Излучение пульсирующего шара

Полная мощность излучения пульсирующего шара [c.205]

Т. е. полная мощность излучения пульсирующего шара при низких частотах пропорциональна четвертой степени частоты и квадрату амплитуды. [c.206]

Иначе говоря, полная мощность излучения пульсирующего шара при высоких частотах пропорциональна квадрату частоты и квадрату амплитуды. Эти результаты полностью совпадают с выводами, полученными в 1.1 относительно излучения низких и высоких частот. [c.206]

Рис. 72. Изменение активной и реактивной составляющих сопротивления излучения пульсирующего шара в зависимо-

ИЗЛУЧЕНИЕ ПУЛЬСИРУЮЩЕГО ШАРА [c.91]

Излучение пульсирующего шара. В теории звука исследуются сильно идеализированные излучатели, т. е. колеблющиеся поверхности сравнительно простой формы при функции распределения (3.2) более или менее простого типа. Но даже и в этих условиях основные задачи решаются нелегко и требуют применения довольно громоздкого математического аппарата. [c.91]

ИЗЛУЧЕНИЕ ПУЛЬСИРУЮЩЕГО ШАРА 93 [c.93]

Эти формулы можно получить и не прибегая к формулам пульсирующего шара. Они непосредственно вытекают из общей теории излучения. [c.206]

Пульсирующий шар (излучатель нулевого порядка). Количественному расчёту в теории звука наиболее просто поддаётся излучение звука пульсирующим шаром. Такой излучатель звука называют излучателем нулевого порядка (рис. 66). Теория показывает, что для такого простейшего излучателя излучение звука определяется так называемым активным сопротивлением излучения [c.112]

Выше мы рассматривали колеблющуюся поверхность (диск, поршень), вставленную в экран и излучающую звук в полупространство. При отсутствии экрана картина распределения звукового поля в пространстве существенным образом изменяется меняются и условия излучения такой поверхности. Свободно колеблющаяся поверхность представляет собой так называемый двойной источник , или Рис. 72. Характеристика направлен- акустический диполь. Проще ности акустического диполя. в его составить представление о таком диполе следующим образом. Представим себе два одинаковых по интенсивности источника звука, например два пульсирующих шара, находящихся друг от друга на расстоянии Пусть эти шары колеблются в противофазе — когда один из них создаёт сжатие, другой создаёт разрежение. Такая комбинация источников и называется двойным источником , или акустическим диполем. На рис. 72 показана характеристика направленности акустического диполя она имеет вид восьмёрки, причём звуковое поле в направлении, перпендикулярном к линии, соединяющей источники, отсутствует. Такая характеристика направленности является результатом интерференции. [c.124]

Пульсирующий шар (излучатель нулевого порядка). Все многообразие различных источников звука всегда можно свести к простейшим акустическим излучателям (или их комбинациям), к которым относится прежде всего пульсирующий шар. Излучение звука пульсирующим шаром наиболее просто поддается количественному расчету. Такой излучатель звука называют излучателем нулевого порядка. Схематически пульсирующий шар изображен на рис. 71 при изменении радиуса шара его центр остается неподвижным. Наглядно можно представить пульсирующий шар в виде резинового мяча, в который в первый полупериод накачивается и во второй полупериод выкачивается воздух. Отметим, что для пульсаций шара необходим, таким образом, некоторый внешний источник массы воздуха, который сообщает стенкам шара радиальное движение с определенной скоростью. Теория показывает, что для такого простейшего излучателя излучение звука определяется так называемым активным сопротивлением излучения [c.127]

Активная составляющая сопротивления среды пульсирующему шару есть сопротивление излучению [c.172]

Равномерное излучение.— Самый простой вид расходящейся сферической волны получается в случае излучения звука равномерно пульсирующим шаром, т. е. шаром, расширяющимся и сжимающимся так, что амплитуда колебаний не зависит от 8 и ср. Волновое уравнение в этом случае примет форму [c.342]

Определим сопротивление излучения для одно1го из основных излучателей — излучателя нулевого порядка. Это пульсирующий шар, излучающий сферическую волну. Исходя из этого для излучателя с радиусом R удельное сопротивление можно определить из (I.I8). Поэтому при подстановке значений радиуса излучателя и величины его излучающей поверхности в (6.10) и (1.18) получим [c.123]

Тростейщим излучате- щ, лем нулевого порядка является пульсирующий шар (фиг. 6, а), к-рый периодически меняет свой объем, так что все точки его при колебаниях одновременно удаляются от центра шара или приближаются к нему. Излучатель нулевого порядка создает шаровые волны и не обладает направленностью излучения (фиг. 7а). Излучателем первого порядка является твердый шар, совершающий [c.243]

Затухание В в ур-ии (46) можно разбить на две части Л = + В, из к-рых В характеризует потери в механизме излучателя, а jRj обусловлено потерями на излучение и называется сопротивлением излучения. и дополнительная масса вависят от формы из.т1учателя, его порядка и свойств среды, в которую происходит излучение, Для пульсирующего шара радиуса а (излучатель нулевого порядка) [c.244]

Звукоприемники. Основным приспособлением для приема 3. служит обычно диафрагма. Как и звукоизлучатели, звукоприемники обладают свойством направленности в различной степени и м. б. разделены на приемники нулевого порядка (пульсирующие) и первого порядка (колеблющиеся). Максимальная мощность, поглощаемая звукоприемником из среды при резонансе с собственной частотой приемника, получается при условии, что затухание излучения и затуха ние, происходящее от собственного поглощения системы, одинаковы. Для приемника нулевого порядка (пульсирующий шар) максимальная поглощаемая мощность при действии звукового давления р равна [c.246]

Заметим, чю диполь менее эффективен, чем пульсирующий шар, характеризуемый уравнением (27.4), в охношении излучения при низких частотах, так как П пропорционально у, а не 7 ). [c.350]

Причины малой эффективности излучения в области низких частот. На примере пульсирующего шара мы можем выяснить причины, приводящие к малой эффективности звукоизлучения в области низких частот, т. е., выражаясь точнее, частот, для которых длина волны велика сравнительно с размерами излучателя. [c.95]

При ka< второй член последней формулы значительно больше первого, а это означает, что преобладание реактивного сопротивления над активным в случае осциллирующего шара выражено гораздо резче, чем у пульсирующего шара. Очевидно, что ухудшение эффективности излучения в области низких частот связано с влиянием каких-то дополнительных факторов, отсутствующих в поле пульсирующего шара, но имеющихся налицо в поле осциллирующего излучателя этими факторами и должен быть обусловлен дополнитель- [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...