Поверхность Колосова

Аналогично можно построить поверхность касательных напряжений, впервые рассмотренную Г. В. Колосовым, пользуясь формулой (5.44 ) [c.443]

Конец вектора Tv, откладываемого по нормали к площадке, на которой действует Ту, при всевозможных поворотах площадки описывает поверхность, носящую имя Г. В. Колосова. На рис. 5.40, а показана ) поверхность Г. В. Колосова при 0j 03 ф(Уд и на рис. 5.40,6 при 01 = 02 =сгз- В случае 01 = 03 = 03 поверхность Г. В. Колосова вырождается в точку. [c.443]

Для поверхностей с регулярным рельефом (например, волнистая поверхность) для исследования системы уравнений (1.4) и (1.5) могут быть применены методы решения периодических контактных задач. В плоской постановке периодические контактные задачи для упругих тел при отсутствии сил трения рассматривались в [146] и [239]. В [93, 94] дано решение плоской периодической контактной задачи с учётом сил трения, полученное с помощью формул Колосова-Мусхелишвили и аппарата автоморфных функций. Для периодического штампа, профиль которого описывается функцией [c.18]

С помощью комплексных потенциалов (26)-(30), формул Колосова-Мусхелишвили и интегрирования кинетического уравнения изнашивания (6) материала втулки находится радиальное перемещение щ контактной поверхности втулки. [c.202]

Поверхность касательных напряжений Г. В. Колосова. [c.62]

Это уравнение было получено впервые Г. В. Колосовым, построившим модели этой поверхности шестого порядка. [c.62]

Аналогия Колосова и ее обобщения. В работе Г. В. Колосова [101] приведено преобразование фазовых переменных и времени, сводящее задачу Ковалевской на е(3) к динамике точки на евклидовой плоскости в некотором потенциальном поле, для которого разделяющими являются эллиптические координатами. Это — известная аналогия Колосова, позволяющая использовать в динамике твердого тела некоторые соображения из небесной механики. Рассмотрим аналогичную процедуру для задачи Ковалевской на пучке (8.13). В этом случае аналог преобразования Колосова приводит к динамике частицы на некоторой осесимметричной поверхности непостоянной кривизны. [c.313]

Здесь р — плотность тела, — ускорение силы тяжести, Ф(2> и Ч (г) — потенциалы Колосова — Мусхелишвили (при Ф(г)=0, Ч (г) = 0 формулы (4.12. 3) дают напряжения в тяжелом полупространстве у < Н со свободной поверхностью). [c.167]

М. я. Леонов и Н. Ю. Швайко (1961) рассмотрели твердое тело, деформируемое упруго всюду, за искоючением прослоек плохого материала (полосы скольжения), который можно мысленно вырезать, заменив его действие соответствующими силами. При этом возникает задача линейной теории упругости о деформации тела с разрывными перемещениями на некоторых поверхностях. П. М. Витвицкий и М. Я. Леонов (1960—1962) решили некоторые плоские задачи с линейными дислокациями Вольтерра. Ими найдены значения функций Колосова — Мусхелишвили, определяющих напряженно-деформированное состояние под действием линейной дислокации в неограниченной плоскости с эллиптическим отверстием. [c.399]

Колосова—Мусхелишвили, потенциальная энергия упругого тела,, поверхностные волны Рэлея (Rayleigh), поверхность нагружения, поврежденность, анизотропная, ориентационная, в локализованной зоне,, [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...