Взаимодействие мюонов с веществом

Взаимодействие мюонов с веществом [c.188]

Чтобы представить себе роль слабых взаимодействий более наглядно, попробуем вообразить, каким бь[ был мир при отсутствии тех или иных взаимодействий. В мире без сильных взаимодействий не претерпели бы существенных изменений квантовая электродинамика и вся физика лептонов. И комптон-эффект, и распад мюона протекали бы так же, как и в обычном мире. Но вот сильно взаимодействующих частиц либо не стало бы вовсе, либо вместо них появились бы совершенно другие частицы. Поэтому мир в целом был бы совершенно иным во всей доступной нам области масштабов. Если бы исчезли электромагнитные взаимодействия, то атомные ядра и сильно взаимодействующие частицы остались бы, хотя и в исковерканном виде (или, если хотите, в виде, не исковерканном электромагнитными взаимодействиями). Протон и нейтрон стали бы совершенно неотличимыми друг от друга. Точно так же одинаковыми стали бы частицы внутри каждого изотопического мультиплета (например, три пиона). Начиная же с атомных масштабов и выше, мир изменился бы до полной неузнаваемости. Не стало бы ни молекул, ни атомов, ни электромагнитного излучения. Тем самым не стало бы и привычных нам макроскопических веществ. [c.397]

Упомянем еще об одной реакции, вызываемой слабыми взаимодействиями, а именно, о захвате отрицательных мюонов ядрами. Такой мюон, попадая в вещество, легко (ему не мешает принцип Паули) проникает сквозь электронные оболочки атома и садится на свою собственную /С-оболочку, радиус которой в двести раз меньше радиуса соответствующей электронной оболочки за счет большей массы мюона. В результате мюон оказывается в непосредственной окрестности ядра и проводит внутри него заметную долю своего времени. Это делает весьма вероятной реакцию fi -захвата [c.424]

Реакции под действием электронов и июоиов. Взаимодействие электронов и мюонов с ядрами носит электромагн. характер (см, Электромагнитное взаимодействие). Это позволяет использовать мюоны для выявления распределения заряда в ядрах, получения информации об угл. моментах, вероятностях разл. переходов, спиновых возбуждениях. Электроны могут испытывать упругое и неупругое рассеяния на ядрах. Если энергия электронов достаточна, то идут процессы выбивания протонов из ядра (е, р). Взаимодействие мюонов с ядрами происходит через захват мюона с орбиты мюонного атома. Захвату предшествуют торможение мюона в веществе и захват на далёкую мюонную орбиту. При этом образуется мюонный атом. [c.669]

Высокоэнергичные мюоны взаимодействуют с веществом, поэтому они доходят до уровня моря и проникают глубоко под землю. Нейтроны и мюоны вторичного излучения постоянно регистрируются сетью наземных станций. На основе этих измерении исследуются вариации питснсивпостн первичных КЛ. [c.473]

До 1986 поля Н II обычно использовались для того, чтобы замедлить и сделать наблюдаемыми процессы быстрой деполяризации мюонов за счёт взаимодействия с электронами среды. Дальнейшим развитием метода МСР послужили эксперименты по определению расщепления энергетических уровней мюона в веществе, напр. при взаимодействии с квадрупольными моментами ядер решётки (см. Ядерный квадруполъный резонанс). Когда энергия зеемановского расщепления для мюона при увеличении Я сравнивается с суммой зеемановской энергии ядра и энергии квадрупольного расщепления, становится возможны.м взаимный переворот спинов мюона и ядра (flip — flop). При этом деполяризация резко ускоряется. Зависимость скорости релаксации Л от внеш. поля Н носит резонансный характер. [c.228]

Одно из них соответствует мюону или электрону, другое — т-.чептону. Отличие V,. от Уе и подтверждается существованием сильных запретов на моды распада X —> ру, X — еу, X —> ее е", равенством вероятностей распадов х руу п т —> суу, а также отрицат. результатами поиска т-лептонов во взаимодействиях пучков у и Уе с веществом. [c.259]

Для А А реализуется случай макс, смешивания. Это связано с тем, что в силу теоре.чы СРТ диагональные элементы массовой матрицы, т. е. амплитуды переходов А —> А и А —> А, одинаковы. К указанному типу относят О. К К , В В , и . , мюоний — антимюоний и др. Взаимодействие осциллирующей системы с веществом и внеш. нолями устраняет равенство диагональных элементов, и смешивание становится не максимальным. [c.484]

В эксперименте, помимо фоновых событий различного нроисхожде-ния, было зарегистрировано 29 одиночных мюонов с энергией более 300 МэВ, прошедших без взаимодействия все слои вещества в искровых камерах, и лишь несколько (менее шести) ливней, которые могли бы быть образованы электронами или фотонами. Если бы существовал только один, универсальный тин нейтрино, то количество зарегистрированных мюонов и электронов должно было быть примерно одинаковым. Таким образом, данные этого эксперимента свидетельствовали, что нейтрино от распада нионов отличны от испускаемых в /3-распаде, т. е. что существуют по крайней мере два типа нейтрино [c.160]

С др. стороны, К Л незаменил1ы в качестве естеств. источника частиц высокой энергии нри изучении >ле-ментарнон структуры вещества и взаимодействий между элементарными частицами. Исследования такого рода относятся к ядерно-физическому аспек-т у КЛ. Именно детальное изучение зарядов и масс вторичных КЛ привело к открытию позитронов (1932), мюонов (1937), л- и К-мезонов (1947), а также А -, --гиперонов. Исследования КЛ в ядерно-фиа. аспекте продолжаются в основном с целью определения характеристик элементарного акта ядерного взаимодействия при энергиях эВ кроме того, они дают информацию об интенсивности, спектре и анизотропии частиц при —10 эВ, что очень важно для поиска источников КЛ и механизмов их ускорогия. КЛ ещё долго будут оставаться уникальным источником частиц сверхвысоких энергий, т. к. на самых мощных совр. ускорителях макс. достигнутая энергия пока не превышает 10 эВ, [c.471]

ИЮОНИИ (Ми) — связанное состояние электрона (е ) и положительно заряженного мюона (ц" ), водоро-доиодобный атом, в к-ром роль ядра играет мюон. Изучение М. имеет важное значение для физики элементарных частиц и атомной физики, т. к. он является одной из простейших систем двух точечных заряж. частиц — лептонов, взаимодействие к-рых с хорошей точ-востью описывается квантовой электродинамикой (др, системой такого рода является позитроний), С др. стороны, измерение поляризации М. в разл. веществах стало основой нового, весьма эфф. метода исследования структуры конденсиров. сред, кинетич. явлений, хии. [c.225]

Ионизационное охлаждение основано на использовании диссипативного характера сил торможения при ионизации вещества. Помещая на пути пучка ряд тонких мишеней и обеспечив надлежащую связь между разл. степенями свободы, можно обеспечить затухание по всем степеням свободы. Установившиеся значения разброса скоростей обусловлены рассеянием на ядрах вещества и флуктуациями ионизац. потерь. Для протонов и антипротонов применение метода существенно ограничивается из-за их сильного взаимодействия с ядрами вещества. Практич. реализации метод пока не получил. Можно ожидать, что он окажется аффективным для мюонных нучков. [c.518]

Упругое рассеяние зависит от взаимной ориентации снинов взаимодействующих частиц. Спин — и только оп — может задавать выделенную ориентацию в частице, даже точечной. Исследование процессов, зависящих от ориентации спина, помогает понять природу спина, еще не до конца ясную. Для этих исследований создаются поляризованные мишени и пучки поляризованных частиц — протонов, дейтронов и электронов, а также мюонов (поляризация — преимущественная ориентация снинов в выделенном направлении). В поляризованных мишенях (содержащих водород или некоторые более тяжелые элементы) используется эффект, о котором мы рассказывали в 2.1.2 в связи с опытом Эйнштейна и де Гааза ориентация спиновых магнитных моментов — а соответственно и снинов, т. е. поляризация во внешнем магнитном поле. Но если в ферромагнетиках такая поляризация может происходить при любой температуре, при которой сохраняются ферромагнитные свойства, то для подавления деполя-ризациоппого влияния теплового движения в других веществах требуются сверхнизкие температуры. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...