Паросодержание среднемассовое

Приведенные примеры говорят о том, что при поверхностном кипении паровая фаза может сравнительно долго находиться в переохлажденном ядре потока, полностью не конденсируясь. Следовательно, когда двухфазный пристенный слой достаточно развит,, ,ие вся теплота, подводимая к потоку, идет на подогрев жидкости часть ее расходуется на образование пара. В этих условиях возникают значительные трудности при определении истинной среднемассовой температуры жидкости в данном сечении трубы а также ИСТИННОГО значения паросодержания ф. При определенных соотношениях между режимными параметрами расчет среднемассовой температуры жидкости по уравнению (9.1) приводит к завы- Шенным значениям . [c.256]

В обогреваемых трубах среднемассовая энтальпия потока непрерывно растет по длине канала. Если поток термодинамически равновесный, то массовое расходное паросодержание л однозначно связано со среднемассовой энтальпией потока [c.101]

Область 111 расположена между сечением начала кипения и сечением, где среднемассовая энтальпия потока становится равной энтальпии насыщения, т е. xg = 0. В области 111 поток является существенно неравновесным относительная энтальпия потока Хд остается отрицательной, тогда как расходное массовое паросодержание х и соответствующее ему истинное объемное паросодержание ф уже отличны от нуля и наличие паровой фазы в потоке обнаруживается экспериментально. Внутри этой области иногда выделяют сечение А, рис. 1.90), соответствующее началу интенсивного парообразования [60], после которого заметно повышается интенсивность теплоотдачи, возрастает гидравлическое сопротивление, а температура стенки либо остается постоянной, либо несколько уменьшается. Граница областей III и IV не отражает каких-либо физических изменений, происходящих с потоком. [c.102]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕМАССОВЫХ ЭНТАЛЬПИЙ, ТЕМПЕРАТУРЫ И ПАРОСОДЕРЖАНИЯ ПРИ ТЕЧЕНИИ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.395]

В обогреваемых трубах среднемассовая энтальпия непрерывно растет по длине канала. В равновесном потоке энтальпия двухфазной смеси определяется уравнением (7.2), причем в этом случае ве личина л в (7.2) совпадает с массовым расходным паросодержани-ем потока. В общем случае поток может быть неравновесным, тогда величина, определяемая уравнением (7.2), не равна действительному расходному массовому паросодержанию. Параметр, определяемый соотношением [c.334]

С началом области III начинается собственно двухфазное течение. Нижней границей области ///является сечение, в котором среднемассовая энтальпия достигает значения энтальпии насыщенной жидкости, т.е. = 0. Следовательно, в пределах области III двухфазный поток существенно неравновесный вблизи стенки всегда существует пар, причем действительное массовое расходное и истинное объемное ф паросодержание растет по длине, а в ядре сохраняется недогретая жидкость с локальной температурой Т<Т . [c.336]

В основу настоящей модели физического процесса гидродинамической неустойчивости положено рассмотрение парогенерирующего канала как системы с распределенными параметрами с использованием таких интегральных характеристик, как коэффициент теплоотдачи а, коэффициент трения I, средние по сечению канала объемное ф, расходное Хр и весовое X паросодержания потока и среднемассовый расход. При таком подходе предполагается, что для описания процесса гидродинамической неустойчивости достаточно одномерной (по пространственной координате х вдоль оси канала) модели вынужденного потока. [c.141]

Область П охватывает участок канала от сечения, где температура стенки сравнялась е Г , до сечения, где действительное паросодержание в канале стало отличным от нуля. Температура стенки в конце области 11 равна температуре начала кипения (см. п. 1.17.3), = Г к > Т , а среднемассовая энтальпия потока h остается меньше энтальпии насыщения И т е. жидкость в среднем по-прежнему недогретадо Т . Параметры потока в области 1 с достаточной точностью можно рассчитывать (как и в области I) по формулам однофазного теплообмена (п. 1.17.3). В областях / и // относительная энтальпия Лд < 0. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...