Нагреваемое тело плоский слой

Выделив в полубесконечном теле один из плоских слоев толщиной йх и предположив, что граничные поверхности M K L N и М К" I" Ы" не пропускают тепла, можно процесс нагрева привести к мгновенному действию источника тепла в пластине. При этом время действия источника di= [c.165]

При действии на поверхность тела импульса давления или энергии возникает волна сжимающих напряжений, распространяющаяся в глубь материала. Волна сжатия чаще всего приводит к разрушению при выходе на свободную поверхность или границы слоев, где она может трансформироваться в волну растяжения. Если нагрузка достаточно кратковременна, то вслед за волной сжатия возникает волна растяжения, которая представляет существенную опасность и может привести к так называемому наружному отколу [130]. В данном параграфе излагаются результаты исследований разрушения материалов в плоских волнах напряжений, вызванных тепловой нагрузкой, недостаточной для начала фазовых переходов первого рода. Рассматриваются случаи весьма кратковременных (10 —10 с) и более длительных процессов. В первом случае временем нагрева тела излучением не пренебрегаем, но используем линейный подход к расчету прочности, во втором случае поглощение излучения полагаем мгновенным процессом и используем развитую выше нелинейную теорию расчета прочности. [c.184]

В связи с -изложенным можно сделать вывод, что для неограниченной плоской стенки (плита бесконечно большой длины и ширины) толщиной 2Хо первый период нагрева (1-я стадия) тождествен с процессом нагрева полуограниченного тела. При этом температурное поле стенки и количество переданной теплоты определяются по формулам 13. Для плиты эти формулы справедливы при условии, что толщина X прогретого слоя меньше или равна половине толщины Хо стенки [c.56]

Таким образом, поставленная задача решена—найдены простые расчетные формулы или определения температурного поля и количества переданной теплоты при нагреве неограниченной плоской стенки. Из этих формул видно, что во второй стадии нагрева плиты конечной толш,ины появляется новый переменный параметр — температура центра, — в известном смысле. аналогичный параметру X (глубина прогретого слоя) в процессах нагрева неограниченных тел или тел конечных размеров при малых значениях критерия Фурье (т<т ). Для плиты этот параметр легко исключается из расчетных формул. [c.69]

В настоящей работе приводят вычисления для широкой области граничных условий при температуре свободного потока до 2000° Я, имея в виду, что результаты, полученные для плоской пластины, применимы с достаточным приближением для пограничного слоя на тонком теле или тупых телах в областях, где градиенты давлений малы. В таких условиях воздух вне пограничного слоя проходил на некотором расстоянии вверх по потоку через скачок уплотнения и нагревался до высокой температуры, особенно в Гиперз вуковом потоке. Результаты данного исследова ния использованы для проверки справедливости и точности инженерных соотношений, предложенных в работе [Л. 15], которыми в настоящее время широко пользуются. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...