Расстояние наилучшего линзы

В обычных условиях использования линзы в качестве лупы предмет устанавливается около фокуса, между фокусом и линзой, так как в этих условиях при привычной аккомодации глаза на расстояние наилучшего видения изображение на ретине глаза [c.39]

Область аккомодации глаза для каждого человека и возраста различна. Наиболее благоприятным расстоянием от предмета до глазной линзы считается расстояние 250 мм, которое принято называть расстоянием наилучшего зрения. [c.214]

Для того чтобы скорректировать зрение и позволить человеку читать с расстояния наилучшего видения, применяются очки для дальнозоркого глаза с тло жительными, то есть собирающими, линзами (рис. 3.20, Э), а для близорукого — с отрицательными, то есть рассеивающими, линзами (рис. 3.20, г). Положительные линзы приближают, а отрицательные отдаляют ближнюю точку наилучшего видения. [c.73]

Оптич. св-ва О. характеризуются 1) фокусным расстоянием /, определяющим угловое увеличение оптическое Г = 250// (250 мм — расстояние наилучшего видения) обычно О. имеют r =i5—20, хотя в отд. случаях оно либо достигает 40—60 (с добавочной отрицат. линзой), либо составляет всего 1,5—3 2) углом поля зрения 2со в пр-ве изображений (углом между крайними лучами, выходящими из О.) 3) расстоянием d от последней линзы О. до его выходного зрачка, к-рым явл. изображение объектива, даваемое О. (см. Диафрагма). Для наиб, удобного расположения глаза наблюдателя d должно быть 12—15 мм, а при наличии очков — до 25 мм. [c.485]

Серьезной проблемой, связанной с электростатическими линзами, являются трудности при расчете их свойств из-за большого количества характеризующих их параметров. Число возможных комбинаций электродов неограниченно, и существует огромное количество возможных наборов параметров, которые обеспечивают линзы с различными свойствами. Даже свойства простейших линз, состоящих из пары симметрично расположенных апертур, зависят от большого числа параметров отношения электродных напряжений, размеров апертур, толщины электродов и расстояния между ними, а также от радиальных и продольных размеров электродов. Последними часто пренебрегают, но они крайне важны (см. ниже). Поэтому опубликовано чрезвычайно мало точных расчетных данных, в основном только для простейших конфигураций [44], и сравнивать свойства различных линз очень трудно. Обычно они публикуются в виде таблиц и графиков, где кардинальные элементы и коэффициенты аберрации представлены как функции отношения напряжений и геометрических параметров. Из-за большого числа этих параметров универсальные конструктивные кривые не рассчитываются. Конструирование электростатических линз обычно проводится методом проб и ошибок. Наилучший способ состоит в том, чтобы накопить данные в памяти компьютера и составить программу для их быстрого вызова и анализа. В гл. 9 будут описаны методы, которые позволяют синтезировать линзы с заданными свойствами. [c.373]

Наблюдение полос производится при помощи окуляра Френеля, подобного тонкой линзе с фокусным расстоянием / = 2 см. Каковы преимущества наблюдения при> помощи окуляра по сравнению с наблюдением невооруженным глазом Укажите положения окуляра и глаза по отношению к плоскости я, которые обеспечивают наилучшее наблюдение полос. [c.7]

На рнс. 20 соответствуюш ие ностроения выполнены с помощью обычных лучей построения, что дает на первый взгляд противоречивый результат по сравнению с вышеуказанным утверждением о месте видимой картины, так как но мере приближения предмета к фокусу видимая картина, согласно этоагу построению, удаляется от линзы и быстро возрастает. Однако, как легко видеть пз рисунка, угловые раз1меры этой удалившейся в бесконечность видимой картины остаются такими же, как и той, которая расположена на расстоянии наилучшего вйдения. Физически угол зрения есть двухзначная функция как поперечных размеров предлсета, так н его расстояния до оптической системы. Поэтому психофизический результат и не имеет вполне определенного характера, а зависит от субъективных навыков наблюдателя. [c.40]

Совместное действие глаза н линзы часто осуществляется и при совершенно иной их установке, когда предмет расположен так, что лннза в состояшн трансформировать расходящиеся гомоцентрические пучки в сходящиеся, т. е. давать оптическое изображение предмета. В этом случае наблюдатель, расположенный на расстоянии наилучшего вйдения от этого оптического изображения, может его рассматривать, если лучи, которые его образуют, попадают в глаз. [c.40]

Размеры зрачка выхода фотометра определяются размерами зрачка глаза и обычно избираются от 2 до 3 мм. Размеры зрачка входа зависят от фокусных расстояний коллиматорных линз Об—Об. Выходная колмматорная линза обычно избирается с фокусным расстоянием, близким к расстоянию наилучшего видения (18—20 см), что при установке кубика вблизи линзы позволяет рассматривать поля зрепия кубика без увеличения. При меньшем фокусном расстоянии выходной линзы фотометра и соответствующей установке кубика можно получить поля зрения увеличенными, так как линза в этом случае будет выполнять роль лупы. [c.348]

Увеличение приборов, служащих для рассматривания близких предметов, определяется как отношение углового размера изображения, находящегося на расстоянии наилучшсго зрения (обычно 25 см) к угловому размеру нрсд.мета, отнесенного на то же расстояние. Это эквивалентно определению обычного линейного увеличения Л4 в том случае, когда изображепие находится на расстоянии наилучшего зрения от выходного зрачка прибора. Для простой линзы (см. рис. 6.26) имеем [c.238]

Невооруженный нормальный глаз видит предмет АВ под углом зрения фо таким, что tgфo=/г/D (О — расстояние наилучшего зрения). Глаз, вооруженный лупой, видит предмет под углом ф, тангенс которого равен tgф=/г//, где f — фокусное расстояние линзы. Изображение аЬ предмета на сетчатке оказывается таким, как если бы рассматривался предмет А В , являющийся мнимым изображением в лупе предмета АВ. [c.363]

Для наилучшего использования света прибором нередко между щелью и источником света располагают вспомогательную линзу (конденсор), с тем чтобы свет заполнил весь объектив коллиматора. Увеличение размера конденсора, при котором апертура выходящего из него пучка превысит апертуру коллиматора, бесполезно с точки зрения использования светового потока, однако некоторое перезаполнение коллиматора представляет известные преимущества, так как позволяет получить условия освещения, легче поддающиеся теоретическому анализу (уменьшение степени когерентности освещения, см. 22). При больших линейных размерах источника света, расположенного на соответствующем расстоянии от щели, необходимое заполнение коллиматора осуществляется чисто геометрически, без помощи конденсора. Однако и в этих случаях, равно как и при малых размерах источника, нередко применяют конденсоры даже более сложного устройства, с тем чтобы выделить ту или иную часть источника света и обеспечить равномерность освещения щели и равномерность освещенности изображения (устранение виньетирования, см. 89). [c.340]

Тремя основными геометрическими параметрами этой линзы являются RilRi, I и S. Суммируя основные результаты для линзы с низким потенциалом, можно сказать следующее. При данном отношении напряжений фокусное расстояние сначала уменьшается с увеличением длины среднего электрода, как и в случае трехцилиндровой линзы (рис. 106). Однако для электродов большей длины тенденция обратная после прохождения минимума фокусное расстояние увеличивается с ростом I. Расстояние между главными плоскостями растет как с ростом I, так и с ростом s. Коэффициент сферической аберрации для бесконечного увеличения также достигает минимума при некотором оптимальном значении I, которое увеличивается с ростом отношения напряжений. При этом оптимальном значении сферическая аберрация почти не зависит от размеров зазора. Если потенциал среднего электрода нулевой, наилучшее значение сферического коэффициента добротности приблизительно равно 5. Минимум сферического коэффициента добротности достигается при том же самом отношении напряжений, при котором сила линзы максимальна. Коэффициент хроматической аберрации принимает минимальные значения при длинных централь- [c.443]

Опыт. Водяная призма дисперсия воды. Сделайте водяную призму, соединив два предметных стекла микроскопа, чтобы образовалось У-образное корыто . Скрепите концы этого корыта с помощью замазки,пластилина, ленты скотча. Наполните призму водой и смотрите через призму, расположив ее близко к глазу. Цветные края белых предметов, которые вы увидите через призму, возникают вследствие явления, которое называется в оптике линз хроматической аберрацией и от которого стараются избавиться. Теперь посмотрите на точечный или линейный источник белого света. [Самым хорошим точечным источником для этого и других домашних опытов может служить простой фонарь. Отверните стекло фонаря и покройте алюминиевый отражатель куском черной (или темной) материи с отверстием для маленькой лампочки фонаря. Наилучшим линейным источником света является простая 25-или 40-ваттная лампа с прозрачным стеклянным баллоном и прямой нитью длиной в несколько см. Поместите пурпурный фильтр между глазом и источником света. Вы увидите два виртуальных источника один красный, другой голубой. (Чтобы понять действие фильтра, посмотрите на источник белого света через фильтр и без него, используя вместо призмы дифракционную решетку. Вы увидите, что зеленый свет поглощается, в то время как красный и голубой проходят через фильтр и видны после решетки.) Предположим,.что средняя длина волны голубого света, прошедшего через фильтр, равна 4500 А, а средняя длина волны красного света равна 6500 А. (После того как мы рассмотрим равоту дифракционных решеток, вы сможете измерить эти длины волн более точно.) Измерьте видимое угловое расстояние между виртуальными , голубым и красным, источниками света. Для этой цели можно воспользоваться куском бумаги с нанесенными на нее метками, расположив ее рядом с источником. Двигайтесь по направлению к источнику. По мере продвижения угловое расстояние между линиями на бумаге изменяется, и на определенном расстоянии линии на бумаге совпадут с эффективными источниками. Теперь вы можете определить расстояние между источниками (оно просто равно расстоянию между линиями на бумаге). Угловое же расстояние будет равно отношению расстояния между источниками к расстоянию от глаза до источника. Наклоняя призму, определите, сильно ли зависит угловое расстояние между эффективными источниками от угла падения пучка света на грань призмы. Получите форму зависимости угла отклонения луча от угла при вершине призмы и от показателя преломления. (Указание. Эту зависимость легко получить, приняв, что на первую грань призмы свет падает под прямым углом.) Измерьте угол призмы. Будет ли наблюдаться угловое отклонение (или смещение) пучка света, если предметные стекла будут параллельны (т. е. угол призмы равен нулю) Как это можно проверить экспериментально Наконец, определите величину изменения показателя преломления воды на каждую тысячу ангстрем длины волны. Сопоставьте эти результаты с результатами, полученными для стекла (см. табл. 4.2, п.4.3). (Возможно, окажется, что дисперсия в воде будет больше, хотя показатель преломления у воды меньше. Так ли это ) В качестве некоторого развлечения проделайте этот же эксперимент, используя вместо воды тяжелое минеральное масло. Попробуйте использовать и другие прозрачные жидкости. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...