Взаимодействия нейтронов с ядрами

В опытах по рассеянию быстрых нейтронов на ядрах исследуется ядерное взаимодействие нейтронов с ядром. Поэтому в опытах измеряется не радиус ядра, а несколько большая [c.56]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НЕЙТРОНОВ С ЯДРАМИ [c.283]

Взаимодействия нейтронов с ядрами составляют, пожалуй, самый обширный и разнообразный класс ядерных взаимодействий. Объясняется это тем, что нейтроны (наряду с протонами) входят в состав любого атомного ядра, в котором они прочно связаны ядерными силами. Поэтому при сближении с ядром нейтроны должны с ним эффективно взаимодействовать, причем в отличие от протонов, которые из-за кулоновского барьера не могут эффективно взаимодействовать с ядром при малых энергиях, нейтроны, не имеющие заряда, взаимодействуют с ядром и при низких энергиях. [c.283]

Гл. VI. Взаимодействия нейтронов с ядрами [c.284]

Развитие нейтронной спектроскопии позволило проверить и подтвердить изложенные в 34 и 35 взгляды Бора и Ферми на взаимодействие нейтронов с ядрами и правильность формул Брейта — Вигнера. Приведем некоторые наиболее существенные результаты измерений, [c.343]

Селективный захват не всегда является преобладающим процессом взаимодействия нейтронов с ядрами. Ряд элементов (например, Ag, Au), имеющих большие сечения для (п, у)-реакции, отличаются также заметными (несколько десятков барнов) сечениями резонансного рассеяния, а некоторые элементы имеют очень большие сечения рассеяния (осо 1200 барн при 7 рез — [c.346]

Данные опыта с нейтронами, энергия которых равна 90 Мэе, показывают, что представление о ядре как о черном непрозрачном шарике (1=1) неточно. Ядро -при таких энергиях нейтронов становится частично прозрачным, и сечение взаимодействия нейтронов с ядром будет меньше 2nR . Тем не менее изучение рассеяния быстрых нейтронов ядрами является одним из наиболее точных методов определения радиуса атомных ядер. [c.352]

Для удаления из ядра одного нейтрона надо затратить энергию, равную энергии связи (отделения) нейтрона Вп. Поэтому, казалось бы, можно изображать взаимодействие нейтрона с ядром потенциалом типа потенциальной ямы радиусом R = 1,4 X X 10 см и глубиной V = е . На самом деле, как доказывается в квантовой механике (см. 69), глубина ямы должна быть больше энергии связи нейтрона, она достигает 30—40 Мэе (рис. 181, а). [c.432]

Однако, как указал Ферми, регистрация взаимодействия нейтронов с электронами все-таки возможна, если использовать квантовомеханический эффект интерференции между сильным ядерным взаимодействием нейтрона с ядром и более слабым электромагнитным взаимодействием нейтрона с электронами. Такая интерференция должна возникать прп взаимодействии нейтронов с электронами, связанными в атоме. [c.654]

Если сильное взаимодействие нейтронов с ядром описывается волновой функцией У, а более слабое электромагнитное взаимодействие с электронами—i i, то благодаря интерференции интенсивность взаимодействия нейтронов с атомом (которая равна квадрату модуля суммарной волновой функции) пропорциональна не Fl + (так как I i P)- а [c.654]

Если сильное взаимодействие нейтронов с ядром описывается волновой функцией Ч ", а более слабое электромагнитное взаимодействие с электронами — ijj, то благодаря интерференции интенсивность взаимодействия нейтронов с атомом (кото- [c.264]

При рассмотрении процесса переноса нейтронов в среде учитывается, что времена, характерные для взаимодействия нейтрона с ядрами среды, значительно меньше его периода полураспада. Поэтому нейтрон в данном случае считается долгоживущей и устойчивой частицей. [c.1100]

Рис. 41.4. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами водорода от энергии нейтронов (10- <е <10 эВ) [29]

Рис. 41.7. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами водорода в воде от энергии нейтронов (0,3< <7 МэВ) [29]

Рис. 41.9. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами дейтерия в тяжелой воде от энергии нейтронов (3-10 < <2-10 эВ) 1291

Рис. 41.13. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами углерода от энергии нейтронов (410-3< <100 эВ) [29]

Схема устройства для исследования сечений взаимодействия нейтронов с ядрами методом мигающего циклотрона изображена на рис. 130. Здесь КУ — камера ускорителя d — пучок дейтонов Be — бериллиевая мишень Пб — пучок быстрых нейтронов 3 — замедлитель Им — пучок медленных нейтронов О — образец ВРз — ионизационная камера, заполненная газообразным соединением бора ВР з У — усилитель СУ — синхронизирующее устройстБо МС — механический счетчик (или какой-либо другой регистратор импульсов) К — коллиматор. [c.339]

Значения К и К2 могут быть выражены через сечения взаимодействия нейтронов с ядром [ясно, например, что множитель Q—K,x в выражении (38.4) характеризует поглощение нейтронов в ядре и, следовательно, может быть выражен через сечение поглощения]. Из сравнения Ооптич с Оэксп могут быть найдены Ki и К2, т. е. параметры потенциала () г) = V + iW. [c.355]

В главе представлены ядерно-физические константы, характеризующие взаимодействие нейтронов с ядрами среды в энергетической области от 0,0253 эВ примерно до 20 МэВ. Перечень приводимых ядерно-фнзиче-ских констант далеко не полностью отражает всю совокупность существующих в настоящее время данных, и поэтому для получения информации, например, по параметрам резонансов, угловым и энергетическим распределениям вторичных HeiiTpoHOB или другим данным следует обратиться к специальной справочной литературе или к библиотекам оцененных нейтронных данных. В них приводятся рекомендованные значения ядерно-физических констант в форме, допускающей их [c.1099]

На рис. 41,4—41.32 представлены энергетические зависимости полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами Н, jH, 5В, бС, эВе, jsFe. 4gln, 79AU, 92U с водородом в легкой воде и дейтерием в тяжелой воде [29]. Сплошная кривая на графиках соответствует непрерывной зависимости сечений и получена в результате оценки и обработки всей совокупности экспериментальных результатов, имеющихся на момент оценки, и данных, полученных из расчета по теоретическим моделям в тех энергетических областях, где экспериментальных данных нет. Приводимые на рисунках некоторые экспериментальные значения сечений служат лишь для иллюстрации степени отклонения от оцененных значений. Полный перечень экспериментальных данных представлен в [29]. На рис. 41.19 для железа в энергетической области от 0,1 до 3 МэВ дано качественное описание хода сечення ввиду наличия сложной резонансной структуры. [c.1114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...