Дифракционная цилиндрическая линза

Рис. 3.35. Схема получения бинарной дифракционной цилиндрической линзы. Результаты численного моделирования представлены на рис. З.Зб

Координаты границ линейных зон при М уровнях квантования фазы дифракционной цилиндрической линзы имеют вид [c.325]

Рис. 5.9. Распределения нормированной интенсивности в фокальной плоскости дифракционной цилиндрической линзы для различного числа уровней квантования М М = 16 (а), М = 4 (б), М = 2 (в)

Дифракционную картину от двух щелей рассматривают при помощи зрительной трубы, состоящей из объектива 12, цилиндрической линзы окуляра 15 и глазной линзы окуляра 16. [c.177]

Цилиндрическая линза окуляра представляет собой стеклянный цилиндр диаметром 2,2 мм. Увеличение окуляра равно 150 Пучки лучей, идущие через нижние половины щелей, проходят в среде с одинаковым показателем преломления (воздух или жидкость). Образующаяся дифракционная картина от двух щелей используется как индекс. Пучки лучей, идущие через верхние половины щелей, проходят через кюветы со средами, имеющими различные показатели преломления. Поэтому между пучками лучей, проходящими через эталонную и исследуемую среду, возникает разность хода [c.177]

Схема установки для визуализации объектов, помещенных в воду, показана на рис. 122. Частота УЗК 22 МГц. Пучок света лазера, расширяемый коллиматором, фокусируется цилиндрической линзой в линию О О" за кюветой. Объект помещают в ванну с водой, просвечиваемую сходящимся пучком. Возникающая в плоскости дифракционная картина с помощью линзовой системы при увеличении проектируется на экран, где в первом дифракционном порядке возникает теневое изображение объекта. Экспериментально достигнутая разрешающая способность составила 0,8 мм или 12 длин волн. [c.214]

Принцип действия установки заключается в следующем. Лазерный луч расширяется коллиматором и формируется диафрагмой в виде параллельного пучка сечением 5 мм (высота) на 30 мм (ширина), которую выбирают исходя из размеров ультразвукового излучателя. Параллельный пучок света лазера просвечивает ультразвуковое поле в заданном сечении. Вследствие дифракции света на УЗК возникают дифракционные порядки О, 1, 2 и т. д. Цилиндрические линзы увеличивают изображения дифракционных порядков и фокусируют 1-й порядок на узкую щель шириной 0,2—0,5 мм. Щель вырезает из дифракционного порядка участок, соответствующий узкой зоне в поле исследуемого ультразвукового излучателя. После щели свет попадает на фотоприемник. [c.216]

Исследованию дифракционной цилиндрической линзы в приближении Фраунгофера посвяш,ена работа 60]. В ней по контрастности рассчитанной картины Фраунгофера сз дят о характеристиках дифракционной цилиндрической линзы. Однако представляет интерес не только исследование контрастности поля в дальней зоне, но и анализ с ру г ур сфокусированного излучения в фокальной области плоской цилиндоической линзы. [c.325]

На рис. 5.9 представлены распределения норьшрованной интенсивности I (х. 0) /1 в фокальной плоскости дифракционной цилиндрической линзы с неравномерной дискретизацией (5.43) для М — 2, 4, 16 уровней традаций фазы. Здесв х — ж/а — безразмерная координата в фокальной плоскости, а [c.326]

На рис. 5.10 представлены распределения нормированной интенсивности вдоль оптической оси дифракционной цилиндрической линзы с неравномерной дискретизацией (5.43) для М = 2, 4, 16 уровней квантования фазы при параметрах а = = 1 мм / = 25 мм Л = 10,6 мкм. Анализ рис. 5.10 показывает, что величина фокального сдвига (смещение точки максимума интенсивности из фокальной плоскости) зависит не только от физических параметров, но и от числа уровней квантования фазы и составляет для исследуемой линзы Аг — —0,05/ — —1,25 мм при М — 16 Аг = О при М — 4 и Дг = 0,09/ = 2,25 мм при М — 2. При этом общий характер распределения и величина фокального сдвига с увеличением М асимптотически приближаются к распределению света от неквантованной цилиндрической линзы [48, 49]. Соответствие полученных результатов с данными работ по исследованию рефракционной цилиндрической линзы [48, 49] 1 оворит о корректности использованного метода расчета интеграла Френеля Кирхгофа. [c.326]

Чтобы увеличить дифракционную эффективность и уменьшить присущую пучку расходимость, ячейки акустооптических дефлекторов часто удлиняют в направлении распространения акустической волны. При этом лазерный пучок фокусируется, образуя эллиптическое пятно, большая ось которого параллельна направлению удлинения ячейки. Такая фокусировка осуществляется цилиндрическими линзами (рис. 8). Плоскость, содержащая дифрагированный и недифрагированный лазерные пучки, параллельна как линии фокусировки, так и оптической оси системы линз. Поэтому ячейку акустооптического дефлектора, отклоняющего пучок вдоль координаты X, помещают на горизонтальной лиши фокусировки, [c.431]

К минимуму, так как отсутствует вертикальный параллакс. Такие голограммы записываются точно так же, как и обычные пропускаю-ш,ие голограммы, за исключением лишь того, что опорный пучок должен иметь по возможности плоский волновой фронт благодаря использованию либо большой коллимируюш,ей линзы, либо длинного оптического пути. Голограмма-оригинал после изготовления закрывается маской, оставляющей лишь узкую ш,ель, пригодную для наблюдения мнимого изображения. Затем действительного изображения, спроецированного со щелевой голограммы, изготавливается вторая голограмма (рис. 3). У этой второй голограммы отсутствует вертикальный параллакс, поскольку на ней записано только изображение, видимое через узкую щель на голограмме-оригинале. После восстановления второй голограммы белым светом наблюдается разделение (но не смешение) цветов в вертикальном направлении, поскольку каждое окрашенное изображение фактически представляет собой результат раздельного восстановления информации, содержащейся в узкой щели. Если для восстановления щелевой голограммы использовать цилиндрическую линзу, а для улучшения дифракционной эффективности применить отбеливание, то при освещении голограммы источником белого света можно наблюдать очень яркое изображение. Поскольку наблюда- [c.491]

G1 — голографическая дифракционная решетка для создания задержанного фронта импульса G2 — голографическая дифракционная решетка, выполняющая роль делителя светового луча L — цилиндрическая линза D — кювета с лазерным красителем BS — делитель света SP — спектрограф ST — двухпикосекундная развертывающая камера (по [2.21]). [c.100]

При наличии непараксиальных лучей, а также при отсутствии осевой симметрии оптической системы (примером может служить цилиндрическая линза) сферическая волна, исходящая иа светящейся точки, после прохождения через оптическую систему перестает быть сферической. В результате светящаяся точка уже не будет изображаться оптической системой в виде точки. Связан ные с этим искажения оптических изображений называются гео метрическими или лучевыми аберрациями оптических систем Помимо лучевых существуют еще хроматическая аберрация, т. е появление окрашенных каемок в изображении, когда оно полу чается в белом свете, а также волновые или дифракционные аберра [c.96]

Изменение параметров световой волны, модулированной данными, содержащимися на носителе, преобразуется в изменение интенсивности на фотоприемнике. Фотоприемник преобразует мощность оптического излучения в электрические сигналы, которые несут информацию не только о битах, содержащихся в воспроизводимом массиве данных, но и о пространственном положении луча относительно этого массива. Когда микроуглубление находится точно по центру воспроизводящего светового пятна, в направлении фотоприемника распространяется дифракционный минимум отраженного света. Для автоматической фокусировки излучения на дно микроуглублений система, состоящая из объектива 9, цилиндрической линзы 11 и четырехквадрантной фотоприемной матрицы 13, настраивается так, чтобы при совпадении фокальной плоскости объектива с указанной информационной поверхностью на фотоприемной матрице проектировалось круглое световое пятно. Если информационная поверхность носителя не совпадает с фокальной плоскостью объектива, пятно приобретает форму эллипса (рис. 6.6). При этом соответствующим включением усилителей воспроизведения можно определять величину и направление расфокусировки. В качестве приводного двигателя системы автоматической фокусировки объектива чаще всего применяют линейный магнитоэлектрический двигатель. Устройство слежения за воспроизводимой дорожкой аналогично устройству автофокусировки. При этом для освещения смежных с воспроизводимой дорожек используются боковые лучи, формируемые дифракционной решеткой 3 (см. рис. 6.5), и боковые фотоприемники 14. Эти фотоприемники располагают так, чтобы они одинаково освещались только тогда, когда воспроизводящий луч находится по центру воспроизводимой дорожки. Если луч сходит с дорожки, знак и величина напряжения на выходе дифференциального усилителя, объединяющего боковые фотоприемники, указывают направление и величину его смещения. В качестве привода перемещения луча в системе смещения за дорожкой используется подвижное зеркало 7 (зеркальный гальванометр). [c.147]

Для простоты примем, что в сечепии вдоль фотопленки оптических элементов не требуется (стоит цилиндрическая линза с бесконечным радиусом но оси X и фокусным расстоянием в нонеречном сечении). Реально для уменьшения габаритов устройства применяют телескопический объектив по оси X. Рассмотрим процесс формирования изображения точечной цели. Записанная на первичной фотопленке радиоголограмма от точечной цели образует полупрозрачную дифракционную решетку с периодом [c.62]

Нью-Йорком и Бостоном. На рис. 46 представлены две цилиндрические дифракционно-преломляющие линзы. Каждая из половин (верхняя и нижняя) линзы, показанной на рис. 46 вверху, состоит из двадцати четырех зон, а каждая из половин (левая и правая) линзы, показанной на рис. 46 внизу, состоит из пяти зон. Очевидно, что каждая из этих полусекций по своей структуре до некоторой степени похожа иа призматическую структуру типа тех, что показаны на рис, 44, Разница заключается лишь в том, что пространственное расположение призм у линз неоднородно, поскольку линзы должны еще и фокусировать пучки. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...