Кипение в большом объеме

Определяем значение коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении в большом объеме а . [c.182]

Экспериментальное изучение временной зависимости радиуса пузырьков водяного пара, охлопывающихся под действием возрастающего давления в системе, где происходит кипение в большом объеме, выполнено в работе [480]. Перепады давлений соответствовали недогреву вплоть до 10° С, хотя приведенные зависимости радиуса от времени относятся только к одному уровню недогрева — примерно 5° С. Полное несоответствие полученных данных с теорией Релея, по-видимому, связано с тем, что условия рассматриваемых экспериментов и экспериментов работы [611], где получено согласование с теорией Релея, были совершенно различными. [c.135]

Теплоотдача при кипении в большом объеме [c.405]

Кипение в большом объеме. Под кипением в большом объеме подразумевается тот случай кипения жидкости, когда поверхность нагрева находится внутри достаточно большого объема жидкости чаще всего поверхностью нагрева является дно сосуда, наполненного жидкостью. [c.464]

Режимы кипения в большом объеме [c.468]

Очевидно также, что влияние силы тяжести на кризис кипения при вынужденном течении жидкости несущественно (как вообще несущественно влияние силы тяжести на движение жидкости при значительных скоростях последней). В этом заключается основное отличие кризиса кипения при вынужденном движении жидкости от кризиса кипения в большом объеме. Доказательством малого влияния силы тяжести служит тот факт, что кризис кипения развивается в данных условиях при любом как горизонтальном, так и вертикальном положениях поверхности нагрева (трубы) [c.480]

Явление кризиса кипения при вынужденной конвекции заключается в нарушении устойчивости движения жидкости и пара его физическая природа та же, что и при кипении в большом объеме. Однако при вынужденном движении явление носит более сложный характер, так как пар отводится от поверхности нагрева в условиях движущейся в заданном направлении жидкости. [c.480]

Для определения степени устойчивости движения на границе пар-жидкость следует исходить из тех же соображений, которые были развиты ранее для случая кипения в большом объеме, и в частности, использовать соотношение (12.58), в котором член кд р — р")/(р + р"). обусловленный влиянием силы тяжести, следует отбросить. Таким образом, выражение для циклической частоты со развивающихся на поверхности раздела пар—жидкость возмущений имеет вид [c.480]

Предельная скорость Wnp пара связана с критической плотностью теплового потока, как это было выяснено при рассмотрении кризиса при кипении в большом объеме, соотношением [c.481]

Максимально возможная при данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называется критической поверхностной плотностью теплового потока и обозначается При кипении в большом объеме критическая плотность теплового потока соответствует условиям точки А. [c.259]

Известно, что коэффициент теплоотдачи а при развитом кипении в большом объеме не зависит от поверхности нагрева и от высоты уровня жидкости над поверхностью нагрева (начиная от ft >5- 10 Do [44 ). Следовательно, зависимость (12.39) не должна содержать линейных размеров нагревателя или сосуда большого объема . [c.264]

Формула (12.48) с точностью до 20% обобщает опытные данные по теплоотдаче при развитом пузырьковом кипении в большом объеме в широком диапазоне изменения давлений жидкости р = = (1170)-10 Па. Формула (12.48) может быть использована для анализа теплоотдачи не только при кипении на проволоке диаметром 0,61 мм, но и на цилиндре диаметром, превышающем указанный примерно на два порядка, и на плоских поверхностях нагрева. [c.267]

Возможен другой случай, когда плотность теплового потока столь велика, что вызывает такие большие турбулентные возмущения, которые остаются больше вызванных вынужденным движением жидкости. В этом втором случае коэффициент теплоотдачи будет зависеть от теплового потока так же, как при пузырьковом кипении в большом объеме. [c.268]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции л<идкости и при кипении в условиях вынужденной. Схему перехода от пузырькового кипения к пленочному можно представить следующим образом. По мере увеличения перегрева = —7" увеличивается число центров парообразования. При некотором АТ паровые пузыри покроют всю поверхность нагрева примерно так же, как твердые шарики одного размера, прилегающие друг к другу и лежащие на ней в один ряд. По-видимому, в условиях, близких к этим, следует ожидать реализации критической плотности теплового потока, так как турбулизация жидкости всплывающими пузырями будет максимальной. [c.271]

Формула (31.21) подтверждена экспериментально при исследовании кипения в большом объеме различных неметаллических теплоносителей (/е = 0,13...0,14) [39] как при атмосферном давлении, так и в широком диапазоне изменения давления. Некоторые значения для воды при различных / по (31.21) [c.320]

Критическая плотность теплового потока в случае, когда жидкость движется вдоль поверхности нагрева, увеличивается по сравнению с критической плотностью при кипении в большом объеме например, при обтекании пластины насыщенной жидкостью с умеренной скоростью получена следующая формула для оценки этой величины [c.320]

Максимально возможную в данных условиях плотность теплового потока при пузырьковом кипении называют первой критической плотностью теплового потока. Например, при кипении в большом объеме она соответствует точке А (см. рис. 31.2). Минимально возможную (в данных условиях) плотность теплового потока при пленочном кипении называют второй критической плотностью теплового потока при кипении в большом объеме она соответствует точке Б на рис. 31.2. Наибольшее практическое значение имеет первая критическая плотность теплового потока, поэтому в дальнейшем будет обсуждаться только она ( р), а слово первая в ее названии будет опущено. [c.322]

Рассмотрим далее способы определения величины при кипении в большом объеме, т. е. в условиях свободной конвекции [c.322]

Зависимость для обобщения результатов эксперимента по теплоотдаче при развитом пузырьковом кипении в большом объеме с учетом выражений (20.24), (31.7) и (31.10) можно представить в следующем виде [c.328]

На при кипении в большом объеме оказывают влияние шероховатость поверхности нагрева, ее расположение по отношению к направлению вектора силы тяжести и недогрев жидкости Д7 е = 7 "—Т . Это не учтено в (31.21). [c.381]

Определить коэффициент теплоотдачи, температурный напор и температуру поверхности нагрева при пузырьковом кипении в большом объеме, если плотность теплового потока на поверхности нагрева = 3 -10 Вт/м и вода находится под давлением р = 0,361 МПа. [c.280]

Коэффициент теплоотдачи при кипении в большом объеме [c.282]

Содержание. Установление закономерности изменения коэффициента теплоотдачи от обогреваемой трубы к воде при пузырьковом кипении в большом объеме в зависимости от температурного напора. [c.176]

Различают кипение в большом объеме, т. е. в условиях естественной конвекции, и при вынужденном движении жидкости. В настоящей лабораторной работе изучается теплообмен при кипении в большом объеме. [c.171]

Рис, 10.19. Зависимость плотности теплового потока от температурного напора при кипении в большом объеме [c.172]

Рис. 10.20. Зависимость коэффициента теплоотдачи от плотности теплового потока при кипении в большом объеме

Числовые константы в формуле (15.51) являются размерными, поэтому величины в нее необходимо подставлять только в таких единицах рн в МПа, д в Вт/м , коэффициент теплоотдачи д получится в Вт/(м -К). Давление насыщения рв есть давление жидкой фазы, т. е pн=p величина aq соответствует кипению в большом объеме в условиях свободного движения воды. [c.402]

В промышленных устройствах кипение, как правило, происходит на поверхности нагрева и может осуществляться в условиях направленного движения жидкости естественная или принудительная циркуляция) или в условиях естественной конвекции на поверхности нагрева, погруженной в жидкость (кипение в большом объеме). В обоих случаях наблюдаются два, резко отличающихся по механизму переноса теплоты, режима кипения пузырьковый пленочный. [c.216]

Теплоотдача при пузырьковом кипении в условиях вынужденной конвекции жидкости. Пусть процесс пузырькового кипения происходит в трубе, по которой течет жидкость. Вынужденное движение жидкости может привести к более интенсивной теплоотдаче по сравнению со случаем кипения в большом объеме при свободном движении жидкости. Увеличение интенсивности теплоотдачи произойдет в том случае, когда турбулентные возмущения, вызванные вынужденным движениСлМ жидкости, станут больше тех, которые вызваны пузырьковым парообразованием. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...