Магнитострикция осцилляторная

В этой главе мы рассмотрим некоторые другие свойства металла, осциллирующие при изменении магнитного поля. Эти свойства можно разделить на две категории. Первая включает существенно термодинамические свойства, для которых осцилляторные зависимости от поля могут быть непосредственно выведены из осциллирующей части Й термодинамического потенциала. К этой категории относятся магнитные свойства, т.е. эффект де Гааза — ван Альфена, который мы уже обсуждали, тепловые свойства (температура и теплоемкость образца), механические свойства (размеры образца, т.е. магнитострикция и упругие свойства) и химический потенциал (т.е. осцилляции энергии Ферми). [c.173]

Прямые эксперименты по влиянию одноосного растяжения [401] показывают, что это действительно разумная оценка для почти сферических частей ПФ благородных металлов, которые качественно описываются моделью свободных электронов. Однако для шеек величина d iiF/da значительно больше, обычно порядка 10 дин см , а в случае Bi при направлении поля вдоль бинарной оси она еще больше, приблизительно 3 10 дин см [61]. Если дополнить эти оценки (собранные в табл. 4,1) соответствующими оценками величины IMI (см. табл. П7.1), принимая, что для благородного металла при Я = 10 Гс для почти сферических частей ПФ IMI = 0,5 Гс и для шейки М = 0,1 Гс а для Bi при Я = = 5х 10 Гс IMI = 0,05 Гс, то мы получим оценки для осцилляторной магнитострикции 1г1, представленные в табл. 4.1. [c.183]

Как уже указывалось, главная цель изучения осцилляторной магнитострикции состоит в том, чтобы исследовать искажения ПФ под влиянием напряжения или деформации. Однако, прежде чем обсудить, как с помощью соотношения (4.20) можно извлечь эту информацию из результатов по осцилляторной магнитострикции, мы рассмотрим осцилляторную зависимость от поля упругих постоянных и скорости звука. [c.184]

Теперь мы опять кратко рассмотрим возможность исключения величины М при помощи комбинирования измерений осцилляторной магнитострикции и скорости звука. Это неизбежно приводит к довольно сложным комбинациям производных (д г Р/Ье ), Например, отношение осцилляторной компоненты скорости звука для продольных волн к амплитуде магнитострикции А/ вдоль оси [100] кубического кристалла задается выражением [c.190]

Как мы увидим в гл. 5, исследования зависимости формы поверхности Ферми от деформации дают ценную дополнительную информацию для понимания зонной структуры. Эту зависимость от деформации можно либо вывести косвенным образом из осцилляторной магнитострикции и осцилляторной скорости звука, как подробно описывается в гл. 4, либо получить прямым методом, непосредственно прикладывая механическое напряжение и наблюдая изменение частоты дГвА. В этом разделе мы дадим краткий обзор тех экспериментальных проблем, которые возникают при использовании прямого метода. [c.169]

Соотношение между реальным осцилляторным изменением А/ размера образца I и деформацией мы в дальнейшем обсудим, но очевидно, что А/// того же порядка величины, что и наибольшая компонента тензора и мы будем в широком смысле называть осцилляторной магнитострикцией, хотя, строго говоря, осцилляторная магнитострикция есть Следует отметить, что если имеется только одна основная частота F (так что индекс г относится только к различным гармоникам), то производная ЭlnF/Эa не зависит от г и формула (4.20) упрощается [c.182]

Однако в общем случае величина Э1п/ /Эау будет различна (иногда весьма заметно) для разных основных частот соответствующих разным сечениям ПФ. Таким образом, соотношение между амплитудами разных частот в спектре осцилляторной магнитострикции может быть совершенно иным, чем в спектре эффекта дГвА (т.е. величины А ). В частности, малые экстремальные сечения ПФ, например шейки у ПФ одновалентных металлов, или малые сечения ПФ, обычно существующие у поливалентных металлов, гораздо более чувствительны к напряжению, чем большие сечения ПФ, описывающиеся приближением почти свободных электронов. В осцилляциях магнитострикции соответствующие низкие частоты име- [c.182]

Как мы видели в разд. 3.5 и 4.3, данные по деформационной зависимости ПФ можно получить либо непосредственным образом, прилагая механическое напряжение и наблюдая изменения частоты дГвА, либо косвенно по осцилляторной зависимости магнитострикции и осцилляциям скорости звука. При использовании первого способа влияние растяжения и сдвига можно определить, комбинируя измерения при гидростатическом сжатии (которое для кубической симметрии эквивалентно просто отрицательному растяжению, но для более низкой симметрии дает комбинацию отрицательного растяжения и сдвига) и при одноосном напряжении, действие которого может быть разложено на растяжение и сдвиг. При косвенном методе деформационная зависимость в принципе может быть полностью определена независимым образом, но если производятся только ограниченные измерения, например измеряется осцилляторная зависимость магнитострикции только вдоль одного направления в образце, то полученная информация эквивалентна той, которую дает непосредственное приложение одноосного напряжения. В этом разделе кратко рассматриваются некоторые из полученных результатов, в частности для тех металлов, поверхности Ферми которых уже обсуждались в данной главе. Мы увидим, что экспериментальные результаты по деформационной зависимости могут быть полезны для понимания зонной структуры, а также что возможности существующих методик использованы пока лишь частично. Более подробное обсуждение можно найти в обзоре [146]. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...