Ограниченный цилиндр —I г I, 0 г а с начальной температурой (г, 0, г)

В псевдоожиженном слое крупных частиц практически обоснованно предполагать, что температурный перепад между поверхностью теплообмена и ядром слоя сосредоточен в основном на первом от поверхности ряде частиц. Можно также считать, что от поверхности к частице тепло передается теплопроводностью через газовую линзу, образованную поверхностями, теплообмена и частицы и условно ограниченную цилиндрической поверхностью диаметром, равным с1ц (для упрощения расчетов, как и ранее, частицу принимаем в виде цилиндра диаметром йц, а газовую прослойку — в виде диска того же диаметра и по объему, равному линзе), т. е. рассматривается задача по прогреву пакета из двух пластин (газ и частица) толщиной б и R = d соответственно с одинаковой начальной температурой to поверхность одной стороны пакета мгновенно приобретает температуру /ст, которая поддерживается постоянной, температура поверхности противоположной стороны также постоянна в про- [c.95]

В качестве примера рассмотрим полый круговой цилиндр, имеющий те же радиальные размеры, что и в предьщущем примере, но ограниченную длину 21 = 200 мм и находящийся под действием осесимметричного, нестационарного температурного поля, полученного при нулевой начальной температуре и мгновенно нагреваемой внутренней поверхности, поддерживаемой неизменной во времени. На торцах и внешней поверхности цилиндра поддерживается нулевая температура. Коэффициент температуропроводности материала цилиндра а = 2,3 10 мм /ч. Требуется при известных на внешней поверхности осевых и кольцевых напряжениях а х и, приведенных на рис. 3,10 и соответствующих 40-й секунде прогрева, определить распределение температуры на внутренней поверхности цилиндра и возникающие в нем термоупругие напряжения. [c.86]

Ограниченный цилиндр —О г < а с начальной температурой, равной единице, и нулевой температурой поверхности. [c.222]

П. Ограниченный цилиндр —I z <С I, О г а с нулевой начальной температурой. [c.223]

III. Ограниченный цилиндр —О < / < а с начальной температурой, равной единице. На поверхности цилиндра происходит теплообмен со средой нулевой температуры. [c.223]

IV. Ограниченный цилиндр —/< начальной температурой, равной единице. На поверхностях z—+l происходит теплообмен со средой нулевой температуры. При / > О поверхность [c.223]

Для ограниченного цилиндра Ог < а, —I начальной температурой, равной единице [16], при наличии на его поверхности теплообмена со средой нулевой температуры первый член решения (4.7) предыдущего параграфа имеет вид [c.224]

Ограниченный цилиндр — I < 1, 0< г<а с начальной температурой /(г, 6, г) [c.225]

Рис. 41. Распределение температуры в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а начальная температура равна нулю, а температура поверхности равна постоянной V.

Рис. 41. <a href="/info/249037">Распределение температуры</a> в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а <a href="/info/520624">начальная температура равна нулю</a>, а <a href="/info/749757">температура поверхности</a> равна постоянной V.

Рис. 43. Распределение температуры поверхности п в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а начальная температура равна постоянной V, а на поверхности происходит теплообмен со средой, имеющей нулевую температуру.

Рис. 43. <a href="/info/249037">Распределение температуры</a> поверхности п в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а <a href="/info/112173">начальная температура</a> равна постоянной V, а на поверхности происходит теплообмен со средой, имеющей нулевую температуру.

Рис. 44. Распределение температур поверхности г>ц в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а-, начальная температура равна нулю, тепловой поток на поверхности равен постоянной величине Q.

Рис. 44. <a href="/info/249037">Распределение температур</a> поверхности г>ц в области, ограниченной изнутри цилиндром г = а-, <a href="/info/520624">начальная температура равна нулю</a>, тепловой поток на поверхности равен постоянной величине Q.

IV. Ограниченный цилиндр 0< rначальная температура. Поверхность z = 0 поддерживается при постоянной температуре V, а z = l — npu нулевой температуре. На поверхности г а происходит теплообмен со средой нулевой температуры. [c.411]

Пост ановка задачи. Дан ограниченный цилиндр высотой 2к и диаметром 27 (начало координат в центре), который первоначально имеет постоянную по всему объему температуру Го. В начальный момент времени в центральной плоскости цилиндра (г = 0) начинает действовать источник тепла постоянной удельной мощности q. Теплообмен боковой и торцевых поверхностей цилиндра происходит по закону Ньютона со средой начальной температуры при В = оо. [c.32]

Для снижения конечной влажности пара в цилиндрах турбины до допустимого значения 10—13 % применяют подсушку и промежуточный перегрев пара. Между цилиндрами турбины устанавливают сепаратор влаги (С) для подсушки пара до сухости примерно 0,99 и вслед за ним пароперегреватели промежуточного перегрева, обогреваемые паром из отбора турбины (ППо) и свежим паром (ППс) (рис. 4.14). Начальное давление насыщенного водяного пара по условиям ограничения параметров воды в ядерном реакторе принимают 6,0—7,0 МПа с соответствующей температурой насыщения примерно 280 С. [c.46]

В аналитической теории теплопроводности для тел простой конфигурации существуют решения системы уравнений (3-30) — (3-32) при различном характере начального распределения температур. Обычно рассматриваются температурные поля, полупространства, шара, неограниченных цилиндра или пластины, некоторых ограниченных тел и простейших систем тел [26, 27]. Каждое из таких решений представляет ценность, но совокупность этих решений редко позволяет сделать выводы об общих закономерностях пространственно-временного изменения температурных полей в сложной системе тел, которой является РЭА. А такие общие закономерности, проявляющиеся в телах самых разнообразных форм, безусловно, существуют, и знание их может облегчить понимание процесса и решение некоторых конкретных задач. Одна из таких закономерностей, описывающих изменение во времени температурного поля тела и системы тел, была установлена в работах Г. М. Кондратьева [25]. Процесс охлаждения (нагревания) тела можно разделить во времени на две стадии 1) неупорядоченный (иррегулярный) процесс и 2) регулярный режим. [c.83]

V. Ограниченный цилиндр О <, г < а, О < г начальная температура. При t>Q поверхность г = 0 поддерживается при постоянной температуре V. На остальных поверхностях происходит теплообмен со средой нулевой те.чпературы. [c.411]

VII. Полу ограниченный цилиндр z > О, О г < а. Нулевая начальная температура. riput>0 поверхность г=а поддерживается при постоянной температуре V, а поверхность г=0 — при нулевой температуре. [c.412]

Широко пользуется графиками при расчетах нагрева металла Н. Ю. Тайц. В его капитальном труде по технологии нагрева металла приведены графики для расчета температуры классических т , призм квадратного сечения и ограниченных цилиндров при линейном изменении температуры поверхности (граничные условия I рода) графики для расчета относительной температуры поверхности и центра неогракиченных цилиндров и пластин, нагреваемых при постоянном тепловом потоке в случаях равномерного и неравномерного распределения температуры в начальный момент (граничные условия И рода) графики для определения относительной температуры в различных точках сечения неограниченных пластин и цилиндров, на- [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...