ЯГР-спектр поглощения высота линий

В общем случае ЯГР-спектр поглощения может быть сложным. Ниже рассмотрены основные параметры спектра число линий (сверхтонкая структура) спектра, положение центра каждой линии, ширина линии и ее высота, характеризующая интегральную интенсивность резонанса. [c.163]

На фиг. 8.9 представлены так называемые модели частокола , которые могут быть использованы для описания зависимости коэффициента поглощения от частоты. Модель равномерного частокола состоит из спектральных линий одинаковой высоты и ширины, равноотстоящих друг от друга и наложенных на серый фон. В большинстве звездных спектров, например, спектральные линии видны на фоне континуума. Модель частокола в общем случае состоит из линий (или узких полос), имеющих различную высоту, ширину и расположенных, на разных расстояниях друг от друга. Эта модель первоначально была предложена Чандрасекаром [18], а затем была использована авторами работ [19—22] для решения задач теплообмена излуче- [c.311]

Однако, если излучающее и поглощающее ядра связаны в кристаллической решетке (или во всяком случае в конденсированной фазе), то при определенных условиях энергию отдачи воспринимает не отдельное ядро, а кристалл в целом, масса которого на много порядков превосходит массу ядра. Появляется конечная вероятность испускания (поглощения) у-квантов без отдачи. В спектре этому процессу соответствует несмещенная линия естественной ширины. Иначе говоря, максимум испускания (и поглощения) соответствует энергии Е ,, не смещенной на R (пунктирная линия на рис. 11.1), а ширина линии на половине высоты [c.135]

Этот опыт был усовершенствован Вудом, использовавшим в качестве второй призмы горизонтальную кювету с парами натрия, плотность которых уменьшается по высоте. Для создания неравномерной по высоте плотности паров верхняя часть кюветы охлаждается, а нижняя, где лежит кусочек металлического натрия, подогревается горелкой или электрической спиралью. Такой столб паров натрия действует на проходящий пучок света как призма с горизонтальным ребром, вызывая отклонение по вертикали, а стеклянная призма с вертикальным ребром разлагает пучок в горизонтальный спектр. Наблюдаемая на экране зависимость показателя преломления от частоты вблизи О-линии поглощения натрия терпит разрыв (рис. 2.4). [c.92]

Еще более существенное влияние на точность определения <т(vo, г) может оказать сдвиг центра линии поглощения давлением воздуха в ИК-области спектра, где ширина доплеровского контура уже, чем в видимой области спектра, а величина сдвига того же порядка или даже заметнее. Кроме того, если учитывать совместное влияние сдвига центра линии поглощения давлением воздуха и доплеровского уширения спектра лидарного сигнала, то ошибки еще более возрастают. Так, например, оценки, приведенные в [26 для линии поглощения водяного пара с центром 728 нм, показывают погрешности 45 % для высоты 15 км. [c.157]

На рис. 4 (кривая /) дана экспериментально измеренная зависимость показателя поглощения воздуха от длины волны для температуры 11 500° К и давления 60 атм. Здесь приведены все значения показателя поглощения воздуха, полученные путем непосредственного измерения почернений на спектрограмме. Вертикальными линиями даны значения показателей поглощения, измеренные в тех точках спектра, где лежат линии примесей. Высота линий соответствует величине показателя поглощения, непосредственно измеренного в данной точке спектра. Из рассмотрения данной кривой, а также спектрограммы (см. рис. 2) следует, что участков, свободных от линий примесей, очень мало. Отметим, что весьма распространенный в литературе метод исследования излучательной способности газов путем измерения излучения в отдельных участках спектра без одновременной регистрации спектрограммы содержит большую неопределенность, поскольку в измеренную таким способом излучательную способность могут дать вклад линии примесей, которые обнаруживаются, как видно из рис. 2—4, в дастаточно большом количестве. [c.312]

Рис. 84. Сравнение спектра поглощения на рис. 83 с теорией для Е Ц В. Наверху—экспериментальный спектр, внизу—вычисленные энергии перехода. Сплошные линии — переходы из зоны тяжелых дырок (верхняя валентная зона), пунктирные линии—переходы из зоны легких дырок (нижняя валентная зона). Высота линий соответствует теоретической интенсивности. (По Рот, Лэксу и Цвердлингу (Phys. Rev. 114, 90, 1959).)

Рассмотренные переходы (см. рис. 1.15) называются однофотонными (или одноквантоБыми), так как в каждом из них принимает участие только один квант света. Каждому переходу между двумя состояниями соответсгв -ст определенный испущенный или поглощенный квант энергии. Следует заметить, что вынужденные переходы относятся к однофотонным. Поглощенные кванты определяются по тому, насколько уменьшается интенсивность падающего на вещество излучения, представляющего последовательность квантов с мало отличающейся энергией (непрерывный спектр). Совокупность такнх квантов, прошедших через спектральный прибор, разлагающий электромагнитное излучение по длинам волн, образует спектральную линию поглощения (рис. 1.16). Ее ширина (разность волновых чисел на высоте 1/2 интенсивности) зависит от ширины энергетических состояний (см. 7), теплового движения молекул (эффект Доиплера), столкновений молекул, напряженности электрических и магнитных полей н т. д. При увеличении температуры и давления ширина линий растет. Минимальная ширина спектральной линии, связанная с шириной энергетических состояний, называется естественной шириной (пунктирный контур на рис. 1.16) и составляет величину порядка Дл=10 А. [c.43]

На основе такого прибора Д. С. Рождественским в 1912 г. были выполнены классические исследования зависимости показателя преломления от длины волны вблизи линий поглощения (т. е. аномальной дисперсии, см. 2.5) в парах металлов. Горизонтальные интерфе ренционные полосы в белом свете проецируются на вертикально расположенную входную щель спектрографа. Положение светлой полосы нулевого порядка не зависит от длины волны, и поэтому в сплощном спектре, даваемом спектрографом, ей соответствует горизонтальная светлая полоса, тянущаяся вдоль всего спектра. Максимумы, соответствующие порядкам интерференции т = 1, 2.....находятся для разных длин волн падающего света на разных высотах щели спектрографа. Им отвечают в сплощном спектре светлые полосы, лежащие выше и ниже нулевой полосы и расходящиеся веером от синей к красной области спектра, так как расстояние между максимумами растет с увеличением длины волны (рис. 5.26, а). [c.250]

Не, металлои. Наиболее сильные из них водорода (6562 А) и Н ж К. Са+ (3968 и 3933 А). Протяженность хромосферы при наблюдении в различных линиях различна, в Я и ЛГ Са" ее можно проследить до 14 ООО км над фотосферой. Исследование спектров хромосферы привело к выводу о значительно более медленном убывании плотности хромосферы с высотой, чем это должно быть по барометрич. ф-ле, если в нее подставить темп-ру фотосферы. В слое, где происходит переход от фотосферы к хромосфере, темп-ра переходит через минимум и по мере роста высоты пад основанием хромосферы увеличивается до величины 8000—10 000° К, а иа высоте в неск. тысяч км—до 15000—20 000° К. Такая темп-ра легко объясняет большую протяженность хромосферы (малый градиент плотности). Результаты наблюдений приводят к выводу, что в хромосфере на одной и той же высоте должны сосуществовать более горячие и более холодные элементы. Возможно, что существует целый набор хромоеферных волокон с различными темп-рами. Нагрев хромосферы (и короны) объясняют поглощением энергии акустич. шумов (волн сжатия), к-рые генерируются движением вещества в конвективной зоне С. Эти волпы почти не поглощаются в фотосфере при распространении вверх волны превращаются в ударные. Поглощение волн с падением плотности увеличивается. Расчеты показали, что поток энергии в акустич. шумах достаточен, чтобы объяснить свечение хромосферы и короны причем необходимый баланс энергии между поглощением энергии, с одной стороны, и излучением, с другой — обеспечивается нри темп-ре, соответствующей наблюдениям. Перенос энергии от конвективной зоны может быть связан также с магнитогидродинамич. и гравитационными волнами, т. к. в условиях солнечной атмосферы происходит непрерывный переход волн различных типов друг в друга. По мере уменьшения плотности и роста ионизации с высотой в хромосфере основная роль в охлаждении соответствующих слоев переходит от одних типов излучения к другим. С этим может быть связан довольно резкий скачок темп-ры. [c.578]

Общие линии поглощения в спектрах атмосферных газов вместе с их индивидуальной зависимостью от макрофизических параметров среды (общего, парциальных давлений и температуры), в свою очередь изменяющихся в широких пределах от широты, долготы, высоты и времени, делают задачу количественного определения энергетических потерь оптической волны за счет поглощения газами атмосферы исключительно сложной. Соответственно сложной является и задача создания оптических моделей газовой атмосферы. Ее подробное описание содержится в гл. 6 и 7 настоящей монографии. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...