Частицы, броуновское движение стенок

Общий случай с учетом отложения частиц, броуновского движения и непрерывного изменения параметров показан на фиг. 8.8. Если имеются частицы разных размеров (з) и (г), то у стенки вблизи передней кромки мелких частиц будет больше, чем крупных. Однако на расстоянии х вниз по потоку, когда а > 1, как следует из уравнения (8.109), у стенки будет больше крупных частиц, чем мелких. Такое распределение имеет место и в отложившемся слое частиц. [c.362]

Влияние броуновского движения частиц. Как отмечалось в разд. 5.9, даже если броуновское движение субмикронных частиц очень незначительно, им нельзя пренебречь у стенки, где скорость непрерывной фазы уменьшается до нуля. Прежде чем плотность [уравнение (8.92)1 достигнет величины Ррз, возникает обусловленная броуновским движением диффузия, описываемая уравнением [c.359]

Диффузионная о >ласть для частиц диаметром, меньшим 1 мкм. В этой области коэффициент турбулентной диффузии частиц ко равен коэффициенту турбулентной диффузии газа гв- Такая капля, попав в ламинарный вязкий подслой, оседает на стенку вследствие броуновского движения или гравитации. Однако нельзя не принимать во внимание поперечные градиенты скорости и температуры, из-за которых капля может быть выведена из ламинарного подслоя. [c.74]

Другие переменные, относящиеся к влиянию стенок сосуда, содержащего систему, броуновскому движению, трению частиц, проскальзыванию жидкости и электростатическим эффектам, важны в специальных условиях. Таким образом, становится очевидным, что полное теоретическое описание, приложимое ко всем ситуациям, невозможно. [c.413]

Если уменьшать величину взаимодействия со стенкой, то степень неравновесности будет уменьшаться. Соответственно, будет увеличиваться ширина пакета .Ив пределе мы опять придем к ситуации, когда волновая функция частицы расплывется на весь размер Ь. Если при этом взаимодействие со стенками исчезающе мало, то частица будет очень долго находиться на каждом энергетическом уровне е , испытывая медленное броуновское движение по уровням за счет взаимодействия с тепловыми колебаниями стенок. [c.61]

Перейдем теперь к обсуждению броуновского движения квантовой частицы. Здесь нам хочется подчеркнуть качественную сторону вопроса, и поэтому мы ограничимся рассмотрением лишь крайне упрощенного варианта движения. А именно, рассмотрим уже обсуждавшийся качественно в разделе 13 пример частицы в ограниченном одномерном сосуде со стенками, находящимися при разных температурах. Тем самым мы сразу учтем возможность протекания неравновесного процесса. [c.75]

Частицы совершают броуновское движение в жидкости, ограниченной с одной стороны плоской стенкой при попадании на стенку частицы прилипают к ней. Определить вероятность того, что частица, находящаяся в начальный момент времени на расстоянии лго от стенки, прилипнет к ней в течение времени t. [c.282]

Движение электронейтральных частиц к металлической стенке на небольшом от нее удалении, где нет влияния градиента скорости потока, обычно осуществляется за счет вандерваальсовых сил. Для всех категорий этих сил взаимодействие / между частицами на растоянии г пропорционально последнему /= ons tir. Поэтому на расстоянии нескольких ангстрем притяжение между отдельными частицами практически отсутствует [2] и их поведение определено энергией броуновского движения. Ионы ДЭС — серьезный барьер на пути движения нейтральных частиц к поверхности металла, так как энергия вандерваальсового притяжения составляет 0.4- -4 кДж/ моль, а валентных связей — 40- --1-400 кДж/моль, причем толщина ДЭС превышает радиус действия вандерваальсовых сил [2, 3]. Поэтому ПСВ располагается на некотором удалении от стенки в области вязкого подслоя. [c.55]

В своей последней работе, посвященной задаче о плоской стент ке, Факсен [19] снова рассматривал случай сферы, падающей между двумя параллельными стенками параллельно им. Он предт положил, что сфера может свободно перемещаться между стенкшц и что все расстояния от сферы до стенки равновероятны. Исполь зуя выражения (7.4.23) и (7.4.24), он получил выражения дл> средних значений коэффициентов и вычислил, таким образом среднюю скорость осаждения частицы, перемещение которой в поперечном направлении вызвано броуновским движением. [c.377]

Факсен [26] рассмотрел особый случай осаждения одиночной частицы между параллельными стенками, когда броуновское движение приводит к тому, что частица может занимать любое положение между ними. Средняя скорость оседания, полученная таким путем, не соответствует ни одной из ситуаций, касающихся осаждения более чем одной частицы. [c.437]

Как уже отмечалось, рабочей средой в аттриторах служат порошки, которые размалываются шарами. Процесс этот сугубо динамический, поэтому модели, построенные на рассмотрении сплошной среды со взвешенными частицами с использованием обыкновенных дифференциальных уравнений, не могут адекватно описать динамику напряженно-деформированного состояния порошков. В работе [510] проведено моделирование воздействий при пластической деформации малых частиц в случае их обработки в аттриторах. Построено плоское силовое поле, основанное на принципе динамического равновесия. При этом движение совокупности размольных шаров предполагается установленным, а градиент скорости обеспечивается лишь по направлению от оси аттри-тора к его стенкам. Это позволило оценить величину импульса, действующего на частицу порошка, которую считают броуновской, т.е. траектория задается случайным образом. Недостаток указанной модели заключается в том, что в ней не учитываются особенности напряженно-деформированного состояния порошков. [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...