Влияние фазового рассогласования

Влияние фазового рассогласования [c.192]

ВЛИЯНИЕ ФАЗОВОГО РАССОГЛАСОВАНИЯ 193 [c.193]

При рассмотрении возмущений хотя и малой, но конечной интенсивности одной из важных характеристик является амплитуда возмущения. В случае двухфазных сред влияние амплитуды уже нельзя свести к изменению только одного параметра состояния — температуры, как в случае гомогенных сред влияние амплитуды на двухфазную систему много шире. Амплитуда влияет на состояние среды и интенсивность происходящих в ней процессов. В условиях термодинамического равновесия амплитуда оказывает воздействие на температуру и степень влажности, интенсивность фазовых переходов и величину рассогласования скоростей движения фаз. Особым образом влияние амплитуды сказывается на скорости распространения возмущений, если состояние среды близко к пограничной кривой. Амплитуда волны может иметь такую величину, что параметры состояния будут пересекать пограничную кривую и какая-то часть волны будет перемещаться в области однофазного состояния вещества. [c.80]

На погрешность золотниковой системы измерения оказывают влияние фазовые рассогласования между измеряемым значением силы и положением кривошипа пульсатора. Это рассогласование, вызванное динамическими явлениями, порождает динамико-кинематическую погрешность, возникающую в результате отбора на манометры не экстремальных давлений, а нх промежуточных значений в цикле. Таким образом, измеренное значение нагрузки будет равно значению амплитуды в точке измерения, помноженному на косинус угла между фазой этой нагрузки и дуговым положением кривошипа пульсатора. С учетом наложения фазовых смещений погрешность силоизмерения при золотниковом разделении может быть определена следующим образом [c.346]

Последнее слагаемое (7.1.24) и (7.1.25) аналогично тому, что (7.1.2) возникает из-за четырехволнового смешения, но из-за вырождения поляризационных компонент ( Oj = oj = со ) дает вклад на одной частоте. Его влияние на динамику поляризационных компонент зависит от степени фазового согласования между ортогонально-по-ляризованными модами, определяемой длиной биений Lg,Lg вводится согласно (1.2.16). Если длина световода L Lg, что имеет место в сильно двулучепреломляющих световодах, то из-за большого фазового рассогласования последние члены в выражениях (7.1.24) и (7.1.25) вносят пренебрежимо малый вклад. С другой стороны, для слабо двулучепреломляюших световодов этот член необходимо включать, если L Lg. [c.177]

Традиционным приемом в оптике, позволяющим сохранить информацию о фазе колебания, является использование интерференционных схем экспериментов. В этом случае наблюдается результат сложения поля исследуемой волны с полем другого вьь сококогерентного колебания. Основной метод регистрации здесь фотографический, с последующим изучением контраста и положения интерференционных полос. При этом возникают ограничения, связанные с невозможностью регистрировать большие фазовые рассогласования. На результаты измерений отрицательное влияние оказывают также амплитудные флуктуации волны. [c.65]

Система уравнений (4-42)—(4-51) учитывает влияние массооб-мена, рассогласование скоростей фаз, нарушение равновесности процессов фазового перехода, неоднородность полей температур, энергообмен между фазами и пр. на акустические свойства влажного пара. [c.92]

ДОМ ему удалось подавить третью гармонику. Математически влияние парамагнитных ионов может быть описано добавлением к модулям упругости в волновом уравнении комплексной величины АСмагн- В упрощенных уравнениях первого порядка магнитное возмущение учитывается добавлением к правой части уравнения (4.43) члена Д J aгнP з5з. Действительная часть величины АСмагн вызывает рассогласование фазовых скоростей, а мнимая часть — поглощение волны 5з. Вблизи магнитного резонанса обе части дают вклад в подавление волны третьей гармоники 5з. Поэтому уравнения (4.41) и (4.42) оказываются для этого случая хорошим приближением. Описанным методом Ширен [6] получил экспериментальные точки (см. фиг. 12), удивительно хорошо совпадающие с теоретической кривой, рассчитанной для случая взаимодействия только двух волн. В случае когда третья гармоника не подавлена, амплитуда основной волны как функция начальной амплитуды спадает более медленно. В этом случае, характеризуемом отсутствием дисперсии, генерируются все гармоники, и решение дается формулами типа (3.27) и (3.29). [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...