Понятие о полных изображениях

Понятие полного изображения было основано на изучении вполне заданных элементов (точек, прямых, плоскостей), связанных цепью инциденций с основными плоскостями, в качестве которых могли быть выбраны две любые плоскости полного изображения (см. статью Полные и неполные изображения , стр. 137). [c.191]

В основе теории условных изображений лежит понятие полноты. Изображение называется полным, если на нем определены все инциденции элементов оригинала. Рассмотрение полноты изображения ограничивается классом позиционных (визуальных) задач, в которых сохраняются только пространственные соотношения между отдельными элементами. Именно такая структура отвечает функциональным требованиям пространственно-графической модели. [c.33]

Следующим этапом было введение понятия голографии в рассеянном свете. В этом случае между источником света и объектом помещают рассеиватель, например матовое стекло, благодаря чему значительно расширяется полоса пространственных частот и, как следствие, возникает избыточность. Все это приводит к эффективному устранению шума, который до этого ухудшал качество голографии. В результате не только существенно смягчились крайне жесткие требования к чистоте метода, но и повреждения больших участков голограммы теперь не могут приводить к заметным искажениям восстановленного изображения. На этом этапе голография приобрела хорошо известное свойство, заключающееся в том, что с любой части голограммы можно восстановить полное изображение. Наконец, голографический процесс был обобщен нами на случай записи излучения, рассеянного реальными отражающими трехмерными объектами. Здесь почти не развивалась новая теория, но был разработан существенно новый экспериментальный метод. Теперь, для начала, голография переместилась с обычного стола на гранитную скамью, поскольку с введением отражающих объектов, а также из-за большой разницы между оптическими путями опорного и объектного пучков значительно возросли требования к стабильности. [c.20]

Понятие о полных изображениях [c.136]

Устранения этого недостатка аксонометрических проекций можно добиться путем широкого использования в структуре пространственно-графического формообразования так называемых неполных изображений. Понятие полноты связывается с характером соответствия модели и оригинала. Полная графическая модель однозначно соответствует порождающей трехмерной структуре, так как она имеет строго необходимое количество параметров такого соответствия. В неполном изображении заданных инциденций не хватает для однозначности проекционного соответствия. [c.37]

Степень неполноты изображения можно оценить, пользуясь понятием точечного базиса изображения. Для практической работы следует руководствоваться достаточно очевидными положениями точечный базис точки есть точка, точечный базис прямой — система из двух точек, точечный базис любой плоской фигуры представляет собой систему трех произвольных точек, точечный базис любой элементарной непроизводной фигуры определяется четырьмя произвольными точками. Пирамида, призма, цилиндр, конус — это тела, сводимые к элементарному точечному базису. Так, самое простейшее объемное тело — тетраэдр имеет только четыре вершины, которые и образуют базис формы. К элементарным фигурам, точечный базис которых равен четырем, относятся призмы, призматоиды, пирамиды. Если у многогранника все углы при вершинах трехгранные, его точечный базис равен четырем. Из правильных многогранников полными являются изображения тетраэдра, куба, додекаэдра. Изображения октаэдру, икосаэдра, так же как и их топологических эквивалентов , являются неполными изображениями с коэффициентом неполноты, равным К — п—4, где п — количество вершин [54J. [c.38]

Голография возникла в 1948 г., когда английский физик Габор впервые ввел понятие голограммы, т. е. системы полной записи пространственной структуры световой волны (по амплитуде и по фазе) путем наблюдения интерференции между дифрагированной волной, идущей от предмета, и однородным когерентным фоном. Габор доказал, что такая система регистрации обладает свойством обратимости, позволяющим на второй ступени восстановить изображение предмета. Использование вспомогательного когерентного фона или когерентной подсветки является отличительной чертой любой схемы, применяемой в голографии. Идея о голограмме пришла Габору не случайно опираясь на интуитивные информационные положения, он был глубоко убежден в возможности извлечения информации о предмете из дифракционной картины, которая всегда содержит эту [c.5]

Подчеркнем, что в этом условии фигурирует полная энергия системы — наряду с энергией деформации и включает в себя потенциальную энергию-нагрузки. Встречаются, однако, и такие случаи, когда внешние силы не имеют потенциала, т. е. понятие потенциальной энергии для нагрузки лишена смысла (подобным образом, например, будет обстоять дело для стержня,, изображенного на рис. 213, если действующая на него сила будет следящей , т. е. направленной вдоль оси стержня в любом его положении). В этих случаях оказывается непригодным и приведенное энергетическое условие достижения критического состояния, и вместо этого условия приходится использовать другое, вытекающее из рассмотрения колебаний системы около исследуемого состояния равновесия и применения к таким колебаниям критериев-устойчивости движения. [c.341]

Обычно при вычислении Г бывает удобно предварительно произвести частичное суммирование отдельных частей. Для этой цели мы введем понятие компактной диаграммы. Так мы будем называть диаграмму, не содержащую собственно энергетических частей. Например, диаграммы на рис. 23 и 29,6 и 8—компактные, а диаграмма на рис. 29, а — некомпактная. Все диаграммы для Г могут быть получены из компактных путем добавления собственно энергетических частей к внутренним 0 -линиям, т. е. путем замены 0 ° -линий на полные 0-линии. Таким образом, для вычисления Г достаточно ограничиться изображением компактных диаграмм и [c.130]

В разд. 15.4 обсуждался вопрос о разрешении изображения, формируемого линзой при падении на нее плоской волны, прошедшей через случайное облако рассеивателей. Используя функцию размытия точки, мы показали, что с увеличением оптического пути в среде когерентная составляющая интенсивности в плоскости изображения уменьшается, а некогерентная — возрастает. В данном разделе дается более полное описание задачи восстановления изображения, основанное на введении понятия модуляционной передаточной функции. [c.202]

Вернемся к общим разложениям парных гриновских функций, изображенных на рис. 2.3 и 2.4 для них нетрудно составить уравнение, используя понятие неприводимой диаграммы, как диаграммы не разрезаемой по одной линии взаимодействия. Любой график для функции К состоит из нескольких неприводимых частей, соединенных линиями взаимодействия. Обозначив полную совокупность неприводимых диаграмм через очевидно, весь ряд для 2 можно перестроить таким образом, чтобы он имел структуру [c.29]

Обобщенные апертуры, которые описывают размеры зрачков. Полное определение этих понятий будет дано в следующем параграфе. Укажем здесь только, что размеры зрачков определяются как размеры сечений входящего и выходящего телесных углов сферами 5р и описанными вокруг центров Ло и Ло зон предмета или изображения (рис. 2.3). Для близких предмета и изображения обобщенные апертуры определяются как угловые величины и выражаются в синусах углов, а для удаленных — как линейные. Такое определение наиболее правильно отражает влияние апертур как размеров зрачка на дифракционную структуру изображения и светосилу, а также позволяет получить соотношения, являющиеся универсальными для любых систем. [c.30]

Предположим, что мы имеем изображение 1), все элементы которого являются вполне заданными относительно основных плоскостей. Тогда, согласно сказанному в предыдущем параграфе, каждая инцидениия, существующая в оригинале, может быть построена и на изображении. Это приводит к понятию полного изображения. [c.136]

Одно из назначений чертежа как графической модели — показать оригинал или дать полную информа-л(ию о форме и размерах оригинала с использованием ми-I [имума изображений. Представим, что оригинал конст- руктивно сложный и его необходимо показать или осмотреть со всех сторон, используя замечательное свойство двух изображений на взаимно перпендикулярных плоскостях. Нетрудно заметить, что нам для этой цели кроме П2 пoтpeбyef я еще пять плоскостей. Если при этом взять все плоскости одинаковых размеров, то получим пространственный куб. Совмещение шести плоскостей в одну плоскость, или развертывание куба на плоскость, выполненное в соответствии с нашим понятием проекционной связи, показано на рисунке 18. Грани куба отделены друг от друга, этим подчеркивается пятое свойство проекций. Изображение на П6 можно помещать рядом с изображением на плоскости П4 . [c.28]

Впервые изображение силы направленным отрезком встречается в главном труде по механике С. Стевина Начало статики . Здесь мы встречаемся с понятием силового треугольника и законом сложения двух перпендикулярных сил. Далее идея сложения двух сил была использована французским ученым Ж. П. Робервалем в Трактате по механике грузов, удерживаемых силами на наклонных плоскостях о силах, поддерживаемых груз, висящий на двух веревках , вышедшем в 1636 г., через два года после издания книги Стевина на французском языке. Роберваль не дает полного определения силы, но определяет [c.176]

Кроме того, когда речь идет о сильном легировании полупроводников электрически активной примесью (легирующие примеси), то надо иметь в виду, что, например, в элементарных полупроводниках довольно часто наблюдается несоответствие между концентрациями носителей заряда и электрически активной примеси п р) < Сзтах- Поэтому было введено также понятие предельной растворимости электрически активной примеси. Предельной растворимостью электрически активной примеси называют максимальную концентрацию электрически активной примеси в твердой фазе, которую можно создать введением данной примеси. Экспериментально можно определить измеряя зависимость концентрации электрически активной примеси в твердой фазе С,- от концентрации примеси в расплаве С . Если С,- измерить с помощью эффекта Холла (см.гл. 5), то есть электрическим методом, а полную концентрацию примеси в твердой фазе s измерить каким-либо другим методом, например, радиоактивным или масс-спектроскопическим, то общий вид зависимостей С и С5 от С1 может быть представлен графиком, изображенным на рис. 7.8. В области достаточно малых значения С и С,- совпадают однако, начиная с некоторых С1, кривая С,-(С ) обнаруживает тенденцию к насыщению, в то время как С5(С ) продолжает расти. Значение и есть предельная растворимость электрически активной примеси. [c.279]

Измерения МФП для отдельных ступеней системы и учет квантовых флуктуационных ограничений в принципе позволяют дать полную оценку чувствительности системы. Был сделан ряд попыток построения общей теории такой оценки. Морган [30] вывел уравнение для определения порога различаемости контраста Сто- Он основывался на понятиях порог визуального восприятия и эквивалентная по шуму полоса пропускания , определяемая на основе измерения МФП для систем с усилением яркости изображения и для человеческого глаза. По этому уравнению порог восприятия определяется следующим образом [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...