Среда с релаксирующей нелинейностью

Поскольку при малой Персии на пространственные масштабы нелинейных искажений оказывают основное влияние вязкие потери, при больших числах Рейнольдса в релаксирующей среде могут образоваться разрывы. Этот вопрос исследовался в [29]. [c.133]

ТЫ энергии в пересчете на одну логическую операцию, поскольку атомы, которые должны быть возбуждены, чтобы получить достаточно сильный нелинейный эффект, нуждаются лишь в однократном возбуждении. Бистабильный режим работы устройства или режим работы с выдачей непрерывного сигнала, характеризуемого, кроме того, усилением сигнала, будет поддерживаться по крайней мере на протяжении среднего времени релаксации среды, таким образом за время выполнения логической операции атомы релаксируют и повторно возбуждаются. Время полного цикла выполнения операции в импульсном режиме также сведено до минимума, потому что в этом случае отсутствует постоянная засветка на входе, и релаксация происходит в темноте, с минимальным временем релаксации. [c.61]

Если Гр 1, то нелинейные эффекты несущественно сказываются на поглощении звука в релаксирующей среде, независимо от ее частоты. Если же Гр 1, то искажения формы волны приводят к образованию пилообразной волны, профиль одного периода которой изображен на [c.44]

Нелинейные релаксирующие среды играют важную роль в теории ползучести металлов [2>1 >зз]. [c.397]

Среда с релаксирующей нелинейностью. Рассмотренное квазиста-тическое самовоздействие справедливо, если длительность импульса То намного превышает время установления нелинейности 1 . Такая ситуация в волоконных световодах сохраняется вплоть до То 10 с с). Напротив, если используется высокочастотный эффект Керра в жидкости (Тнл Ю с), учет конечной скорости нелинейного отклика становится существенным уже в пикосекундном диапазоне длительностей. В этом случае для расчета Лп нужно пользоваться (2.2.9). Ограничиваясь по-прежнему нулевым приближением по волновой нестационарности, для описания процесса самовоздействия получаем уравнение [c.80]

В качестве одного из конкретных физических механизмов, ответственных за наличие слабой дисперсии, рассмотрим релаксационные процессы [64]. Пусть в релаксирующей нелинейной среде под углом 0 пересекаются два иптенсивных звуковых пучка с частотами о , з, как это показано на рис. [c.123]

Таким образом, для сред с тепловой нелинейностью процесс выхода на стационарное изменение показателя преломления протекает в три зтапа после момента поглощения излучения. Оценим характерные времена этих этапов. Длительность первого из них, представляющего релаксацию возбуждения в тепло, мы указывали с. Второй зтап происходит со скоростью звука, равной по порядку величины у 10 см/с. Константа даффузии тепла, отвечающая за третий этап, ) 10" см /с. Для типичных периодов пропускающих решеток, записываемых в средах с тепловой нелинейностью А 10 см, получаем, что длительность этапа установления давления Гр 10 с, а время выравнивания температуры Го 10" с. Полученные времена существенно различаются, и вначале всегда устанавливается давление, а уже затем температура. Для случая отражательной решетки Л 10" см. Тогда Гр 10" с, а То 10 с. Видно, что времена сближаются, но по-прежнему давление устанавливается раньше. Отношение интервалов времени релаксации температуры для пропускающей и отражательной решеток составляет Ю . Поскольку решетки температуры релаксируют зкспоненциально, то и их стационарные амплитуды соотносятся как времена релаксации. Поэтому стационарные пропускающие решетки оказьшаются в 10 раз сильнее стационарных отражательных решеток при одновременной записи одними и теми же пучками излучения. [c.57]

Таким образом, релаксирующие среды, вообще говоря, не являются средами, где коэффициент поглощения квадратично зависит от частоты. Высокочастотные гармоники, появляющиеся в процессе нелинейного искажения формы профиля волны, могут попадать в область ot 1, где релаксационная часть поглощения не зависит от частоты. Уже одно это может привести к некоторому отличию процессов пскажения и поглощения волн конечной амплитуды. Другим существенным обстоятельством является то, что в релаксирующих средах имеет место дисперсия скорости звука. то приводит к тому, что между появляющейся в области дисперсии гармоникой и порождающей ее волной могут в процессе распространения изменяться фазовые соотношения или, как иногда говорят, не выполняться условия синхронизма. [c.131]

Если среда обладает дисперсионными свойствамп, условие синхронизма (1.2) может выполняться и при углах а, огличных от нуля, и нелинейное рассеяние звука может припсходнть не только из-за рассмотренного качественно дифракционного эффекта для комбинационных волн. Такое рассеяние звука на звуке может иметь место в релаксирующей среде, где имеется дисперсия теоретически этот вопрос рассмотрен в книге [II, с. 124. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...