Понятие о вихревом сопротивлении

ПОНЯТИЕ О ВИХРЕВОМ СОПРОТИВЛЕНИИ [c.196]

Понятие о вихревом сопротивлении [c.197]

Так как крылья самолетов конечны, то окончательное решение вопроса о силах, на него действующих, относится к трехмерным задачам. Принципиальным в схеме такого обтекания является сохранение понятия присоединенного вихря. Однако в трехмерном случае это будет П-образная вихревая нить, сходящая с концов крыла, в отличие от плоского случая, когда вихревая нить прямолинейна. Исследования показывают, что П-образная вихревая нить будет вызывать силу сопротивления крыла, которая называется индуктивной. [c.135]

В другой монографии [84] на основе введения понятия о вихревых силах сопротивления в сплошных средах и использования известного принципа независимого наложения на сисзему внешних сил предложены обобщающие соотношения, выражающие аналогию между количеством движения, массы и энергии. При проверке предложенных соотношений использован практически весь известный экспериментальный материал, накопленный в мировой практике. На основе этих соотношений предложены методики гидравлических, тепло- и масс1)обменных расчетов одно- и двухфазных сред при движении в условиях внешних воздействий (колебаний, сил инерции, электрических, магнитных и скрещенных электрических и магнизных полей и др.) для внутренних и внешних гидродинамических задач. [c.47]

В постановке и решении ряда задач аэродинамики, в частности для схематизации движения воздуха и его действия на тела, немаловажную роль ыграли различные гидродинамические модели [26] При этом большую роль сыграли ударная теория сопротивления И. Ньютона (1686 г.), теория идеальной несжимаемой жидкости, разработанная Д. Бернулли (1738 г.) л Л. Эйлером (1769 г.), теория вязкой несжимаемой жидкости, созданная А. Навье (1822 г.) и Дж. Г. Стоксом (1845 г.), теория струйного обтекания тел, развитая Г. Гельмгольцем (1868 г.), Г. Кирхгофом (1869 г.), а в дальнейшем Рэлеем (1876 г.), Д. К. Бобылевым (1881 г.), Н. Е. Жуковским (1890 г.), Дж. Мичеллом (1890 г.), А. Лявом (1891 г.). Особое значение для становления аэродинамики имели работы Г. Гельмгольца, заложившего основы теории вихревого движения жидкости (1858 г.). В начале XIX в. появились понятия подъемной силы (Дж. Кейли) и центра давления. Дж. Кейли впервые попытался сформулировать основную задачу расчета полета аппарата тяжелее воздуха как определение размеров несуш,ей поверхности для заданной подъемной силы [27, с. 8]. В его статье О воздушном плавании (1809 г.) предложена схема работы плоского крыла в потоке воздуха, установлена связь между углом атаки, подъемной силой и сопротивлением, отмечена роль профиля крыла и хвостового оперения в обеспечении продольной устойчивости летательного аппарата я т. п. [28]. Кейли также занимался экспериментами на ротативной маши-де. Однако его исследования не были замечены современниками и не получили практического использования. [c.283]

В тех случаях, когда поле полных давлений во входном сечении сопла является равномерным, а очертания сопла настолько плавные, что в нём нет вихревых областей и скачков уп.лотне-ння,сопротивление сопла сводится к сопротивлению тренпя в пограничном слое. Ввиду того, что длина сонла обычно не больше нескольких диаметров сопла, толщина пограничного слоя составляет малую долю радиуса сопла,т. е. большая часть поперечного сечения сонла заполнена ядром потока, состоящим из струй постоянного полного давления, в которых параметры газа изменяются но законам идеальной адиабаты. В таком случае полные давления в ядре потока в выходном и входном сечениях сопла одинаковы, но из-за существования пограничного слоя точное значение скорости истечения но может быть определено непосредственно по формулам (2), (3) нли (4) главы IV. Однако можно воспользоваться этими формулами, если внести поправку к величине площади поперечного сечения сопла, применяя понятие о толщине вытеснения пограничного слоя, введённое в 1 главы VI. [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...