Характерные точки звуковой линии

Характерные точки звуковой линии [c.231]

Таким образом, течение в окрестности точки торможения носит сложный характер оно бывает как дозвуковым, так и сверхзвуковым, положение скачка уплотнения и звуковой линии заранее неизвестны и требуют специальных численных расчетов. Не останавливаясь на детальном анализе газодинамических аспектов проблемы, приведем лишь некоторые характерные газодинамические параметры, которые помогут нам при анализе теплообмена в этой области. Таких параметров два [c.29]

ЭТОТ уровень в численной мере. В первом методе используют так называемый анализатор статистического распределения. Это устройство регистрирует относительную долю времени, в течение которого измеряемый уровень шума находится в пределах каждой из ступеней шкалы, расположенных, например, через каждые 5 дБ. Результаты таких измерений показывают, в течение какой доли полного времени был превышен каждый из звуковых уровней. Нанеся на график числа, представленные в табл. 4, соединив точки плавной линией и установив уровни, которые были превышены в течение 1, 10, 50, 90 и 99% времени, мы сможем дать удовлетворительное описание шумового климата . Указанные уровни обозначаются так L, Lio, L50, 90 и 99. Li дает представление о максимальном значении уровня шума, ю — это характерный высокий уровень, тогда как 90 как бы показывает шумовой фон, то есть уровень, до которого снижается Шум при наступлении временного затишья. Большой интерес представляет разность между значениями ю и 90,- она указывает, в каких пределах в каждом [c.67]

Таким образом, полезно заранее знать величины углов наклона звуковой линии к линии тока в характерных точках М-области — на пересечениях звуковой линии с телом и с ударной волной. Эта информация позволяет сделать качественный вывод о числе и расположении точек К разного типа, что может служить основой классификации М-областей. Итак, установим оценки для угла наклона звуковой линии на теле и на ударной волне, следуя [8 . [c.227]

Будем проводить классификацию по признаку наличия в М-области характерных сверхзвуковых подобластей, каждая из которых может граничить с соседней только в точке К звуковой линии. [c.232]

Производная в уравнении (1-7) берется при постоянной энтропии 5 (энтропии невозмущенной жидкости) и вычисляется при плотности невозмущенной жидкости. За пределами пограничного слоя, во внешнем потоке, можно пренебречь вязкостью и теплопроводностью вдоль линии тока энтропия не изменяется (за исключением перехода через скачок уплотнения), поэтому во внешнем потоке производная в уравнении (1-7) берется вдоль линии тока. Уравнение (1-7) выражает скорость, с которой звуковые волны распространяются относительно равномерно движущегося потока. Для неравномерно движущейся жидкости оно определяет скорость, с которой возмущения распространяются относительно потока в данной точке, причем длина волны возмущений должна быть малой по сравнению с длиной, характерной для изменения средней скорости. Эта скорость распространения возмущений называется местной скоростью звука в данной точке. Несжимаемые жидкости имеют постоянную плотность, и поэтому в них р=0, скорость звука бесконечно велика (а=оо). [c.10]

Таким образом, предполагается, что в пределах отверстия дифракция на краю отверстия не искажает поля за экраном поле скачком падает до нуля. Например, для плоской звуковой волны, падающей на экран из нижнего полупространства, распределение поля в приближении Кирхгофа будет иметь вид, показанный на рис. 17, а пунктирной линией. В действительности распределение поля в плоскости экрана является гораздо более сложным. Однако при кЬ > 1 (L — характерный размер отверстия) можно считать, что дифракционные искажения имеют место лишь в некоторой зоне вблизи краев отверстия, а в остальной области поле повторяет поле падающей волны. Тогда для расчета поля в точке Ма можно применить формулу Гюйгенса для плоских экранов (4.3) [c.52]

Передача возмущений от границы струи на линию перехода продолжается и при меньших отношениях давлений. Следовательно, деформация язычка при изменении га будет происходить до тех пор, пока линии слабых возмущений (волны уплотнения), исходящие от звуковой линии АН, будут попадать на свободную границу струи на участке AG. Однако существует такое значение внешнего давления / , при котором линия перехода занимает стабильное положение дальнейшее снижение давления внешней среды ул<е не приводит к ее деформации. Этот режим соответствует такому положению предельной характеристики Д1П2, исходящей из точки А, при котором она касается линии перехода в точке Я и не пересекает свободную границу (рис. 8.5,г). Давление р было названо Ф. И. Франклем вторым критическим давлением (соответствующее отношение е, =р /ро выше определено как второе критическое отношение давлений). В этом характерном ре- [c.213]

Штенцель [11], используя подобные ряды, получил таблицы и графики звукового давления вблизи поверхности плоского излучателя круглой формы. На рис. IV.5.2 приведены линии равного звукового давления в плоскости, параллельной плоскости излучателя. Здесь изображены линии равного давления. Цифры на графиках обозначают отношение давления к давлению в плоской волне. Плоскость, к которой относят указанные кривые, находятся на небольшом расстоянии от излучателя. Характерно, что в различных точках плоскости, параллельной поверхности излучателя, давление и фаза не постоянны, как это было бы в идеальной плоской волне. Равные амплитуды давления расположены по замкнутым линиям. На одцой и той же плоскости имеется несколько изобар. [c.272]

АТТЕНЮАТОР, аппарат для ослабления токов или напряжений звуковой частоты в заданное число раз (т. е. на заданное число (1Ь или неперов). В телефонии А. известны также под названием магазинов затухания, или удлинителей. Схема А. (фиг. 1, 2, 3) подобна схеме искусственных линий (см.). Характерная особенность А. по сравнению с потенциометром см.), имеющим то же назначение, заключается в таком расчете сопротивлений и (фиг. 1), что дости- [c.526]

Важным моментом в рассмотренных исследованиях является доказательство того, что боковая линия рыб представляет собой набор обособленных структур, высокочувствительных к механическим воздействиям, главным образом к вибрациям низкого диапазона частот, от 1 до 20—25 Гц. Следует подчеркнуть, что для многих биологических объектов характерна высокая чувствительность к низким частотам колебаний ин-фразвуковая и ближайшая к ней звуковая области спектра. Высокая чувствительность рыб к низкочастотным колебаниям хорошо иллюстрируется в ряде исследований, проведенных на четырех видах рыб Черного моря морская змейка, травяной бычок, каменный окунь и морской ерш. Обычный способ добывания пищи у морской змейки заключается в том, что, зарываясь в песок, она подстерегает свою жертву мелких рыбок, креветок, крабов. При приближении жертвы змейка бросается и захватывает добычу. Можно было бы полагать, что в этой операции главную роль играет зрительный рецептор. Однако это не так. Ослепленная змейка также безошибочно бросается на жертву и захватывает ее без промаха. Морской ерш также является хищником, причем реагирует только на подвижные жертвы. Как и змейка, ослепленный ерш безошибочно определяет направление движений жертвы и, по-видимому,рас-стояние до нее, что особенно важно. Если стеклянной палочкой произвести колебания воды на расстоянии 30—35 см от ослепленной особи, то в ответ на это последует лишь поднятие колючего спинного плавника. Если источник колебаний находится на расстоянии 5— 6 см, ерш незамедлительно бросается, схватывая колеблющийся предмет. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...