Уравнения состояния фотонного газа

Надставив в уравнение (5.3) значение и = 111]/, получим уравнение состояния фотонного газа в виде [c.162]

УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ФОТОННОГО ГАЗА [c.192]

Это соотношение можно рассматривать как термическое уравнение состояния фотонного газа, а уравнение закона Стефана— [c.193]

Больцмана (9-9) — как калорическое уравнение состояния фотонного газа. [c.194]

Таковы основные термодинамические закономерности для равновесного излучения. Следует подчеркнуть, что рассмотренная в этой главе термодинамическая система равновесное излучение в замкнутой полости представляет собой простую систему, единственным видом работы которой является работа расширения. Некоторое своеобразие в термодинамическом описании этой системы по сравнению с обычными простыми системами определяется лишь специфическим характером уравнения состояния фотонного газа. [c.202]

Далее необходимо отметить следующее обстоятельство. Дифференциальные уравнения термодинамики, как известно, применимы только для обратимых процессов. Поэтому очевидно, что для того чтобы иметь возможность использовать эти дифференциальные уравнения для подсчета изменения температуры и энтропии в рассматриваемом необратимом процессе адиабатного расширения фотонного газа от состояния / (объем до состояния 2 (объем V ), нужно предварительно подобрать схему такого обратимого процесса, в результате проведения которого фотонный газ будет пере-веден из того же начального состояния / в то же конечное состояние 2. Изменение энтропии (Sg—5i) и изменение температуры (Г2—Ti) мы подсчитаем для этого обратимого процесса, но поскольку энтропия и температура являются функциями состояния, то, следовательно, величины (S2—5i) и в этом процессе будут теми же, что и в необратимом процессе адиабатного расширения. [c.199]

Эта формула следует из чисто механических соображений о силе, создаваемой излучением при отражении от стенки. Первоначально формула (11.2.1) была выведена в рамках классической электродинамики, но проще это сделать, основываясь на физическом представлении об излучении как о фотонном газе (разд. Д.11.1). Покажем, что в сочетании с уравнениями термодинамики уравнение состояния (11.2.1) приводит к следующему выводу плотность энергии и р), следовательно, и 1 у), пропорциональна четвертой степени температуры. Этот результат был получен Йозефом Стефаном (1835-1893) и Людвигом Больцманом (1844-1906) и называется законом Стефана—Больцмана. Поскольку плотность Энергии теплового излучения и Т) — и и,Т)(1и — функция только температуры и не зависит от объема, то в объеме V полная энергия равна [c.283]

Полное уравнение состояния ионизированного газа должно учитывать, что свободные электроны образуются под действием не только прямой ионизации / . но также фотоотлипания (т. е. вследствие отрыва электронов от отрицательных ионов под действием фотонов) и ударного отлипания (т. е. из-за отрыва электронов при столкновении с молекулами). Исчезновение свободных зарядов происходит, во-первых, в результате воссоединения электронов и по- [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...