Вихрь вне произвольного цилиндра

Вихрь вне произвольного цилиндра. Как и в случае источника, описанного в п. 8.71, комплексный потенциал искомого течения может быть выписан с помощью отображающей функции [c.352]

Выполним качественный анализ динамики для задачи двух вихрей произвольной интенсивности внутри цилиндра, с помощью методов развитых в работе [2]. [c.428]

Из симметричного распределения давления по цилиндру (ибо р зависит от siп 0) следует, что результирующая сила давления потока на цилиндр равна нулю. Этот результат может быть распространен на случай произвольного тела, обтекаемого непрерывным потенциальным потоком без образования вихрей и срыва потока. Следовательно, если в равномерном установившемся потоке идеальной жидкости помещено какое-нибудь тело, и поток обтекает это тело без срыва и образования циркуляции, то результирующая сила давления потока на тело равна нулю, т. е. [c.116]

Их свойства, интегралы и частные решения описаны во многих работах, обзор которых см., например, в [2]. В то же время, уже Гельмгольцем в его фундаментальном исследовании [14], положившем начало теории вихрей, было рассмотрено движение точечных вихрей, взаимодействующих с идеальной поверхностью для простейшего случая — плоскости. Общая форма уравнений движения точечных вихрей внутри (и вне) произвольной области, использующая теорию конформных отображений, была получена Э. Раусом в 1881 г [26]. В данной статье мы рассматриваем наиболее естественный и симметричный случай этой задачи, когда точечные вихри движутся внутри или вне кругового цилиндра (далее мы будем также говорить [c.414]

Характер течения показан на рис. 8 В кая дом из квадрантов возникают два вихря один — в относительно тонком пограничном слое, другой — вне пограничного слоя. Угловая скорость вихрей пограничного слоя противоположна угловой скорости наружных вихрей. При обтекании цилиндра в неограниченной среде центр вращения внешнего вихря находится на бесконечности, в ограниченной среде он размещается на конечном расстоянии от поверхности цилиндра. В дальнейшем толщиной пограничного вихря А будет называться расстояние от поверхности цилиндра до первого нуля радиальной компоненты скорости (при произвольном ф). Как следует из (66) и рис. 6, А = 1,9 o и не зависит от отношения a/o. Как показывают экспериментальные результаты (см. гл. 2, 2), толщина вихрей пограничного слоя вблизи цилиндра согласуется с теорией Шлихтинга только при а/Ь ЗО-ь-40, при а/Ь < 5 различие между теорией и экспериментом может быть больше чем на порядок. [c.106]

Цилиндр произвольного сечения, содержащий жидкость, вращается с заданной угловой скоростью около своей оси, а жидкость имеет постоянный вихрь 5- Показать, что в этом движении кинетическая энергия на единицу длины цилиндра превышает кинетическую энергию безвихревого движения на велнчит [c.526]

Рассмотрим задачу о плоском движении цилиндрического твердого тела и п точечных вихрей с циркуляциями Г в безграничном объеме идеальной несжимаемой жидкости, покоящейся на бесконечности. Будем считать, что внешние силовые поля отсутствуют, поверхность цилиндра является идеально гладкой, а его обтекание является циркуляционным — т. е. циркуляция вдоль замкнутого контура, охватывающего цилиндр, Г 7 0. Уравнения движения такой системы почти одновременно получены С. М. Рамодановым [2], а также в [4], причем в [2] предлагается, что п = 1, а в [4], что Г = 0. Расширенный вариант [2], содержащий наиболее общие уравнения движения тела и вихрей, представляет собой работа [3] (Г 7 0),п — произвольно. В дальнейшем мы придерживаемся работы [3]. [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...