Правильное отражение. Отражение гармонических волн

Правильное отражение. Отражение гармонических волн [c.127]

Таким образом, строго говоря, в этом случае не сохраняет свою форму и гармоническая волна однако нарушение формы сводится только к сдвигу по фазе по отношению к падающей волне. При комплексном же представлении сдвиг фазы нарушением формы не считают его относят к коэффициенту отражения и отражение считают правильным. [c.129]

Рассматривать гармонические волны (в комплексном представлении) в задаче об отражении очень удобно, так как отражение всегда получается правильное. Но сама постановка задачи об отражении гармонических волн отличается от случая падения волны произвольной формы, например ограниченного импульса. В самом деле, пока ограниченный импульс не достиг препятствия, он бежит так, как если бы препятствия не было. Когда импульс достигнет препятствия, вблизи границы возникнет некоторое сложное звуковое поле, зависящее от граничных условий это — процесс отражения. Через некоторое время падающая волна исчезнет и перед препятствием останется только одна бегущая от препятствия отраженная волна. Таким образом, до отражения имеется только падающая волна, а после отражения — только отраженная. Падающую волну можно считать причиной., а отраженную — следствием в таком же смысле, как камень, падающий в воду, можно считать причиной всплеска. [c.129]

При п < 1 отражение при закритических углах не может быть правильным, так как компонента вектора медленности вдоль границы не может превосходить самого вектора. Но для гармонических волн этого ограничения нет мы видели в 32, что можно взять одну из компонент волнового вектора сколь угодно большой при условии, что вторая компонента чисто мнимая и сумма квадратов компонент по-прежнему равна квадрату волнового числа. Таким образом, для гармонических волн условию Снеллиуса можно удовлетворить при любом угле скольжения падающей волны. При закритических углах нормальная компонента волнового вектора прошедшей волны — мнимое число прошедшая волна — неоднородная, бегущая вдоль границы и экспоненциально убывающая при удалении от нее. [c.180]

Отражение под углом произвольной плоской волны от линейного однородного плоского препятствия, вообще неправильное, как и при нормальном падении. Поэтому рассмотрим вначале наклонное падение гармонических волн, которые всегда отражаются правильно отражение же негармонических волн можно будет находить методом Фурье как сумму отражений составляющих спектральных компонент. [c.187]

Значит, формально можно вместо задачи о наклонном падении решать задачу о нормальном падении олны на границу фиктивных сред с медленностями 5 = 5 sin 0 и 5 = 5 sin в (а для гармонических волн — с волновыми числами fe = fe sin 0 и fe = fe sin 0 ) и с теми же плотностями, что у настоящих сред при этом получатся правильные значения коэффициентов отражения и прохождения. Если теперь приписать полученной картине движение вдоль оси х с медленностью S os 0, то получится полная картина отражения и прохождения при наклонном падении. Тем самым решение задачи [c.199]

Есть все же одна особенность наклонного падения, не имеющая аналогии в теории длинных линий это падение на границу двух сред под закритическим углом падения отражение при этом перестает быть правильным. Поэтому для волн произвольной формы этот случай нужно исключить. Но для гармонических волн по-прежнему можно пользоваться формулами теории длинных линий, имея только в виду, что для закритических углов придется пользоваться комплексными углами преломления или, что то же, вводить мнимую компоненту медленности по оси z или мнимую компоненту волнового вектора. Такой случай в одномерной задаче (при нормальном падении) встретиться не может. [c.200]

Будем считать, что отражение и прохождение правильные. Для волн произвольной формы это накладывает ограничение на угол скольжения падающей волны он должен быть докритическим для всех отраженных и прошедших волн. В этом случае обычным способом найдем формулы Френеля — формулы для коэффициентов отражения и прохождения всех возникающих волн. При падении под закритическим углом волна вообще меняет свою форму при отражении и прохождении в этом случае сохраняют свою форму только гармонические волны и для них имеют место те же формулы Френеля, что и для докритических углов, но коэффициенты отражения делаются вообще комплексными, а сами отраженные и прошедшие волны — неоднородными. [c.464]

При угле скольжения 45° коэффициент отражения продольной волны обращается в нуль, а коэффициент отражения поперечной волны станет равным + 1. При угле скольжения, меньшем критического угла 0кр = ar os п, правильное отражение невозможно компонента вектора медленности продольной волны по оси z оказывается мнимой. Это — случай, аналогичный полному отражению в жидкости. В этом случае приходится переходить к гармоническим волнам, для которых мнимые значения компонент волновых векторов имеют смысл отраженная продольная волна является неоднородной гармонической волной, экспоненциально убывающей при удалении от границы. Формулы для коэффициентов отражения можно сохранить и для закритических углов, считая величины St, St, g, t, равными волновым числам продольной и поперечной волны и компонентам волновых векторов по осям л и г соответственно. [c.463]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...