Методы исследования кривой насыщения

МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ КРИВОЙ НАСЫЩЕНИЯ [c.133]

При описании экспериментальных данных по исследованию кривой насыщения уравнением (1.13) числовые значения коэффициентов уравнения могут быть определены методом наименьших квадратов. [c.17]

Методы повышения точности получаемых данных. Если описанная выше экспериментальная установка применяется для точного изучения р, а,-Т -зависимости или исследования кривой насыщения реальных газов. то необходимо иметь в виду ряд обстоятельств, которые позволят повысить точность полученных результатов. [c.160]

Метиловый спирт. По теплопроводности метилового спирта в жидкой фазе вблизи линии насыщения имеется значительное количество экспериментальных данных, полученных различными методами. При высоких температурах и давлениях до 40 МПа исследования проведены в [154], при давпениях до 245 МПа - в [155]. Основная масса экспериментальных точек для жидкого метилового спирта на линии насыщения отклоняются от усредняющей кривой в пределах 2%. [c.102]

На рис. 5-1 приведена схема установки для исследования кривой насыщения прямым статическим методом. Из сосуда 1 удаляется воздух при помощи вакуумного насоса через трубку с вентилем 2. После этого через трубку 3 сосуд заполняется некоторым количеством исследуемого вещества так, чтобы существовала граница раздела пар — жидкость. Затем вентиль на трубке 3 закрывается, и как только жидкость и пар в сосуде примут температуру термостата 4, давление насыщенных паров измеряется при помощи. ртутного м а нов акуум метра 5. [c.134]

Как видно из графиков, эти два метода построения линии насыщения паровых растворов для хорошо растворимой в паре SIO2 дают хорошее совпадение во всем исследованном диапазоне давлений от 5 до 225 ama, а для слаборастворимой соли NaaSO опытная линия насыщения паровых растворов совпадает с расчетной лишь в области давлений от критического до 180 ama. При более низких давлениях экспериментальная кривая резко отклоняется от расчетной в сторону завышения в связи с влиянием на экспериментальные значения коэффициента распределения капельного уноса этой соли. Поэтому при давлениях менее 180 ama для этой системы более надежна расчетная линия насыщения паровых растворов сульфатов натрия. [c.22]

Исследование изобарной теплоемкости этилена и пропилена выполнено методом непосредственного нагрева исследуемого вещества в калориметре переменной температуры с изотермической оболочкой в интервалах температур соответственно 170 -S- 280 и 170 -5- 360° К при давлениях от атмосферного до 60 бар. Точность экспериментальных данных оценивается в 1,5%. Точность экстраполированных значений теплоемкости на кривых насыщения составляе 2,5 3% в зоне высоких температур. [c.216]

В материалах, обладающих достаточно большой, магнито-стрикцией, анализ внутренних напряжений в течение некоторого времени проводился путем исследования намагничивания. Школой Беккера [2] в начале 30-х годов было установлено, что коэрцитивная сила, начальная проницаемость и энергия намагничивания зависят от внутренних напряжений в материале. Эта качественная зависимость использовалась во многих металлографических исследованиях, но до появления в 1956 г. работы Реймера [17] количественная связь была определена недостаточно точно. Реймер измерял внутренние напряжения по уширению рентгеновских интерференций и сравнивал их с величиной напряжений, определенной из измерений энергии намагничивания в чистом никеле полученные значения хорошо совпадали до напряжений 10 кг1мм . Этот результат был достигнут лишь благодаря учету углового распределения констант магнитострикции в отдельных кристаллитах изучаемого материала. (Чтобы получить полное представление о проделанной Реймером работе, следует обратиться к оригинальной публикации.) Из-за многих эффектов, например характера распределения кристаллов, гетерогенности и т. д., которые могут оказывать влияние на энергию намагничивания, при использовании описанного метода необходима большая осторожность. Одна из последних работ на монокристаллах никеля показала хорошее совпадение между величиной приложенного напряжения и значением напряжения, вычисленного по форме кривой зависимости намагниченности в области приближения ее к насыщению. Эти эксперименты показали, что магнитные измерения напряжений дают правильные результаты только для главных направлений кристалла. [c.303]

Теплопроводность жидкого метана исследовалась в трех работах. Е. Боровик, А. Матвеев, и Е. Панина [174] в 1940 г. методом нагретой нити выполнили измерения в интервале /= — (100—170)° С. В 1963 г. Айкенберри и Райс [108] и позднее В. П. Соколова и М. Ф. Голубев [161] определили теплопроводность метана в широком диапазоне давлений и температур (табл. 42), в том числе и для жидкой фазы. Результаты вблизи линии насыщения показаны на рис. 47. Для некоторых точек расхождения доходят до л 10%. При этом результаты работ [108] и [174] удовлетворительно согласуются между собой. Значения теплопроводности метана по [161], как и при исследовании других н-алканов в жидкой фазе методом регулярного режима (цилиндрического бикалориметра) [69], располагаются несколько выше усредняющей кривой. Отклонения от нее рассматриваемых экспериментальных данных в среднем составляют [c.105]

Методы эталонной порометрии имеют значительные преимущества перед многими другими методами, так как, меняя эталоны на различных этапах сушки исследуемых образцов, можно определить функцию распределения пор по размерам в диапазоне от 10 до 10 см. Это объясняется тем, что на разных этапах сушки комплекса образцов осуществляются различные механизмы их дренирования от простого перераспределения насыщенностей благодаря капиллярной пропитке (диапазон крупных пор) до механизма капиллярной конденсации,связанного с изменением давления паров жидкости над ее мениском в зависимости от его кривизны, т. е. от радиуса капилляра (10 —5-10 см). (Именно такими размерами пор характеризуются катализаторы, пористые электроды и всякого рода химические адсорбенты, что и обусловливает широкое применение метода капиллярной конденсации в физико-химических исследованиях [36]). Авторы метода эталонной порометрии приводят, например, дифференциальную кривую распределения пор по радиусам для электрода-катализатора из активированного угля АГ-3 (рис. 2.3). Этот материал обладает очень широким диапазоном размеров пор от 1 до 10 нм. Поэтому для получения его порометрической характеристики были использованы три эталона на разные диапазоны радиусов силикагель КСК (г=1- -10 им) и два металлокерамических эталона — один [c.61]

Для электрохимического исследования был принят обычный метод снятия поляризационных кривых. Электролизером служил Н-образный сосуд, в который погружались анод и катод. Катод представлял собой платиновую пластинку площадью 1 см . Пластинка имела в середине отверстие, в которое был впаян конец гебера. Электродом сравнения служил насыщенный коломельный полуэлемент. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...