Умножение координат кривой

УМНОЖЕНИЕ КООРДИНАТ КРИВОЙ [c.193]

По координата.м параллелей касания можно построить меридианы поверхности. Например, для построения профильного меридиана отметили центры параллелен касания, через них прове.яи оси по направлению у и на них отложили радиусы параллелей, умноженные на 0.5. Плавная кривая, про.ходящая через отмеченные точки, и будет профильным. меридианом. Аналогично можно построить любой другой меридиан, определив показатель искажения по выбранному направлению. [c.179]

Если на прямолинейную горизонтальную границу АВ полу-бесконечной пластинки действуют несколько сосредоточенных сил Р, Pj, Pj, то напряжения на горизонтальной плоскости тп можно получить с помощью суперпозиции напряжений, вызываемых каждой из этих сил. Для каждой из них кривые напряжений и можно получить, сдвигая кривые, построенные для силы Р, к новым началам координат Oj, 0 ,. .. Отсюда следует, что напряжение а , вызываемое, например, силой Р на плоскости тп в точке D, получается путем умножения ординаты Н- К на Pj. Таким же образом напряжение в точке D, вызываемое силой Ра, получается равным Н К -Р и так далее. Общее нормальное напряжение в точке D на плоскости тп, вызываемое силами Р, Pj, Pj, будет [c.119]

Действительная характеристика получается из теоретической умножением ординат (напоров) на кгГ] . Однако обычно пользуются экспериментальными кривыми Hn = f Q), которые имеют вид плавно спадающих кривых. Кривая зависимости к.п.д. насоса от подачи Q выходит из начала координат (при Q = 0), достигает максимума при некоторой оптимальной подаче и пересекает ось абсцисс при Н = 0. [c.91]

Для большей простоты мы будем всегда предполагать, что все внешние силы, действующие на каждую точку нити, сведены к трем силам X, Y, Z, направленным по прямоугольным координатам х, у, Z этой точки. Следовательно, если мы назовем dm элемент этой нити, который пропорционален элементу ds кривой линии, умноженному на плотность нити, то для суммы моментов всех указанных сил по отношению ко всей длине нити мы получим следующую интегральную формулу (отд. IV, п. 12) [c.184]

При движении любой системы тел, находящихся под действием взаимных сил притяжения, или сал, направленных к неподвижным центрам и пропорциональных каким-либо функциям расстояний, кривые, описываемые различными телами, а равно их скорости необходимо таковы, что сумма произведений отдельных масс на интеграл скорости, умноженной на элемент кривой, является максимумом или минимумом — при условии, что первые и последние точки каждой кривой рассматриваются как заданные, так что вариации координат, соответствующих этим точкам, равны нулю. [c.382]

Интегрирование осевых сил, действующих на наружную поверхность колеса, осуществляется графически. Эпюра давлений представляет собой ломаную кривую, определенную значениями давления в различных точках наружной поверхности, отложенных на соответствующих радиусах. Объем тела вращения, образованного данной кривой и координатами давлений, умножен-ный на удельный вес рабочей жидкости, обусловливает силу давления, действующую на внешнюю поверхность рабочего колеса с левой или правой стороны. [c.49]

В основу первой группы формул положена гипотеза о том, что кривые ползучести в координатах t, при различных напряжениях и одной и той же температуре геометрически подобны. Это означает, что они могут быть получены из одной кривой умножением ординат ее на некоторую величину, являющуюся функцией напряжения. Следовательно, зависимость деформации ползучести от напряжения и времени записывается в виде произведения двух функций, из которых одна Q является функцией напряжения и температуры, а другая Q —функцией времени и температуры [c.14]

Экспериментально установлено, что вверх по течению от точки, в которой возникает каверна, распределение давления на носовой части тела с цилиндрической средней частью практически не меняется [68]. Эти эксперименты охватывали широкий диапазон форм носовой части тела — от остроконечных плоских до оживальных, эллипсоидальных и тел вращения, разрезанных пополам. Как и следовало ожидать, каверна возникает на носовой части тела, в точке, где отношение степени разрежения к скоростному напору равно измеряемому значению К для каверны данной длины. Эти соображения позволяют рассчитать увеличение сопротивления носовой части тела при наличии каверны по распределению давления, измеренному в случае, когда каверна отсутствует. На фиг. 5.10 приведены результаты, полученные в описанных измерениях. На ней представлено семейство оживал, включая полусферу Я=012. Кривая на фиг. 5.11 рассчитана по результатам измерений для полусферы. При этом была выбрана система координат, позволяющая представить распределение осевой составляющей силы сопротивления. Суммарная площадь под кривой, умноженная на 2я, равна коэффициенту сопротивления Св, определяемому соотношением [c.200]

Для этого надо провести касательные в точка.х О, 1", 2", 3", взятых на диаграмме vli, и последовательно перенести эти касательные в полюс Ра-Чтобы определить величину ускорения в начале координат О, надо провести луч РаО[, параллельный касательной к кривой vjt в точке О. Он пересечет ось в точке О]. Отрезок ООи умноженный на масштаб Цд, и определит величину ускорения в нулевом положении, т. е. [c.168]

В нашем случае проведем две кривые одну через точки с координатами X = 2 os а, у = h2, X = 2 os а, у = О, а. вторую через точки с координатами х = О, у = Hq и х = О, у = 0. Полный расход среды Q находится как сумма расходов Qi и Q2 через указанные кривые, умноженная на поперечный размер 1 верхней пластины. В результате получим [c.176]

Для каждой из них кривые напряжений ох и 1ху получатся перенесением кривых Ох и построенных для силы Р, в новые начала координат О], Ог, . Отсюда следует, что напряжение вызываемое, например, силой Р, на плоскости тп в точке D, получится умножением [c.102]

Если построим траекторию Т точки с координатами (х, у) относительно вращающихся осей, то эта траектория будет замкнутой кривой, так как х и у являются периодическими функциями времени. В силу того, что разложение для у содержит только косинусы, а разложение для ж—только синусы, итак как, с другой стороны, разложения ж и у содержат только члены, аргументы которых равны т, умноженному на нечетные числа, то оси х и у являются осями симметрии для замкнутой кривой Т. [c.479]

В системе координат (х, lgA) кривая (48) преобразуется в прямую, угловым коэффициентом которой является величина аэф с обратным знаком, умноженная на lge 0,43. [c.89]

Координаты каждой точки кривой истинных напряжений определялись по рабочей диаграмме сжатия, полученной а диаграммном приспособлении машины. Нагрузка Рх определялась измерением ординаты рабочей диаграммы в данной точке и умножением ее на соответствующий данной шкале масштаб. Площадь Рх сечения образца для каждой точки диаграммы определялась из условий по стоянства объема при деформации. Объем образца подсчитывался по начальным размерам образца до деформации. [c.175]

С точки зрения конструкции расчет лучше всего производить по кривой размагничивания, построенной в координатах магнитный поток — магнитодвижущая сила (фиг. 15.32), полученной из фиг. 15.31 умножением ординаты на Л, , а абсциссы на / . Рабочая точка магнита при 100%-ном рассеянии находится в точке т, а рабочая точка воздушных зазоров при среднем положении якоря,— в точке р. При перемещении якоря (фиг. 15.3) работа по-прежнему происходит в точках тир, однако при его повороте в любом направлении (фиг. 15.6 или 15.27) рабочая точка перемещается в тп и р. Если рассеяние не учитывать, то рабочие точки попадают в д п, что приводит к неверньш результатам. Аналогично для преобразователя с поступательным перемещением якоря управляющая намагничивающая сила не влияет на поляризующий поток, в то время как для преобразователей с поворотным якорем [c.583]

Если графики N гитр по V построены в логарифмич. масштабе (отложены не значения и 1/, а их логарифмы lgiV, gv], любую операцию умножения можно свести к простому смещению кривых, что позволяет пользоваться тем же графиком N p по у, когда расчет ведется для нового веса. Масштабы по осям графиков, о к-рых будет говориться ниже, строятся с помощью нижней шкалы 2Ь-см логарифмич. линейкой. При построении графиков масштабы д. б. связаны общим началом координат, которому соответствуют значения [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...