Равновесие механическое сферической поверхности

Отсюда видно, что на поверхности раздела двух фаз (капля — пар) существует скачок давления, равный 2ст/г. Величина (т(1/г1 + + 1/Г2) или 2а/г (в случае сферической поверхности) называется поверхностным давлением или давлением Лапласа. Для плоской поверхности (г оо) раздела жидкости и пара давление Лапласа равно нулю и условие механического равновесия при этом совпадает с аналогичным условием без учета поверхностных явлений [c.153]

Простейшее представление об устойчивости и неустойчивости механических систем дает известный пример с тяжелым шариком на сферической поверхности или на плоскости — в зависимости от характера изменения потенциальной энергии шарика здесь различают случай устойчивого, неустойчивого или безразличного равновесия. [c.363]

О равенстве испускания и поглощения света и отсутствии потерь на излучение говорят как о лучистом равновесии звезды. Из условия лучистого равновесия q = О следует, что дивергенция потока излучения div S также равна нулю. Полный поток излучения через сферическую поверхность любого радиуса г, inr S, постоянен и равен количеству энергии, выделяющейся в центре в единицу времени (S i/r ). Распределение температуры и плотности газа по радиусу звезды определяется путем совместного рассмотрения механического равновесия и переноса излучения. Однако при рассмотрении распределений в фотосфере задача в какой-то степени разделяется на два этапа. Распределение температуры по оптической координате можно найти только из рассмотрения переноса излучения, не зная распределения плотности по радиусу. Затем в случае необходимости можно перейти к распределению температуры по радиусу, привлекая условия механического равновесия и коэффициент поглощения света как функцию температуры и плотности. [c.137]

В статических условиях отрывной диаметр парового пузыря определяется из условий механического равновесия между подъемной силой, стремящейся оторвать паровой пузырек от поверхности, и силой поверхностного натяжения, удерживающей его на твердой поверхности. На рис. 13-3 показана упрощенная схема роста. В действительности, если дал<е не учитывать динамического эффекта, следует иметь в виду, что по мере увеличения пузырька форма его будет все более отклоняться от первоначальной сферической. Это объясняется возрастающей ролью сил полей тяжести, стремящихся как бы вытянуть пузырек в направлении от поверхности. [c.300]

Радиус кривизны поверхности раздела фаз, которая представляет собой сферический сегмент, и степень перегрева жидкости в условиях равновесия можно связать друг с другом следующим образом. Уравнение Гиббса в условиях статического механического равновесия записывается в следующем виде [c.103]

Для обсуждения различных типов равновесия термодинамических систем часто проводится их сравнение с различными типами механического равновесия сферического тела на разнообразных поверхностях (вогнутых, плоских, выпуклых и седлообразных). Однако такое сопоставление отвлекает внимание от существенно динамической природы термодинамического равновесия. [c.35]

Здесь — среднее число испаряющихся в единицу времени молекул с единицы поверхности пузырька, содержащего п молекул, — число конденсирующихся молекул при тех же условиях, — поверхность пузырька, / — число пузырьков в жидкости (функция распределения пузырьков по размерам). Цепочка уравнений (2.32) обрывается на номере где х превышает число молекул в критическом пузырьке, но не является строго заданным числом. Предполагается, что большие пузырьки п ) удаляются из системы и заменяются эквивалентным числом молекул жидкости. Этим обеспечивается сохранение стационарного состояния при постоянном потоке вдоль фазовой оси п. Задача состоит в определении как функции температуры и давления. Решение получено [6, 10] при упрощающих допущениях. Пузырьки считаются сферическими. Пар описывается уравнением состояния идеального газа. Для всех пузырьков предполагается выполненным условие механического равновесия (1.15) при отсутствии в общем случае вещественного равновесия (1.16). Физически это означает достаточно быстрое расширение пузырька (но без заметного радиального перепада давления в жидкости) и сравнительно медленный переход [c.41]

Чтобы вычислить вариацию 5/7 , нужно знать зависимость от радиуса г частицы. Соотношение (284), казалось бы, неприменимо в нашем случае ввиду нарушения условия постоянства объема. Тем не менее точно такое же соотношение получают из обш,их условий механического равновесия системы, если в качестве межфазовой границы используют поверхность натяжения Гиббса, тогда как при другом выборе положения разделяюш,ей поверхности это соотношение оказывается несправедливым [251, 454]. Мы легко придем к выражению (284), приравнивая друг к другу работу, которую совершает давление (pi—Р2) при изменении объема 6F сферической капли, и работу сил поверхностного натяжения, требуемую для соответствующего приращения бЛ поверхности частицы [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...