Классическая томография

Еще до появления методов современной вычислительной томографии была широко распространена так называемая классическая томография [1]. Иногда данный тип томографии называют также продольной томографией, томографией фокальной плоскости и т. д [c.44]

Классическая томография является чисто аналоговым методом восстановления информации о внутренней структуре объектов, суть которого заключается в следующем Источник зондирующего излучения 1 (рис 1 8) и регистратор 3 движутся навстречу друг другу в параллельных плоскостях А и С Изображение плоскости В внутри объекта 2, в котором лежит точка пересечения осей зондирующего пучка, на регистраторе 3 будет неподвижным Изображения любой другой плоскости объекта будут смещаться по регистратору 3 при одновременном движении пары источник — регистратор. Поэтому на регистраторе записывается сумма четкого изображения сечения В ( фокального сечения) и смазанных движением остальных сечений объекта, которые создают низкочастотный фон. [c.44]

Рис. 1 8. Схема классической томографии с линейным перемещением

Рис. 1.9 Схема классической томографии с произво-чьной плоской траекторией сканирования

На рис 1 9 приведена схема зондирования и записи проекций трехмерного объекта (х, у, z) в классических томографах с перемещением источника и регистратора Предполагаем, что источники зондирующего излучения и регистраторы движутся или располагаются в плоскостях, параллельных, например, плоскости ху объекта Оси зондирующих пучков пересекаются в начале системы координат X, у, г, связанной с объектом. Предполагаем также, что плоскость источника находится на таком расстоянии от объекта, что можно считать зондирующий пучок в области объекта параллельным Положение источника можно описать двумя углами 0 и ср или же его траекторией r=r (f), где г, ф — полярные координаты в плоскости источника, связанные с угловыми координатами соотношением [c.45]

Представляет самостоятельный интерес задача получения методов обработки проекций, регистрируемых в классических томографах, а также самих классических томограмм с целью синтеза по ним точных изображений слоев трехмерного объекта, т е. томограмм в современном понимании этого термина [c.48]

Для вывода алгоритмов восстановления томограмм по проекциям, регистрируемым в классических томографах, воспользуемся следующим формальным приемом, В выражении для трехмерного обратного преобразования Фурье [c.48]

В 1.3 мы уже отмечали, что суммарное изображение представляет собой малоконтрастное изображение томограммы. В медицинской диагностике данное свойство используется уже достаточно давно, что и определило широкое распространение классических томографов. [c.125]

Такие продольные суммарные изображения, как было показано в 1.4, формируют классические томографы с линейным перемещением пары источник— регистратор. [c.175]

Таким образом, с учетом сказанного выше, в приближении геометрической оптики следует, что интенсивность изображения в любой плоскости пространства изображений афокальной оптической системы описывается двумерным сечением трехмерного суммарного изображения объемного объекта. Поэтому афокальную линзовую систему можно рассматривать как классический томограф, формирующий оптические суммарные изображения трехмерных объектов [c.196]

Рнс. 1. Классическая схема, рентгеновской томографии. [c.353]

В заключение покажем возможность реставрации изображения сечения из классической томограммы, полученной в томографе с линейной траекторией пары источник — регистратор [c.50]

Описанные схемы зондирования распространены в методах классической томографии с перемещением пары источник—регистратор по различным траекториям [1]. К данным схемам, как будет показано далее, можно отнести также методы кодированного источника, томосинтеза, эктомографии 140]. При исследовании труднодоступных объектов, например плазмы [41], оси зондирующих пучков занимают выборочные дискретные положения из приведенных выше фигур. Поэтому в ряде работ (см., например, [42]) стали исследовать методы восстановления томограмм трехмерных объектов по их двумерным параллельным проекциям. К данной проблеме можно также отнести задачу восстановления трехмерной внутренней структуры объектов по их двумерным коническим (сопе-Ьеат) проекциям. [c.35]

Траектории движения источника 1 могут быть и одномерными (линейными), и двумерными Модели классических томографов описаны в [1, 46]. Многие из них flo настоящего времени широко используются на практике из-за простоты, дешеьизны, малой дозы облучения [1, 46] Поэтому представляет интерес задача мртематического описания методов восстановления изображений в класси-ческьл томографах с целью нахождения способов улучшения их качества. Это позво.-ит повысить диагностическую ценность классических томограмм. [c.45]

При описанных упрощениях считаем, что в классическом томографе при движении источника на ретистраторе суммируются проекции (181) по направ- [c.46]

С точностью до коэффициента os0 , которым мы уже пренебрегли при упрощении физической модели классического томографа, внутренний интеГрал совпадает с функцией Н из равенства (1 55) Тогда [c.47]

В настоящее время известно достаточно большое количество методов формирования суммарного изображения в различных оптических и реР1тгеновских томографах. Напомним, что в классическом томографе формируется продольное суммарное изображение разработан целый ряд схем оптических аналоговых томографов методы так называемой острой фокусировки также можно интерпретировать как системы его формирующие При этом суммарное изображение формируется в реальном времени без использования сложной вычислительной техники. Все это заставляет нас исследовать возможности использования суммарного изображения для визуального контроля внутренней структуры объектов, а также разрабатывать методы восстановления из суммарного изображения томограммы. [c.64]

Как было показано выше, метод кодированной апертуры можно применять для быстрой одновременной записи информации о проекциях в эмиссионной томографии. В трансаксиальной томографии такую же возможность дает метод кодированного источника [1]. При исследовании нестационарных объектов для одновременной записи проекций используется несколько точечных источников зондирующего излучения (метод томосинтеза [146, 147]) или применяется широкий источник с переменной по его площади интенсивностью излучения [1]. Нетрудно видеть, что в этом случае принципиальная схема зондирования объекта аналогична схеме классического томографа с перемещением пары источник —регистратор, приведенной на рис. 1.9. Отличие заключается в том, что в методе кодированного источника на регистраторе одновременно записывается целый набор растянутых, в общем случае конических проекций, центры которых разнесены Имеет место также перекрытие различных проекций. [c.191]

Значительный интерес представляют исследования пространственно-временных распределений (полей) физических вв 1ичин внутри объектов. Первым шагом на этом пути можно назвать метод диагностики, предложенный К. Рентгеном, который основан на зондировании объекта лучами, названными его именем, и регистрации прошедшего излучения. Он первый и обратил внимание на основной недостаток этого метода — образование суммарной картины изображений различных слоев объекта. Естественно, возникла задача получения изображения каждого изолированного слоя объекта — томограммы (от греческого tomos — слой). На протяжении 70 лет предпринимались различные попытки решения этой задачи. В медицинской диагностике наибольшую известность и распространение получила томография, которая была предложена Е. Бокажем в 1921 г. [1] и называется сейчас классической или традиционной (ее особенности мы рассмотрим в гл. 1). Однако это было лишь частичное решение проблемы, так как изображение сечения оставалось затененным другими слоями объекта. [c.6]

Большинство известных томографических систем, в том числе использующих оптическое излучение в качестве зондирующего, построено на последовательном выполнении регистрации прошедшего либо эмиссионного излучения и последующей его обработки в процессоре. В то же время развиваются аналоговые томографи 1ес-кие устройства, выполняющие некоторые операции, требуемые при решении обратной задачи на этапе зондирования исследуемого объекта. В настоящее время к аналоговым можно отнести классические (продольные) томографы, устройства с кодированной апертурой (источником) [1] и т. д. Можно показать, что последующая обработка такого рода томограмм позволяет получать изображение сечения объекта высокого качества. К этому же типу [c.18]

Ктк известно, оптическая передаточная функция (ОПФ) линзовых систем зависит от вида входного, выходного зрачка и пространственного фильтра в общей фокальной плоскости системы С позиции классической (аналоговой) томографии указанные характеристики оптической системы влияют на геометрию зондирования объекта, например определяют форму траектории источника излучения. Поэтому трехмерная ОПФ афокальной системы определяется трехмерной передаточной функцией классического томог- [c.196]

Томографическая инверсия времен пробега перед суммированием. Томография времен пробега перед суммированием является мощным средством построения скоростной модели, и позволяет нам последовательным образом учитывать классические данные РР-волн и данные обменных волн. Она отличается от инверсии скоростей суммирования томография времен пробега перед суммированием не предполагает гиперболическое приращение, которое характеризуется временем пробега и скоростью суммирования при нормальном падении, а оперирует точным, вероятно, сложным приращением интерпретированных годографов. В данном полевом примере мы используем программные средства томографии отраженных волн Jerry, которые разработаны проектом консорциума KIM в IFP. Это средство использует блоковую модель разреза, где пластовые скорости Р- и S-волн и геометрия границ раздела параметризуются В-сплайнами. Построение лучей представляет собой легко адаптируемый метод изгибания. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...