Влияние коэффициента когерентности

Третье преимущество состоит в том, что атмосферные неоднородности оказывают сравнительно малое влияние на характеристики интерферометра интенсивностей, но исключительно существенны в случае амплитудного интерферометра. Фотоприемники интерферометра интенсивностей совершенно нечувствительны к любым ф азовым ошибкам падающих на них оптических волн. Значительное влияние оказывает только мерцание, вызываемое атмосферой, но и эти эффекты часто оказываются не очень существенными. Амплитудный же интерферометр исключительно чувствителен к атмосферным фазовым возмущениям, даже если размеры апертуры малы. В этом случае регистрируемая интерферограмма все время смещается по многоэлементному фотоприемнику в результате постоянного изменения относительных сдвигов фазы, вносимых двумя атмосферными путями, которые отвечают двум плечам интерферометра. Таким блужданием иитерферограммы практически исключается возможность выделения фазовой информации о комплексном коэффициенте когерентности (интерферометр интенсивностей тоже не позволяет определить эту фазу). Это также делает задачу выделения информации о видности более трудной, чем в случае, когда интерферограмма совершенно неподвижна. [c.482]

Для оценки степени взаимного влияния случайных функций применяется коэффициент когерентности [4] [c.168]

Расчет по этим формулам позволяет сделать вывод, что в случае пространственно-когерентного короткого светового цуга при X 10 влияние неидеальности ИФП оказывается незначительным и его следует принимать во внимание только при цугах большей длины (х 20). Например, для зеркал с коэффициентом отражения 0,85 0,99 влияние неидеальности ИФП при X = 3 и ai = 0,05 вносит ошибку в определение профиля интерференционной полосы не более 1,5%. При переходе к бесконечно длинному цугу формула (3.61) переходит в выражение [c.99]

При рассеянии Рэлея все элементарные рассеиватели находятся в поле одной и той же волны и излучают когерентно. При рассеянии Ми необходимо учесть влияние переизлучения первичной волны элементарными рассеивателями, в результате чего элементарные рассеиватели находятся, вообще говоря, не в одинаковых электромагнитных пол ях. Другими словами, необходимо принять во внимание, что коэффициент преломления в объеме частицы не равен единице. [c.296]

В п. 3.152 мы производили оценки для идеализированного лазерного света, т. е. считали фазу фр постоянной. Теперь мы рассмотрим влияние когерентных свойств в реальном лазере. Это означает учет фазовых флуктуаций в явном виде, но флуктуации амплитуды, напротив, приниматься во внимание не будут (ср. п. 3.124). При этих предположениях дифференциальные уравнения (3.15-5а, б) уже не могут быть решены в замкнутой форме. Однако можно найти численные решения, если предположить, что фазовые флуктуации являются медленными по сравнению с временными коэффициентами усиления vo. Это условие можно выразить неравенством [c.470]

Усиление склонности к растрескиванию при повышении содержания алюминия в сплаве ранее объясняли возникновением в структуре металла концентрационных неоднородностей, имеющих иной, чем у матрицы, электрохимический потенциал. Однако имеется и другой аспект влияния алюминия, который более приемлем при горячесолевом растрескивании он связан с изменением структуры оксидных пленок, как известно, оксиды титана имеют существенно больший удельный объем и меньший коэффициент линейного расширения, чем титан. При наличии когерентной связи оксидов с титаном в пленке возникают напряжения сжатия, а в зоне перехода от оксидов к основному металлу — напряжения растяжения. Возникновение разрушений в пленке в этих условиях зависит [c.77]

При использоьании когерентного излучателя на достоверность результатов исследований полупроводниковых материалов по предлагаемой методике заметное влияние оказывают интерференционные эффекты. Особенно сильно это проявляется в слабопог-лощающих образцах, для которых ad < 1,2 [см. формулу (137)]. Для таких образцов значение коэффициента пропускания, измеренного с помощью интроскопа, обычно не соответствовало степени [c.185]

Приведем в заключение этого параграфа метод расчета АК реального ИФП при когерентном освещении для случая, когда на формирование АК оказывают одновременное влияние не-, сколько факторов. Для расчета такого влияния достаточно заметить, что формулы (3.16) содержат в выражениях для Qi(y) и Q2(v) разложение в ряд Фурье амплитуды светового потока, прошедшего через реальный интерферометр. Поэтому мы можем поступить аналогично тому, как поступали в п. 2.5 для некогерентного случая, а именно, умножить каждое из слагаемых сумм Qi(y) и Q2(y) на коэффициент Фурье, характеризующ,ий каждый новый дефект ИФП. Так, для расчета одновременного влияния на АК реального ИФП параболического дефекта зеркал и клина при когерентном освеш,ении [1] получаем [c.87]

Огюст Жан Френель (1788-1827) — французский физик, член Парижской академии наук и Лондонского королевского общества. Окончил Политехническую школу и Школу мостов и дорог в Париже. Работал инженером по ремонту и строительству дорог в различных департаментах Франции, с 1817 г. — в Политехнической школе. Дополнил известный принцип Гюйгенса, введя представление о когерентности элементарных волн и их интерференции (принцип Гюйгенса—Френеля). Исходя из этого разработал теорию дифракции света. Выполнил классические опыты по интерференции света с бизеркалами и бипризмами. Исследовал интерференцию поляризованных лучей. Открыл в 1823 г. эллиптическую и круговую поляризации света. Установил законы отражения и преломления света на плоской поверхности раздела двух сред (формулы Френеля). Исследовал проблему о влиянии движения Земли на оптические явления. Высказал мысль о частичном увлечении эфира и вывел коэффициент увлечения света движущимися телами. Однако эти его выводы получили свое объяснение лишь в рамках теории относительности. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...