Немонохроматическая плоская волна

НЕМОНОХРОМАТИЧЕСКАЯ ПЛОСКАЯ ВОЛНА 81 [c.81]

Немонохроматическая плоская волна [c.81]

Равенство плотности энергии волны сумме плотностей энергии отдельных гармоник не является очевидным. Однако, как следует из теории и экспериментальных результатов, в обычных не-релаксирующих жидкостях в плоской волне фазовые соотношения между гармоническими составляющими в процессе распространения не меняются, а разложение по гармоникам — разложение по ортогональным функциям. Это обстоятельство приводит к тому, что в немонохроматической волне, по-в димому, можно считать среднюю по времени плотность энергии волны равной сумме средних по времени плотностей энергий отдельных гармоник (см. также [17]). [c.115]

Мы ограничимся представлением о плоских волновых полях (монохроматических или немонохроматических). Предположим, что плоская волна распространяется в положительном направлении оси 2 выбранной нами пространственной системы координат (фиг. 9.1). Несколько оптических (поляризующих) приборов, соединенных последовательно (показанных на фиг. 9.1 в виде черного квадрата), воздействуют па приходящую плоскую волну, создавая затем выходящую плоскую волну. Прежде всего нам нужно найти такое представление плоской волны, которое было бы однозначно связано с ней. Тогда действие черного квадрата может быть охарактеризовано неким математическим оператором . Мы потребуем, чтобы оператор был линейным. Это согласуется с линейностью уравнений Максвелла, описывающих поле (и функцию взаимной когерентности Г1 ), распространяющееся в соответствии с принципом Гюйгенса. В современных методах исследования частичной поляризации, о которых мы собираемся говорить, рассматриваются в основном линейные задачи, а векторная природа света учитывается с помощью матриц. [c.197]

Левая часть соотношения (3.11) не зависит от угла падения волны. Поэтому наклонное падение волны с произвольным можно описать, только когда правая часть содержит аддитивную произвольную постоянную. Далее, в среде без дисперсии к со. Следовательно, рассмотреть отражение немонохроматической волны (с фиксированным углом падения) удается, только если правая часть (3.11) содержит произвольную мультипликативную постоянную. Таким образом, для наших целей годятся далеко не любые функции j (z) и g(j ). В дальнейшем для краткости мы будем называть зависимости k(z) (профили волнового числа звука), допускающие точные решения задачи об определении коэффициента отражения плоской волны, решаемыми профилями. [c.49]

Общие соотношения. Закон сохранения интегрального импульса. Рассмотрим отражение импульса с плоским фронтом от плоской границы. Для этого воспользуемся разложением немонохроматической волны на гармонические с тем же углом падения, что и у импульса. Ограничимся сравнительно простым случаем неподвижной жидкой среды. [c.114]

Выше был рассмотрен случай монохроматической плоской волны. Имея в виду, что принцип суперпозиции в нелинейной акустике теряет силу, а также то, что интенсивные звуковые сигналы или шумы (особенно в воздухе) могут быть и чаще всего бывают немонохроматическими, представляется интересным рассмотреть этот случай. Принципиально решение Ирншоу (2.55), (2.5G) может быть применено при любом движении поршня, однако при сложном движении задача в значительной мере усложняется. Решение этой задачи, близкое к решению Бесселя — Фубини, рассмотрено в [17]. Здесь будет рассмотрено решение во втором приближении по [18]. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...