Пластинка плоская, наклоненная к потоку

При обтекании хорошо обтекаемого крыла, наклоненного под малым углом к направлению потока а на рис. 36, так называемый угол атаки), развивается большая подъемная сила Fy, при этом сопротивление Fx остается малым, и в результате отношение Fy/Fx может достичь больших значений (порядка 10—100). Так продолжается, однако, лишь до тех пор, пока угол атаки не сделается слишком большим (обычно 10°). После этого сопротивление начинает очень- быстро возрастать, а подъемная сила падать. Это явление обусловливается тем, что при больших углах атаки тело перестает удовлетворять условиям хорошей обтекаемости место отрыва сильно смещается по поверх-пости тела по направлению к его переднему краю, в результате чего след делается значительно более широким. Надо иметь в виду, что в предельном случае тела очень малой толщины, т. е. плоской пластинки, хорошее обтекание имеет место только при очень малом угле атаки отрыв происходит на переднем крае пластинки уже при малых углах ее наклона к направлению потока. [c.259]

В качестве примера крыла, т.е. тела, создающего подъемную силу вследствие наклона на небольшой угол относительно направления движения или обтекания, рассмотрим тонкую плоскую пластинку (рис. 254). На переднем ребре пластинки поток разделяется на две части без возникновения обтекания с бесконечной скоростью на той стороне пластинки, где давление повышено, образуется скачок уплотнения, а на подсасывающей стороне — волна разрежения. Интенсивность скачка уплотнения и волны разрежения получается такой, что поток отклоняется от своего первоначального направления на угол, равный углу атаки пластинки. Поскольку в дальнейшем над и под пластинкой направление потока остается постоянным, давление в нем также остается постоянным, и поэтому результирующая аэродинамическая сила приложена к пластинке точно в ее середине. На заднем ребре пластинки давление выравнивается, вследствие чего на подсасывающей стороне [c.402]

Отрыв у передней кромки пластинки с ламинарным обратным присоединением. Плоская пластинка относительной толщины 2" с кромками со снятой фаской наклонена под углом атаки 2,5 к потоку. Ламинарный пограничный слой отрывается о1 верхней поверхности у передней кромки. При данном числе Рейнольдса, рассчитанном по д/1ине [c.28]

Предыдущие выводы справедливы при очень общих условиях. Будет ли набегающий поток наклонным или перпендикулярным к переднему краю плоской пластинки — это ничего не изменяет в нашем рассмотрении. Если ограничиться несжимаемым случаем, то данное выше исследование покрывает как работу Сквайра (1933), так и случай наклонно набегающего течения, исследованный Кьюзе (1950). Для двумерных параллельных течений Сквайр получил ряд формул преобразования, приводящих к заключению, эквивалентному (5.2.7). Его метод нуждается еще в дополнительном исследовании (см. Бай, 1951). Кьюзе, занимаясь случаем наклонно набегающего потока и пользуясь методом Сквайра, заметил, что эффективное число Рейнольдса изменяется с изменением направления. Тем не менее он не пришел к выводу, что максимальное число Рейнольдса достигается при волнах, распространяющихся в направлении свободного потока. [c.101]

При набегании сверхзвукового потока на наклонную пластинку или на клин возникает плоский скачок уплотнения. При обтекании конуса ф°ронт скачка имеет коническую поверхность. [c.63]

В качестве примера такого обтекания можно рассмотреть относительное движение в потоке жидкости плоской пластинки, расположенной под углом а к направлению течения со скоростью VOO, представленной на рис. 9.2. Угол а наклона пластины к направлению течения называется углом атаки. Длину пластины / в направлении, перпендикулярном вектору скорости, принято называть ее размахом. Сила взаимодействия пластины с потоком R, как показано на рис. 9.2, может быть разложена на две составляющие, одна из которых Rx /(sina, совпадающая по направлению с вектором [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...