Потери в турбине. Тепловой процесс турбинной ступени

В первой ступени действительный процесс расширения при отсутствии охлаждения изображается линией 1—а- . Потери в первой ступени определяются плош,адью а—— А—В. Расширение газа во второй ступени начинается в точке а . Тепло, определяемое плош,адью а—— А—В, в неохлаждаемой турбине используется в последующей ступени. В охлаждаемой турбине действительный процесс заканчивается в точке а , определяющей параметры газа на выходе из последней ступени. Количество тепла, отведенного в систему охлаждения, определяется площадью 1— [c.141]

По выходе из компрессора воздух поступает в теплообменник-регенератор 4, где получает тепло от уходящих из последней ступени турбины продуктов сгорания. Подогретый в регенераторе воздух с температурой Тд поступает в первую камеру сгорания 5. Продукты сгорания из первой камеры сгорания поступают в первую ступень (или группу ступеней) турбины 6, где расширяются до давления Рд и температуры Т . С давлением р продукты сгорания из первой ступени турбины поступают во вторую камеру сгорания, где им сообщается тепло. Температура газа увеличивается от величины Т до величины Т . Такой процесс расширения и подогрева газа происходит до давления за газовой турбиной, равного давлению окружающей среды плюс потери на протекание газа в системе регенератора. [c.123]

Степень понижения давления, работа расширения газа и КПД. На рис. 5.4 и 5.5 изображен процесс расширения газа в ступени газовой турбины в pv- и ts-координатах. Точка О, лежащая на изобаре соответствует состоянию газа на входе в сопловой аппарат. Линия О—2ая изображает идеальный (адиабатный) процесс расширения газа в неохлаждаемой ступени. В is-координатах эта линия представляет собой вертикальную прямую. Действительный процесс расширения газа в ступени сопровождается гидравлическими потерями, приводящими к выделению тепла трения и увеличению энтропии, и может быть условно представлен политропой [c.186]

Легко понять, что для идеального процесса без потерь коэффициент возврата равен нулю и он тем больше, чем ниже в. о. к. п. д. ступеней. В лучших современных конденсационных турбинах коэффициент возврата тепла равен приблизительно 0,04 -0,06, и на соответствующую величину в. о. к. п. д. турбины выше среднего в. о. к. п. д. ступеней. [c.304]

Процесс расширения пара с учетом влияния перечисленных потерь тепла для первой ступени турбины показан на диаграмме s — i (рис. 28-11). Давление пара перед соплом р меньше давления перед турбиной Ро за счет гидравлических потерь в парораспределительных устройствах. Вследствие этого располагаемое теплопадение уменьшается на величину /ip. Начальная скорость пара Со условно учтена в виде отрезка Лн = ЛсУ2 -9,81. [c.447]

Многоступенчатые турбины. Тепловой процесс многоступенчатой турбины (14.51) складывается из процессов ступеней, каждую из которых можно рассматривать как самостоятельную турбину, с учетом того, что теплосодержание газа и выходная скорость потока после первой ступени используются во второй и т. д. Многоступенчатая турбина может состоять из активных и реактивных ступеней. Имеющие место потери в первой ступени, вызывая прирост теплосодержания газа, прошедшего через эту ступень, обусловливают некоторое повышение теплоперепада в последующей ступени. Это явление шзывз.ют возвратом тепла, его величина может доходить до 2%. [c.224]

В лаборатории турбомашин МЭИ используются различные стенды влажнога водяного пара, ориентированные на изучение 1) условий подобия и моделирования двухфазных течений в различных каналах и в элементах проточной части турбин АЭС 2) механизмов скачковой и вихревой конденсации пара в соплах каналах и решетках турбин при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях 3) влияния периодической нестационарности и турбулентности на процессы образования дискретной фазы, взаимодействия фаз и интегральные характеристики потоков 4) двухфазного пограничного слоя и пленок в безградиентных и градиентных течениях 5) механизма и скорости распространения возмущений в двухфазной среде, а также критических режимов в различных каналах в стационарных и нестационарных потоках 6) основных свойств и характеристик дозвуковых и сверхзвуковых течений в соплах, диффузорах, трубах, отверстиях и щелях 7) влияния тепло- и массообмена на характеристики потоков в различных каналах 8) течений влажного пара в решетках турбин с подробным изучением структуры потока и газодинамических характеристик 9) структуре потока, потерь энергии и эрозионного процесса в турбинных ступенях, работающих на влажном паре 10) рабочего процесса двухфазных струйных аппаратов (эжекторов i и инжекторов). [c.22]

В многоступенчатых турбинах наблюдается так называемый возврат тепла. Сущность этого явления в следующем. Тепловые потери в каждой ступени приводят к тому, что процесс расширения идет не изоэнтропийно, а политроп-но с возрастанием энтропии (рис. 211). Но так как в координатах I—5 изобары проходят неэквидистантно с расхождением по мере возрастания 5, то фактический располагаемый теплоперепад для промежуточной ступени в диапазоне давлений несколько превышает перепад тепла по основной адиа- [c.358]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...