Почти плоские препятствия

Почти плоские препятствия. Метод А. И. Некрасова [65] и его последователей ) может быть легко описан с помощью нелинейных интегральных операторов. В качестве отправной точки возьмем интегральное уравнение (6.16), переписанное в виде [c.196]

Почти плоские препятствия 197 [c.197]

Даже при относительно малых числах Рейнольдса (например, при Ке = 2000) след за плохо обтекаемым препятствием становится турбулентным на расстоянии нескольких диаметров, и его средняя скорость почти равна скорости свободного потока. След за плоской пластиной при нулевом угле атаки и при Ке = 200 000 также турбулентен на расстоянии половины длины пластины за выходной кромкой ). По-видимому, это обусловлено неустойчивостью ламинарного течения. [c.386]

Рассмотрев в некоторых подробностях случай твердого сферического препятствия, мы набросаем теперь вкратце схему исследования для случаев, когда препятствие газообразное. Хотя для всех природных газов сжимаемость почти одинакова, предположим ради общности, что вещество, содержащееся внутри сферы, отлично по сжимаемости, а также по плотности от среды, в которой распространяются плоские волны. [c.272]

Когда звуковая волна встречает препятствие, некоторая её часть отклоняется от своего первоначального направления. Разность между действительной волной и волной, какая существовала бы при отсутствии препятствия, называют рассеянной волной. Например, когда плоская волна встречает на своём пути некоторое тело, то к начальной плоской волне добавляется рассеянная волна, которая распространяется от препятствия в различных направлениях, складываясь с ней и искажая её. Если препятствие очень велико по сравнению с длиной волны (как это обычно бывает со световыми волнами, но довольно редко со звуковыми), то половина рассеянной волны распространяется более или менее равномерно по всем направлениям от препятствия, другая же половина, сосредоточиваясь сзади препятствия, даёт сильную интерференцию с падающей плоской волной, в результате чего сзади препятствия образуется тень с резкими краями. Этот случай является характерным для геометрической оптики половина рассеянной волны, уходящая назад, называется в этом случае отражённой волной, а та часть, которая ответственна за область тени, называется интерференционной волной. Если препятствие очень мало сравнительно с длиной волны (как это часто бывает в случае звуковых волн), то рассеянная волна излучается почти равномерно по всем направлениям, обратным направлению падающей волны, и в этом случае тень с отчётливыми краями отсутствует, В промежуточном случае, когда препятствие имеет размеры того же порядка, как длина волны, происходят разнообразные и сложные явления интерференции. [c.378]

Рубероид применяется для устройства кровельного покрытия пологих и почти плоских кровель с уклоном 7—15 . Полотно рубероида укладывают на кроолю перпендикулярно или параллелыш коньку крыши в зависимости от уклона. Каждая полоса должна перекрывать соседнюю на ширину непосыпанной части полотна (50— 70 мм). Двусторонний рубероид кладут на холодных мастиках, а односторонний на горячих. Его следует укладывать на хорошо подготовленное, ровное и достаточно жесткое основание. В целях обеспечения прочного приклеивания рубероида к основанию необходимо предварительно тщательно удалить с нижней поверхности первого тальк, так как его крупинки, обволакиваясь биту.мом, препятствуют сцеплению клеящей массы с материалом. Наружные швы рубероидного кровельного покрытия необходимо промазывать сверху битумной мастикой. Характеристика рубероида и технические требования к нему даны в табл. 2-7. [c.76]

Неточность оптического управления, на первый взгляд, почти непреодолима, ибо она вызвана принципиальным свойством светового луча расходиться. При этом область одинаковой интенсивности световой энергии в поперечном сечении луча, так называемая равносигнальная зрна, оказывается размытой и из компактной точки превращается в бесформенное рыхлое пятно — досадное обстоятельство, мешающее использовать простой и эффективный способ управления. Суть изобретения профессора Цуккермана в том, что он нашел способ обойти это препятствие и сумел получить в расходящемся луче с помощью двух неточных элементов идеально точную прямую. Двух потому, что луч в построенном им приборе как бы делится на две половинки — верхнюю и нижнюю,— отличающиеся по своим свойствам. Граница раздела этих лучей и есть та строго прямолинейная путеводная прямая, которую можно использовать для управления. Для аналогии представьте себе глубокий сосуд с неровным дном, в который налиты две разные не смешивающиеся друг с другом жидкости. Пусть дует ветер и поверхность верхнего слоя покрыта рябью. Граница раздела двух сред, хотя их верхняя и нижняя поверхности неровны, будет идеально плоской. [c.216]

Наглядное объяснение этого можно получить из следующего. Представим активный элемент как набор вложенных друг в друга цилиндров (рис. 1,20). Если бы эти цилиндры были взаимно свободны, не скреплены друг с другом, то наличие осесимметричного распределения температуры привело бы к независимому удлинению каждого из них и удлинение центра активного элемента по отношению к его краям было бы равно приблизительно а/ЛГ. Однако между указанными вложенными цилиндрами в действительности имеется связь, препятствующая свободному их расширению наличие этой связи и приводит к появлению зависящих от г продольных нормальных напряжений Ozz-Эти напряжения компенсируют продольные деформации элементарных объемов почти по всей длине активного элемента, и элементарные поперечные слои сохраняются плоскими. Вместе с тем на торцовой поверхности величина Ozz обязана быть равной нулю и указанной компенсации термического расширения не происходит. Приторцовая зона, в которой происходит изменение величины Огг ОТ характерной для бесконечно протяженного стержня [c.53]

Опыт. Дифракция на непрозрачных препятствиях. Этот опыт хорошо получается с белым источником света, который можно сделать из сильного ручного фонарика с 6-е лампой, если удалить линзу, а рефлектор закрыть черной материей. (Размер нити у лампы должен быть около 0,5 мм.) Расстояние между источником и препятствием должен быть не менее 3 м. При этих условиях волну в области препятствия размером в булавку можно считать когерентной плоской волной . В качестве экрана можно взять предметное стекло микроскопа, к которому приклеен слой полупрозрачной ленты скотча. Пусть тень от препятствия падает на этот экран, расположенный на расстоянии около 30 см. от глаза (подберите это расстояние по ваше1чу глазу, чтобы вам было удобно смотреть на экран). Ваш глаз должен быть почти по линии источник света — тень на экране, так как полупрозрачный экран рассеивает свет под малым углом (в направлении вперед). Целью нашего опыта (кроме наблюдения за прекрасными дифракционными картинами) является грубая проверка представления о длине тени о> которая определяется уравнением где О — ширина препятствия. Среди различных препятствий используйте булавку (если ее ширина 0,5 мм, то ЬцРи 50 см для видимого света) и волос (при толщине волоса 0,05 мм см). [c.470]

Трение качения имеет почти ту же природу, что и трение скольжения. При совершенно твердых плоских поверхностях трение качения было бы равно нулю, но, как только что было указано, таких поверхностей получить нельзя, и оставшиеся неровности создают препятствие свободному движению. Далее, давленпе вызывает большую или меньшую деформацию как плоской поверхности, так и поверхности катка, так что соприкосновенпе имеет место не по линии или в точке, а на более или менее широкой полоске или круглой плошадке, и по мере того, как хсаток или шарик передвигаются вперед, новые элементы поверхног тп искривляются и появляется в некоторой мере трение скольжения. Тем не менее, при той же самой нагрузке трение качения ока-50 [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...