Оболочка вращения под несимметричной нагрузкой

Оболочка вращения под несимметричной нагрузкой. Рассмотрим вновь элемент, вырезанный из оболочки двумя смежными меридианами и двумя параллельными кругами (рис. 224) в общем случае по его сторонам будут действовать не только нормальные силы и yVj, но также и силы сдвига = Взяв сумму проекций на направление у всех действующих на элемент сил, мы [c.493]

Более подробно безмоментная теория оболочек вращения, нагруженных несимметричной нагрузкой, изложена в работе [19]. [c.295]

Г р и г о р е н к о Я. М., Изотропные и анизотропные слоистые оболочки вращения переменной жесткости при несимметричных нагрузках. 1970, [c.222]

Осесимметричны.пи, или просто симметричными, оболочками называются такие, срединная поверхность которых представляет собой поверхность вращения. Будем полагать в дальнейшем, что нагрузка, действующая на такую оболочку, также обладает свойствами осевой симметрии. Для таких оболочек задача расчета значительно упрощается. Получается это потому, что все внутренние силы для такой оболочки по дуге круга не изменяются и зависят только от текущего радиуса или длины дуги, измеренной вдоль образующей тела вращения. Для несимметричных оболочек распределение напряжений определять значительно сложнее. [c.292]

Ползучесть многослойных оболочек вращения средней толщины при несимметричном нагружении рассматривается в работах [465, 466]. Уравнения равновесия и соотношения совместности выводятся из теории Рейсснера-Пахди для упругой оболочки с учетом сдвиговой деформации. При этом скорость полной деформации предполагается состоящей из упругой части и ползучести. Численный счет выполнен для двухслойной оболочки, слои которой набраны из мягкой и нержавеющей сталей. Внешние нагрузки принимаются локально распределенными. [c.12]

В работах А. Г. Горшкова и М. И. Мартиросова [29], М. И. Мартиросова [51-53] проведен численный анализ динамического поведения упругих сферических оболочек, связанных с твердым телом, при несимметричном входе в полупространство, занятое идеальной несжимаемой жидкостью. Гидродинамические нагрузки, действующие на оболочку со стороны жидкости, определяются как суперпозиция нагрузок от вертикального проникания оболочки и горизонтального движения изменяющейся во времени ее погруженной части. Для исследования напряженно-деформированного состояния тонкой упругой оболочки используется один из вариантов геометрически нелинейных уравнений движения, учитывающих инерцию вращения и деформацию поперечного сдвига. К ним добавляются уравнения движения всей конструкции как твердого тела. Задача решается методом конечных разностей с применением явной схемы типа крест . Анализируется влияние на динамическое поведение конструкции начальной скорости и угла входа, начальной угловой скорости вращения, сжимаемости жидкости, подъема ее свободной поверхности (эффект Г. Вагнера), толщины оболочки, массы твердого тела и ряда других факторов. Исследуется также влияние гидроупругого взаимодействия между оболочкой и жидкостью на динамику входа. Показано, что при углах тангажа ч ) 60° задачу о наклонном входе конструкции в жидкость можно заменить задачей о вертикальном входе с начальной скоростью, равной вертикальной составляющей при несимметричном погружении. Кроме того, установлено, что до скоростей Уо 100 м/с сжимаемость жидкости (воды) практически не влияет на напряженно-деформированное состояние сферической оболочки. [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...