, пока поступающая энергия ветра не стаЦет равной энергии, поглощаемой колебательной системой (отдель 1ымл проводами или контактной подвеской). [c.81]

Для стержня круглого сечения при обтекании его потоком аэродинамический момент [Хахз не возникает, а аэродинамические коэффициенты с и l в определенных интервалах изменения числа Рейнольдса сохраняют постоянные значения [5, 6, 7]. При обтекании стержня некруглого поперечного сечения (рис. 6.9) при произвольной ориентировке одной из главных осей инерции сечения относительно направления вектора скорости потока vo возникают кроме сил q и Ql и аэродинамические моменты Ца- Из экспериментальных исследований обтекания стержней следует, что вектор fia может быть представлен в виде [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...