Псевдоожижение однородное и неоднородное

Попытаемся расшифровать эти строки его характеристики. Прежде всего разберемся в терминах однородное и неоднородное псевдоожижение. Однородное относится к условиям, в которых частицы равномерно распределены в среде и слой расширяется тоже равномерно. Это однородное псевдоожижение свойственно лишь кипящим слоям, ожиженным капельной жидкостью. В данном случае может возникнуть логичный вопрос почему Но, к сожалению, именно на него-то современные теории ответить не могут. [c.126]

В книге рассмотрены гидродинамика перехода неподвижного и движущегося плотного слоев в псевдо-ожиженный (кипящий), различные стадии развития однородного и неоднородного псевдоожижения, перемешивание фаз и т. д. [c.2]

РАЗВИТИЕ ОДНОРОДНОГО И НЕОДНОРОДНОГО ПСЕВДООЖИЖЕНИЯ 2-1. ОДНОРОДНОЕ И ДВУХФАЗНОЕ ПСЕВДООЖИЖЕНИЕ [c.80]

Легко видеть, что при 20 > О ЗЭ имеем > р, а при < 0,39 имеем ,.< р. Если считать, что поток газа, направленный против силы тяжести и рыхлящий слой, стремится обеспечить максимальную долю проходного сечения, то при а о < 0,39 однородный по сечению режим псевдоожижения не выгоден и возникает склонность к образованию неоднородностей ( комков или пузырей ) ). [c.228]

Ответ не составит труда, если найти разумный критерий. Совершенно очевидно, что в него должен входить размер частиц, т. е. их эквивалентный диаметр. Однако одного размера недостаточно. Ведь поведение кипящих слоев из целлулоидных шаров и свинцовой дроби одинакового эквивалентного диаметра будет отличаться принципиально. Если для первых характерно близкое к однородному псевдоожижение, то кипение свинцовой дроби типично неоднородное. [c.142]

За пределом устойчивости с увеличением скорости фильтрации электрическое сопротивление слоя продолжает расти сначала быстро, а потом замедленно. Такой характер зависимости, видимо, тесно связан с неоднородностью псевдоожижения газом. Если пренебречь проводимостью газовых промежутков, то в идеально однородном псевдоожиженном слое уже при малых числах псевдоожижения полностью прекратилось бы прохождение тока. В противоположность этому в реальном неоднородном псевдоожиженном слое даже при больших числах псевдоожижения сохраняется соприкосновение частиц, собранных в агрегаты, и через слой может проходить ток, пока сами агрегаты остаются непрерывной фазой . Лишь после этого можно ожидать [c.171]

НИИ часто слои расширяются медленнее, а частицы ДйИ-жутся вомного раз интенсив нее, чем ири однородно>м. В то же время гидравлическое сопротивление однородных и неоднородных осевдоожиженных слоев почти одинаково. Следовательно, при одинаковой общей затрате энергии неоднородное псевдоожижение (с большей затратой на поддержание высокой кинетической энергии частиц) должно сопровождаться меньшим расширением (мень- [c.108]

В некоторых случаях действительно разница в величине расширения однородных и неоднородных псевдо-ожиженных слоев сравнительно невелика. Так, по Брот-цу [Л. 810] можно принять одинаковый закон расширения [уравнение (2-3)] для слоев частиц мельче 300 мк, псевдоожиженных жидкостями и газами в ламинарной области (Re<10) (см. рис. 2-6). Слои частиц крупнее 300 мк, псевдоожиженные газом (неоднородные), расширяются сильнее однородных. Это следует из рис. 2-6, если учесть, что [c.114]

Наиболее сильного расхождения между аст однородного и неоднородного псевдоожиженных слоев естественно ожидать для высоких приведенных скоростей, когда увеличивается проскок газов. Интересно, что для агрегатио-псевдоожиженного слоя теоретически аст долж ны быть выше, чем для однородного, так как для последнего велики Ь, аП ределяемые тогда средней по-розностью раэбавлентаого слоя, а пе порозностью плотной фазы, близкой К /п .у. С другой стороны, при неоднородном псевдоожижении в каждый момент времени в теплообмене активно участвует лишь омываемая пл от-ной фазой доля стенки, которая ориентировочно может быть принята равной (особенно при поршневом режиме) объемной доле плотной фазы в слое [c.341]

Из рис. 1.12 видно, что степень неоднородности слоя, равномерно заторможенного по всей площади камеры 150x300 мм, сильно уменьшается с увеличением его загромождения до (1 - ej = 0,2, а затем меняется медленно. Частота пульсаций мало зависит от степени загромождения (1 - е ). Такие же зависимости наблюдаются и в слде с пучком горизонтальных труб. Как указывалось выше, применение в топках с кипящим слоем насадки со степенью загромождения больше чем 0,2 нецелесообразно. Из рис. 1.12 видно, что более тесные пучки не имеют преимуществ и с точки зрения однородности псевдоожижения. Как и в незаторможенном слое, с увеличением высоты слоя абсолютные значения Ар увеличиваются, но степень неоднородности, так же как и частота пульсаций, уменьшается. [c.46]

Полностью удовлетворительных связей между скоростью и порозностью для неоднородно псевдоожиженных слоев получено не было. Как уже было указано, в действительности нет удовлетворительного количественного критерия длй того, чтобы судить, будет ли данная система жидкости с частицами псевдоожижаться однородно или неоднородно. Как Лева, так и Зенз и Отмер предложили пробные методики для обработки данных по неоднородному псевдоожижению. [c.491]

Согласно работе Тодеса и Цитовича [103], показатель степени для выражения в скобках эмпирической формулы (2.39) при переходе от однородного псевдоожижения к неоднородному изменяется от 0,21 до —0,1. [c.56]

Устаковленным ( ка псскс ) можно считать лишь тот факт, что однородность слоя увеличивается по мере уменьшения отношения (а по мнению некоторых исследователей, разности) плотностей твердого материала и ожижающего агента. Так, имеются даже данные, что для неоднородного псевдоожижения не очень мелких частиц указанное отношение не должно превышать числа три. Справедливость высказанного предположения подтверждается тем, что удавалось получить кипящий слой пустотелых бумажных кубиков (небольшая разность плотностей твердых частиц и газа) вполне однородным во всем диапазоне псевдоожиженного состояния. Еще более [c.126]

Не последнюю роль в создании того или иного архитектурного ансамбля у теплообменной поверхности играют и свойства среды. Капельные жидкости образуют гомогенный (однородный) кипящий слой, во многом схожую картину являет собой псевдоожижение в аппарате под давлением, причем, чем давление выше, тем ближе слой к однородному псевдоожижение газом при нормальных условиях сопровождается пузырями, т. е. всеми признаками неоднородного кипения. Смотр критериев подобия с целью выявления способного расставить кипящие слои по ранжиру мелкие — крупные, т. е. явиться судьей наличия у них перечисленных выше качеств, назвал среди всех критерий Архимеда. А Ар-химед- рефери вынес приговор с учетом гидродинамики и теплообменных свойств кипящие слои могут быть разбиты на три группы мелкие частицы, если 3,35<Аг< <21 700 крупные частицы, для которых Аг>1,6-10 переходная группа при 21 700<Аг< 1,6-10 , состоящая из двух подгрупп 21 700<Аг< 132 ООО 132 000<Аг<1,6-10 . В пределах Аг<132 ООО можно рекомендовать вести рас- [c.142]

В установках с размерами в плане 0,бх1,2 м (с высотой насыпного слоя до полутора метров) и 150x300 мм однородность псевдоожижения оценивалась по амплитуде и частоте пульсаций сопротивления Др слоя [17]. Коэффициент неоднородности определялся 2сак отношение среднего отклонения Ар к среднему сопротивлению Ар. [c.46]

В последние годы ряд работ лучше, чем прежде, объяснил наличие неоднородности даже в слоях, псевдоожиженных капельными жидкостями [Л. 376, 499, 565]. Показано, что состояние однородного псевдоожижения принципиально неустойчиво. Это связано прежде всего с инерционностью частиц. Любое малое возмущение плотности псевдоожиженного слоя, имеющее вертикальную составляющую, не затухает, а растет [Л. 565] по мере распространения от места возникновения. Противоположное мнение [Л. 54 8—550] о принципиальной устойчивости однородного псевдоожиженного слоя, видимо, неправильно, так как базируется на ряде упрощающих допущений. В частности, в указанных работах принимается, что в псевдоожиженных системах отсутствуют значительные возмущения, создаваемые входным газораспределительным устройством, и игнорируются экспериментальные данные о действительной неоднородности практически кажущихся однородными слоев, ясевдоожиженных капельными жидкостями [Л. 521]. [c.9]

Целый спектр вертикальных возмущений плотности всегда имеется в псевщоожиженцом слое как следствие внешних вибраций и неравномерности течения. Расчеты автора (Л. 499] показали, что рост возмущений в псевдоожиженных газом слоях ироисходит во много раз быстрее, чем в слоях, псевдоожиженных капельными жидкостями. Это объясняет обычную практическую однородность последних, если учесть естестве]Шое ограничение продолжительности роста каждого возмущения из-за конечной и довольно небольшой высоты слоев. Поэтому всякое случайное локальное уменьшение концентрации материала в какой-либо точке псевдоожиженного слоя не обязательно приводит к появлению пузыря или другого вида пустот. Отметим еще, что теория ограничивается пока рассмотрением начальной стадии роста возмущений и, как указывают авторы (Л. 376], не дает сведений о характере получившихся в конечном итоге макроскопических неоднородностей. Но и столь ограниченная теория [c.9]

Ко второй группе можно отнести модели, в которых пытаются описать физическую структуру неоднородного псевдоожиженного слоя, как, например, в теории пузырей , развивавшейся Дэвидсоном, Гаррисоном, Роу, и др. Подобный подход в принципе представляется даже более привлекательным, чем первый, если только не переоценивать точность и универсальность положенной в основу модели. Можно ожидать, что теория пузырей в сочетании с другой моделью, учитывающей особенности прирешеточной зоны слоя, будет перспективна для расчета аппаратов со свободным псевдоожижен-ным слоем с пузырями. Правда, свободный псевдоожиженный слой с пузырями сам не очень перспективен для проведения процессов, лимитируемых межфазовым обменом и в этих случаях, видимо, уступит место более однородным системам, таким, как тонкие или заторможенные (насадкой, пучками труб и т. п.) псевдоожиженные слои. Возможное. исключение — свободный слой крупных частиц. [c.13]

Расширение, имея в виду увеличение Н1На, а не рост эффективной порозности rrij зависит для неоднородного и однородного слоев также от геометрии аппарата. Увеличение поперечного сечения слоя (аппарата) кверху приводит, очевидно, к замедлению роста высоты слоя со скоростью фильтрации. Поэтому в расширяющихся кверху аппаратах наблюдается обязанное этому геометрическому фактору снижение гидравлического сопротивления слоя с ростом числа псевдоожижения. Обратное действие оказывает сужение сечения кверху. Погружение в псевдоожиженный слой различных вставок приводит к тем же результатам, что и простое сужение сечения в соответствующем месте, пока велик гидравлический диаметр проходов между вставками и действует только геометрический фактор, а не торможение слоя вставками. [c.26]

То же беспорядочное начальное распределение частиц н неравномерность их обтекания, развитие и подъем пузырей вызывают, однако, беспорядочное и пуль-сационное движение частиц в псевдоожиженном слое, их интенсивное перемешивание. В какой-то мере развитию подобного движения частиц могут служить пульсации потока среды. Вызванное главным о<5разом неоднородностью слоя перемешивание частиц порождает обратную тенденцию к разрушению агрегатов и восстановлению однородности псевдоожижения, так как при идеальном перемешивании все частицы были бы равномерно распределены в слое, как молекулы в газе. [c.87]

Для самых мелких частиц эффективное число Нус-сельта снижалось до Nu = 0,8<2, что по-видимому, указывает на некоторую неоднородность псевдоожижения, хотя много меньшую, чем при псевдоожижении газами. Значительный разброс опытных точек в графике зависимости Nu = /(Re) у Сункори и Капартхи, по-видимому, связан не с различием однородности псевдоожижения в разных опытах, а с погрешностями эксперимента, например влиянием начального неупорядоченного и плохо воспроизводимого охлаждения частиц в период загрузки. Возможно также влияние различия порозности слоя при одинаковых Re для разных опытов (разных диаметров и объемного веса частиц). Меньшей порозности должны соответствовать большие кондуктивные истинные коэффициенты теплообмена. [c.293]

Таким образом, измерив перепад давлений в слое выше уровня Hq, можно найти Шэф. Известно, что с ростом числа псевдоожижения N сквозь слой прорываются все более крупные пузыри и скорость их движения увеличивается, из-за чего неоднородный псевдоожиженный слой должен расширяться слабее однородного. Опыты Бэккера и Хиртжеса [Л. 1097] ino исследованию распре-400 [c.400]

Динамика частиц в псевдоожиженном слое необычайно слоиага [51]. Пока еще преждевременно рассчитывать на то, чтобы теоретические формулы во всех деталях описывали их поведение.Однако как отмечают Зенз и Отмер [51], числа Рейнольдса для частиц, участвующих в каталитическом крекинге, лежат в диапазоне от 0,01 до 5,0. Поэтому уравнения медленного вязкого течения вполне могут служить разумной основой для теоретических исследований. В этом диапазоне формулы для перепада давления тина тех, которые выводятся в данной книге (см. гл. 8), очень хорошо согласуются с данными наблюдений псевдоожиженных слоев, в которых имеет место плавное однородное расширение слоя частиц. Такое псевдоожижение обычно наблюдается в случае, когда сплошной фазой является жидкость. Если же частицы псев-доожижаются газом, то, как правило, имеет место неоднородное псевдоожижение. В этом случае происходит неоднородное расширение слоя, сопровождаемое образованием пузырей, что затрудняет количественный анализ. В этой области еще непочатый край [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...