Процессы изменения состояния идеального газа

Т. е. в любом процессе изменения состояния идеального газа производная от изменения энтальпии по температуре будет полной производной. [c.67]

Отсюда для любого конечного процесса изменения состояния идеального газа имеем [c.71]

Рассмотрим политропический процесс изменения состояния идеального газа, теплоемкости которого Су и Ср постоянны. [c.40]

Процессы изменения состояния идеальных газов [c.39]

ПРОЦЕССЫ ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ [c.47]

В процессе изменения состояния идеального газа, например, от точки 1 к точке 2 (рис. 4.1) теплоемкость не изменяется. [c.41]

Таким образом, приращение энтальпии в произвольном процессе изменения состояния идеального газа определяется формулой [c.31]

Процессы изменения состояния идеального газа [c.132]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА [c.63]

Всякий равновесный процесс изменения состояния идеального газа, характеризующийся в общем случае переменным значением теплоемкости процесса Сх, может быть приближенно представлен в виде совокупности некоторого числа последовательно проходимых политропических процессов, в каждом из которых теплоемкость имеет постоянное значе-172 [c.172]

Обобщенный закон Бойля — Мариетта и Гей-Люссака устанавливает связь между термодинамическими параметрами р, v и Г в процессе изменения состояния идеального газа. Исходя из основного уравнения молекулярно-кинетической теории газов (5) в курсе физики делается вывод, что для любого состояния газа [c.9]

Если в изоэнтропном процессе изменения состояния идеального газа в начальный момент его параметры были р , и v , а параметры в произвольной точке процесса р, Т и и, то из уравнений (8) и (12) можно получить зависимости для расчетов текущих параметров изоэнтропного процесса идеального газа [c.32]

Приращение энтальпии для любого процесса изменения состояния идеального газа в пределах одной фазы (газообразной, жидкой или твердой) определяется формулой [c.17]

Каждый из политропических процессов изменения состояния идеального газа характеризуется вполне определенным постоянным значением показателя политропы п. Поэтому теплоемкость политропического процесса целесообразно обозначать че-рез с . [c.46]

Заметим, что при политропическом. процессе изменения состояния идеального газа отношение изменения внутренней энергии газа Ш к количеству поглощаемого тепла 4Q имеет постоянное для данного процесса значение.. Действительно, изменение внутренней энергии и идеального газа равно [c.46]

При помощи Г -диаграммы весьма удобно производить расчеты изоэнтропических процессов изменения состояния идеальных газов. [c.115]

Процесс изменения состояния идеального газа, изображаемый линией 1—2 (рис. 2-4), идущей вниз от адиабаты аЬ, будет по разложении его на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, отвечающие только сжатию газа на каждом из этих участков dQ< 0 [c.35]

Рассмотрим политропический процесс изменения состояния идеального газа, теплоемкость которого с. (а следовательно, и постоянна. Так как для [c.100]

Всякий равновесный процесс изменения состояния идеального газа, характеризующийся в общем случае переменным значением теп- [c.102]

Итак, можно сказать, что политропный процесс был введен в курс термодинамики как физический процесс изменения состояния идеального газа, обладающий определенными особенностями, которые и были положены в основу определения этого процесса и вывода уравнения политропы. Подобный подход к постановке политропного процесса можно видеть во многих современных учебниках по термодинамике. [c.406]

Глава шестая ПРОЦЕССЫ ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ [c.30]

По сравнению с первым в настоящем издании более чем на одну четверть увеличено число задач и доведено до пятисот. Заметно расширены главы Процессы изменения состояния идеальных газов , Второй закон термодинамики , Реальные газы , Истечение и дросселирование газов и паров . Авторы сочли необходимым добавить главным образом задачи, не имеющие готовых решений как задачи-дублеры, так и новые. [c.3]

При изучении процессов изменения состояния идеальных газов к общим соотношениям (66) — (81) добавляются уравнение Клапейрона Pv = RT и закон Джоуля и = и(1) или г==1 (0- [c.48]

С другой стороны, непосредственное наблюдение над изменением параметров во время процесса изменения состояния идеального газа приводит к так называемому уравнению состояния идеального газа, иногда называемому уравнением Клапейрона, [c.16]

Сравнивая последние три процесса изменения состояния идеального газа, можно установить, что каждый из них описывается уравнением [c.27]

Глава 3. Процессы изменения состояния идеальных газов........32 [c.434]

Конечное приращение энтропии в произвольном процессе изменения состояния идеального газа может быть найдено интегрнрованнем выражений (3.35) — (3.37) [c.64]

Рассмотренные выше процессы не охватывают все многообразие возможных изменений состояния идеального газа. Между тем рабочее тело многих реальных технических устройств, в том числе в системах теплога-зоснабжения, отопления, вентиляции и кондиционирования воздуха, можно условно считать идеальным газом, получая при этом приемлемую точность расчетов. Стремление описать разнообразные процессы единой простой математической формулой приводит к понятию поли-тропного процесса. Поставим следующую задачу получить уравнение произвольного процесса изменения состояния идеального газа с одним параметром п вид процесса должен определяться числовым значением п и индивидуальными свойствами газа. Полученный процесс назовем политропным. [c.139]

В этой главе рассматриваются равновесные термодинамические процессы изменения состояния идеального газа при постоянной теплоемкости в условиях закрытой системы. При этом чисто механические явления, связанные с перемещением рабочего тела как целого, отсутствуют (или не учитываются) и обмен массой с окружанэщей средой не происходит, например процесс расширения газа в цилиндре с подвижным поршнем или в таких условиях, когда явления рассматриваются относительно центра инерции рабочего тела. В изло [c.63]

Рассмотрим политропический процесс изменения состояния идеального газа, теплоемкости которого и с-р постоянны. Так как для идеального газа ди1ди)т = 0, то согласно уравнению (2-28) [c.50]

Каждый из политропических процессов изменения состояния идеального газа характеризуется вполне о]1ределенным значением п, поэтому теплоемкость политропического пэоцесса целесообразно обозначать Сп. [c.51]

Процесс изменения состояния идеального газа, изображаемый линией 1—2 (см. рис. 2-13), идущей вниз от адиабаты аЬ, будет после разложения его на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, отвечающие только сжатию газа на каждом из этих участков dQ<0, и поэтому для всего процесса в целом Qi 2<0. Наоборот, на всех изотермических участках линии 1—3, идущей вверх от адиабаты, dQ>0, так как здесь имеет место расширение, и поэтому для всего процесса в целом Qi 3>0. [c.53]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

Остановимся на истории развития в учебниках другого положения термодинамики — на методах определения политропного процесса и вывода уравнения политропы. Как об этом уже говорилось, в русских учебниках по термодинамике впервые о политропном процессе было сказано в учебнике Орлова (1890). Об этом процессе в нем говорилось, как о процессе, обобщаюшем все основные процессы изменения состояния идеального газа и имеющем со всеми этими процессами некоторые общие физические свойства. Политропный процесс определялся как процес идеального газа, в котором количество теплоты, потребное для совершения процесса, пропорционально приращению температуры, или, что то же, в котором теплоемкость газа является величиной постоянной. [c.405]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...