Разгон с малой тягой до параболической скорости

До сих пор нас интересовали траектории разгона с малой тягой до параболической скорости. Они могут представлять собой начальные участки межпланетных траекторий космических аппара- [c.140]

Может показаться странным, что как в задаче о пролете мимо какой-либо планеты, так и в задаче о выходе на орбиту спутника планеты обычно считают, что гелиоцентрическое движение начинается со скоростью, равной орбитальной скорости Земли, т. е. предполагают геоцентрическую скорость выхода равной нулю Мы ведь знаем, что после того, как достигнута параболическая скорость внутри сферы действия Земли, разгон с помощью двигателя малой тяги может продолжаться, и на границу сферы действия Земли аппарат выйдет с какой-то определенной скоростью. Фактически так всегда и бу дет, но для простоты расчетов можно считать, что после достижения параболической скорости полет до границы сферы действия Земли является пассивным, а затем двигатель действует так, как он фактически и действовал бы еще внутри сферы действия Земли Конечный результат в смысле времени перелета и затраченного рабочего тела от этого не изменится. Но, конечно, когда дело дойдет до проектирования конкретной траектории и нужно будет следить с Земли за фактическим полетом, расчет будет вестись с учетом того, что полет до выхода из сферы действия Земли все время является активным. [c.345]

Более целесообразным представляется рассмотрение разгона с орбиты спутника не до параболической, а до гиперболических скоростей в рамках единой схемы движения в поле притягивающего центра. Такая схема позволяет производить более аккуратную стыковку с гелиоцентрическим участком движения за счет выбора рационального места стыковки. Кроме того, указанная схема позволяет произвести достаточно полный расчет энергетических затрат для межпланетного перелета в случае, когда тяга не очень мала ж набор скорости относительно планеты, необходимой для перелета,, происходит полностью вблизи планеты, в области, размеры которой малы по сравнению с расстоянием между планетами. Движение предполагаем плоским. [c.378]

Современные экспериментальные электрореактивные двигатели имеют значения / >5000 кГ1кГ1сек, но сухой вес таких двигателей (вес двигателя на 1 кГ развиваемой тяги) пока еще очень велик, и реальное значение могут иметь электрореактивные двигатели с тягой порядка 1—2 кГ. При такой малой тяге ускорение многотонных космических кораблей будет порядка нескольких мм1сек (иногда долей миллиметра в сек ). Возможной областью применения электрореак-тивных двигателей является разгон космического корабля, выведенного на орбиту искусственного спутника планеты, от первой местной космической скорости до местной параболической или гиперболической скорости. [c.29]

Разгон космического аппарата двигателем малой тяги около планеты до параболической (и выше) скорости возможен лишь при очень большом количестве витков, сделанных аппаратом вокруг планеты. В этом случае оптимальное управление удовлетворительно аппроксимируется постоянным касательным ускорением. Любопытный класс траекторий с таким ускорением исследовал Д. Е. Охоцимский [11 Интересные задачи разгона рассматривались и в случае неоптимального управления. Очень простым управлением является постоянный вектор ускорения, все время направленный к центру Земли. Такая задача интегрируется в эллиптических функциях, но при малых ускорениях не дает разгона. Однако если ускорение по определенной программе то включается, то выключается или попеременно меняет направление вдоль радиуса-вектора, то разгон можно получить (Петти [12], Пайевонский [13]). Действительно, в этом случае имеют место интегралы уравнений движения [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...