Начало отсчёта расстояний

В выражениях (7.3) начало отсчёта координаты С помещено в загруженном сечении, причём С считается положительным. Формулы, пригодные для вычисления также при отрицательных С, получим, заменив С в (7.3) на С . Если загружено сечение (/, то аргументом в (7.3) служит расстояние до этого сечения С — [c.418]

Расстояние от средней линии контура до центра изгиба А обозначим Оу. Начало отсчётов ведём от луча АМ точка М лежит на оси симметрии Оу. [c.560]

При пользовании прибором следует учитывать, что отражённый импульс всегда имеет менее крутой фронт, чем зондирующий (вследствие большего затухания линии для высоких частот) и что при отсчёте расстояния следует считать от начала возрастания импульса, а не от его максимального значения. [c.875]

Учет перемещ,ения пузырьков газа. Выше получены уравнения колебаний неподвижных пузырьков в ансамблях. Учтем влияние поступательного перемещения пузырьков. Исходим из работы [121], где выведены уравнения, описывающие параметры радиального и поступательного движения двух взаимодействующих пузырьков. Для случая цепочки пузырьков уравнения определяющие и расстояния центров пузырьков Х1 от неподвижного начала отсчёта можно записать в следующем виде [c.41]

Пусть, например, звено имеет элемент шарнира. Располагаем начало координат системы отсчёта на оси элемента на определённом расстоянии от точки пересечения плоскости торца элемента с его осью. Направляем одну ось координат по оси элемента, а две другие — к ней перпендикулярно. Направление одной из двух последних осей не определяется однозначно относительно элемента шарнира и может быть выбрано произвольно. [c.96]

Движение свободной точки М (рис. 1) определяется тремя ур-ииями вида (1), где q , q , дя — координаты точки (декартовы, цилиндрические, сферические или др.). Одновременно ати 3 ур-ния являются параметрич. ур-ниямп траектории точки. Если траектория точки известна заранее, то закон движения точки можно ещё задать ур-нием s=/(0, где s—O M — расстояние точки от выбранного на траектории начала отсчёта О , изморенное вдоль траектории и взятое с соответствующим знаком. Иинематич. характеристики движения точки — рр скорость и ускорение w. [c.351]

Горизонтальная система. Полюс — точка зенита, осн. круг — лпиия астр, горизонта, на к-рой фиксируется начало отсчёта (обычно точка юга i ). Координатами объекта в горизонтальной системе являются его высота h (или зенитное расстояние z = 9(f — А) и азимут А, отсчитываемый от точки юга вдоль горизонта. [c.460]

Без учёта гравитации расходимости в могут быть устранены соответствующим переопределением начала отсчёта анергии, однако в нек-рых случаях могут оставаться нетривиальные конечные части, как в случае т. н. аффекта Казимира (Н. asimir, 1948), когда поле квантуется в пространстве с границей. В этом случае частоты зависят от параметров пространства. В результате и начинает зависеть от этих параметров. В простейшем случае одно из измерений предполагается ограниченным (размером L), и параметром, от к-рого зависит вакуумная энергия, является длина L. Такая ситуация реализуется, напр., при квантовании эл.-магы. ноля между бесконечными параллельными проводящими пластинами (в этом случае L — расстояние между пластинами). Теоретич. вычисление конечной части вакуумной анергии приводит к величине [c.369]

РАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ точки — движение, при к-ром численная величина скорости v точки постоянна. Закон Р. д, точки даётся равенством S = Яд -1- vt, где S — измеренное вдоль дуги траектории расстояние точки от выбранного на траекторий начала отсчёта, t — время, Sg — значение я в яач. момент времени г = 0, Произведение vt определяет путь, пройденный точкой за время f. При поступат. Р. д. твёрдо- [c.197]

Выберем теперь следующую систему криволинейных ортогональных коордннат (рис. 174). Проведём в точках контура С нормали к С, и пусть нормаль через произвольную точку М, лежащую вблизи контура С, пересекает этот контур в точке N. Выбрав на контуре С определённую точку О за начало отсчёта дуг, будем определять положение точки М координатами j = s и q n, где S и п суть взятые с надлежащими знаками длины дуги кривой 0N и отрезка нормали NM. Возьмём соседнюю с М точку М и вычислим расстояние da между точками М и yVr. Бесконечно близкие нормали AIjV и M N пересекаются в центре кривизны К кривой с, соответствующем точке N. Обозначим радиу-, кривизны кривой С в точке N через г (s) и предположим, что г (s) есть непрерывная функция от s вместе со своей первой производной. [c.551]

Таким образом, выбрав произвольное начало отсчётов, мы по формуле (30.41) можем определить секториальную координату нулевой точки, удовлетворяющую условию (30.11). Вообще говоря, этому условию может удовлетворить не одна, а несколько нулевых точек профиля. В таком случае, главной секториальной нулевой точкой, как уже указывалось, мы будем считать ту, которая находится в кратчайшем расстоянии от главного секториального полюса. Если сечение имеет ось симметрии, то главная нулевая секториаль-ная точка лежит на пересечении этой оси со средней линией сечения. [c.563]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...