Общее уравнение динамики системы

Общее уравнение динамики системы материальных точек [c.412]

ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ [c.413]

Общее уравнение динамики в обобщенных координатах. Уравнения Лагранжа второго рода. Общее уравнение динамики системы материальных точек [c.471]

ПРИНЦИП возможных ПЕРЕМЕЩЕНИЙ И ОБЩЕЕ УРАВНЕНИЕ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ [c.399]

Уравнение (257) называют общим уравнением динамики системы с идеальными связями. [c.423]

Общее уравнение динамики системы материальных точек. Основные теоремы [c.378]

Общее уравнение динамики системы [c.379]

Как пишется общее уравнение динамики системы [c.838]

Используя выражения (32) и (35), общее уравнение динамики системы со связями (21) можно представить в следующем виде [c.37]

Из общего уравнения динамики системы (37) получим к уравнений, являющихся дифференциальными уравнениями движения, [c.37]

Согласно общему уравнению динамики системы, добавляем к активным силам силы инерции материальных точек системы. [c.458]

Уравнение (а) является общим уравнением динамики системы материальных точек и было впервые установлено Лагранжем. Впоследствии это уравнение стали называть принципом Даламбера — Лагранжа, или принципом Даламбера. Оно охватывает все движения механических систем с идеальными связями. Принцип Даламбера— Лагранжа заключается в том, что уравнение (а) является необходимым и достаточным условием действительного движения механической системы. [c.304]

В неполной программе отсутствует общее уравнение динамики системы. Поэтому ниже излагается упрощенный вывод ооптх теорем дннампии системы без использования (в отличие от гл. XIX) общего уравнеиил динамики. Подчеркнем что при упрощенном выводе первых двух теорем в ик [c.446]

Метод вывода уравнений движения системы точек Агостинелли по существу является точечным , т. е. уравнение Леви-Чивиты, записанное для одной точки переменной массы, суммируется по всем точкам системы. Как и в динамике системы постоянных масс, он приходит к общему уравнению динамики системы (к уравнению Даламбера — Лагранжа). Из этого уравнения при дополнительных частных предположениях получается ряд теорем и свойств движения тела переменной массы. Например, теорема о движе- [c.240]

Механическая схема. Общее уравнение динамики системы. Система (несущее тело-маховик) состоит из двух динами-чески-симметричных абсолютно твёрдых тел с общей осью симметрии и неподвижным центром в точке О (рис. 28.1). В инерциальных осях 0 т]( (орты i,j,k) положение оси симметрии Oz задаётся углами а,(3 а,(3,ф — корабельные углы), определяющими также связанные с несущим телом оси Oxyz с ортами ii,i2,i3 (рис. 28.2). Положение системы задаётся обобщёнными координатами а,(3,ф,ср. Маховик вращается равномерно относительно собственной оси Oz Ф = onst = ш. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...