Поле тонкого соленоида

Поле тонкого соленоида. Вычислим теперь аксиальное распределение магнитной индукции, создаваемой соленоидом длины I и радиуса а, состоящего из N витков с током I. Искомое поле можно считать суперпозицией полей от N петель, рассмотренных в предыдущем разделе. Перепишем соотношение (3.255) в обозначениях рис. 32 [c.124]

Напряженность поля тонкого соленоида длиной с учетом симметрии функций g всегда можно представить в виде [c.171]

Отметим в заключение, что только в средах с = t, /2 = 1 ММ, т.е. источник продольного магнитного поля, можно имитировать тонким соленоидом (с током, не [c.216]

Поле многослойной катушки. Магнитную индукцию многослойной катушки легко получить исходя из результата для тонкого соленоида [92]. Сечение катушки конечных размеров показано на рис. 34. Можно считать, что она состоит из конечного числа тонких соленоидов, намотанных послойно один на другой, начиная с радиуса Г] и кончая радиусом г . Если об- [c.125]

Из-за того, что цилиндры расположены очень близко друг к другу, поле, налагаемое на образец при эксперименте, должно быть довольно однородным и часто очень большим. Удобно поставить эксперимент следующим образом поместить в магнитное поле тонкую полоску материала (ее нужно поддерживать при очень низкой температуре), причем этот образец должен находиться внутри соленоида, с которого будет сниматься выходной сигнал. Тогда осциллирующую компоненту магнитного поля, возникающую из-за осцилляции магнитной восприимчивости, можно непосредственно зафиксировать и измерить. [c.143]

Ампер всесторонне исследовал взаимодействие тока и магнита, а такл<е токов между собой. Он предложил назвать новые явления электродинамическими, а старые электростатическими. Магнетизм, по Амперу, становится разделом электродинамики, магнитные взаимодействия — взаимодействиями круговых токов. Круговой ток эквивалентен тонкому плоскому магниту, полюсами которого являются его стороны. И уже 30 октября Ампер сообщает о новом подтверждении своей теории свободно подвешенный соленоид располагается в магнитном поле Земли так же, как и магнитная стрелка. Через 30 лет Максвелл скажет Теория и опыт как будто в полной силе и законченности вылились сразу из головы Ньютона электричества . [c.110]

Для определения ампера выбран простейший случай прямолинейных токов, взаимодействие которых описывается законом Ампера. Указанные в определении бесконечно тонкие и бесконечно длинные проводники неосуществимы на практике, и сила взаимодействия между ними слишком мала, чтобы ее можно было точно-измерить. Однако, пользуясь методами теории электромагнитного поля и исходя из принятого определения, можно рассчитать силу взаимодействия между соленоидами конечных размеров, возникающую при пропускании по ним электрического тока. [c.28]

По поверхности тонкого диэлектрического кольца радиуса а равномерно распределен заряд q. Кольцо может вращаться вокруг оси, проходящей через центр перпендикулярно плоскости кольца. Поместим кольцо в соленоид так, чтобы ось совпадала с осевой линией соленоида. Индукция магнитного поля Bz t) — Bq, i 0 B t) = B t), t > 0. Найти угловую скорость кольца w(i). [c.321]

Кольцо в постоянном неоднородном магнитном поле. Па рис. 6.5.9 изображены силовые линии магнитного поля вблизи верхнего торца соленоида. Магнитное поле обладает осевой симметрией индукция магнитного поля в точке Р х, у, г) зависит от координаты 2 и расстояния г от оси 2 до точки Р. Вектор В в точке Р имеет осевую В2 = Ь(г) и радиальную Вг = —(г/2) Ь2/с1г компоненты. Тонкий проводник в форме кольца расположен в плоскости, перпендикулярной оси 2 , центр кольца может перемещаться по оси 2 . Масса кольца — ш, ра- [c.325]

На рис. 234 показана акустическая головка. Шпиндель 3 выполнен в виде полого цилиндра с герметичным отсеком для магнитострикционного пакета 2. Колебательная система крепится к шпинделю с помощью тонкого фланца кольцом 1. Двухстержневой никелевый пакет 2 припаян к верхнему торцу концентратора 7 серебряным припоем. В нижнее отверстие концентратора вставляется хвостовик инструмента, который вместе с вибратором 2 совершает ультразвуковые колебания. Шпиндель при помощи коромысла 4 и груза 5 уравновешивается таким образом, что его избыточный вес составляет максимальную величину силы подачи. Коромысло своими ножами опирается на закаленные стальные призмы шпинделя, стойки и противовеса. Сила подачи регулируется изменением силы тока в соленоиде 6. [c.279]

К другой обширной группе реверсивных носителей относятся магнитооптические носители записи (см. табл. 11.1 и 11.2). В качестве рабочего слоя используют тонкие ферромагнитные пленки с ярко выраженными эффектами Керра и Фарадея. При записи (рис. 11.4) на рабочий слой носителя, разогретого лучом лазера до температуры выше точки Кюри, воздействует магнитное поле соленоида. После выхода локальной области носителя из зоны действия луча и охлаждения до температуры ниже точки Кюри, рабочий слой сохраняет намагниченность, определяемую полем соленоида. При воспроизведении сигналограммы поляризованный луч лазера претерпевает поворот плоскости поляризации в соответствии с эффектом Керра, а проходящий луч —в соответствии с эффектом Фарадея. Поляроид, установленный между сигналограммой и фотоприемником оптической головки воспроизведения, изменяет интенсивность луча на фотоприемнике в такт с изменением угла поворота плоскости поляризации, и на выходе головки воспроизведения выделяется вос-328 [c.128]

Магнитно-порошковая дефектоскопия основана на обследовании магнитного сопротивления шва или металла цельной детали. При наличии дефектов искажается форма магнитного поля, создаваемая мелким порошком окиси железа (окалина Fe204 или крокус Fe Og, частично восстановленные при температуре 800° С). На деталь накладывают сверхчувствительную фотобумагу, на которую насыпают ровный тонкий слой порошка и помещают в поле сильного соленоида постоянного тока, порошок опрыскивают быстросохнущим прозрачным лаком (цапонлак и др.), затем бумагу освещают сильным светом и проявляют. На бумаге создается картина магнитного поля, на которой определяется наличие или отсутствие дефектов. [c.215]

Заметим, что геометрическая фаза фт аналогична фазе Ааронова-Бома. В этом последнем случае электроны рассеиваются на векторном потенциале, создаваемом длинным и тонким соленоидом. Магнитное поле такой системы постоянно внутри соленоида и равно нулю снаружи. Поэтому линии векторного потенциала представляют собой окружности, охватывающие соленоид. Волновая функция электрона, облетающего соленоид с левой стороны, испытывает сдвиг фазы, отличающийся от сдвига фазы волновой функции электрона, облетающего соленоид с правой стороны. Полный сдвиг фазы Ааронова-Бома, определяющий интерференционную картину на больших расстояниях, эавен контурному интегралу [c.205]

Для заданного значения / поле не завис11т от сечения провода и количества витков в катушке. Действительное число витков и поперечное сечение проводов полностью определяются импедансом источника энергии. В случае низкого значения импеданса (большая сила тока и низкое напряжение) необходимо применять небольшое количество витков большого сечения. В случае высокого значения импеданса (небольшая сила тока и высокое напряжение) требуется большое число витков малого сечения. В иослед-нем случае соленоиды изготовляются из проволоки с квадратным сечением или плоской ленты, навитой слоями или расположеихю в ви де галет [87]. Хорошая конструкция соленоидов при низком значении импеданса была разработана Биттером. Витки его магнитов состоят из плоских медных шайб, каждая из которых разрезана и поверхность которых защищена тонкими слоями изолятора. Шайбы соединены между собой своими концами, образуя единую цепь. В катушке этого типа плотность тока вблизи оси выше, чем у наружных частей, а это приводит к более высокому значению G (см. выше). Описание конструктивных деталей можно найти в оригинальных работах [85, 86]. [c.454]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...