Оболочка вращения под нагрузкой, симметричной относительно оси

Если оболочка вращения нагружена симметрично относительно оси вращения, компоненты поверхностной нагрузки должны быть функциями только дуги 5, т. е. не должны зависеть от угла р [c.109]

Общий интеграл уравнений безмоментной теории симметрично нагруженных оболочек вращения. Интегрирование приведенных выше уравнений безмоментной теории анизотропных оболочек вращения, нагруженных симметричной относительно оси вращения z нагрузкой, может быть осуществлено элементарным образом. [c.244]

Во многих же частных случаях исходные дифференциальные уравнения и решения задачи существенно упрощаются. Этого можно достичь, во-первых, учитывая характер самой задачи. Если оболочка представляет собой тело вращения и нагрузка симметрична относительно оси оболочки, то задача называется осесимметричной и в этом случае во всех сечениях, образованных плоскостями, проходящими через ось симметрии, и в ортогональных к ним сечениях [c.525]

Поверхность оболочки вращения образована вращением вокруг оси линии, описываемой уравнением г = г г) (рис. 74). Нагрузка симметричная относительно оси вращения. [c.205]

Система дифференциальных уравнений теории оболочек очень сложная и ее решение связано с большими математическими трудностями. В некоторых частных случаях эта система уравнений значительно упрощается и допускает аналитическое решение. В частности, если оболочка представляет собой тело вращения и нагрузка симметрична относительно оси вращения, то задача называется осесимметричной. В этом случае [c.312]

Если подставить в уравнение (76) значения обобщенных сил по формулам (77), то получим систему трех дифференциальных уравнений второго порядка относительно трех искомых обобщенных перемещений. Эта система, как известно, приводится к одному разрешающему обыкновенному дифференциальному уравнению четвертого порядка [50]. Заметим, что систему дифференциальных уравнений в перемещениях для расчета оболочек вращения при симметричной нагрузке можно было бы получить сразу из уравнений (23), если заменить упру- [c.75]

Равнодействующие напряжений по толщине приводятся к усилиям, действующим в срединной поверхности оболочки No, S. Если внешние нагрузки распределены симметрично относительно оси вращения оболочки с нормальной р и касательной к меридиану t составляющими, то напряженное состояние оказывается осесимметричным. Вследствие этого сдвигающие усилия S в оболочке тождественно равны пулю. В результате на гранях элементарного участка оболочки действуют лишь меридиональные (на нижней и верхней гранях) усилия и окружные (на боковых гранях) усилия [c.216]

При fe=l (так называемая ветровая или изгибающая нагрузка), как и при й = О, можно получить общие решения уравнений (6.7)— (6.8) в квадратурах для оболочки о произвольной формой меридиана при произвольном законе изменения толщины вдоль меридиана. При k = внутренние силы в кольцевом сечении оболочки не уравновешены. Их можно привести к моменту, вектор которого нормален к оси вращения оболочки и к силе, нормальной к этой же оси. Ясно, что эти величины выражаются через внешние нагрузки, приложенные по одну сторону от сечения. Рассмотрим, например, деформацию, симметричную относительно нулевого меридиана, Выделив элемент rd(f сечения [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...