Газ двухатомный с постоянными удельными

Здесь t — температура, °С, с г — средняя в диапазоне температур О — / °С теплоемкость продуктов сгорания при постоянном давлении, отнесенная к единице их объема в нормальных условиях, Дж/(м -К). Энтальпия Hr измеряется в Дж/кг или Дж/м . Удельная (отнесенная к 1 в нормальных условиях) теплоемкость дымовых газов чуть больше, чем воздуха, поскольку вместо двухатомного кислорода в них появляются более теплоемкие трехатомные Oj и НаО, однако разница не превышает 5—10%. Как и у всех газов, теплоемкость продуктов сгорания заметно возрастает с температурой. Для более точных расчетов ее можно найти по составу смеси газов [c.128]

Уравнения (6.35)... (6.45) применимы в том случае, когда можно принять удельную теплоемкость, а следовательно, и показатель адиабаты не зависящими от температуры. Опыт подтверждает, что при температурах, близких к О С, для двухатомных газов показатель адиабаты А = 1,40. Поэтому в тех случаях, когда процесс протекает при невысоких температурах, можно принимать значение показателя адиабаты постоянным и равным значению его при 0° С. С повышением температуры газа показатель адиабаты уменьшается. Можно принять, что для двухатомных газов в пределах от О до 2000 °С показатель адиабаты меняется по линейному закону [c.76]

Для интересующего нас диапазона температур остаются практически постоянными и удельные теплоёмкости двухатомных газов кислорода О2, азота N2 и водорода Н2. [c.38]

Для двухатомных газов (одна колебательная степень свободы) удельная теплоемкость при постоянном объеме [c.186]

Здесь Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении, обусловленная поступательным и вращательным движением молекул (Ср = для газа одноатомных молекул, = для газа двухатомных молекул, Ср = 4Л для газа из многоатомных молекул), а Скол (Т) — удельная молярная теплоемкость, обусловленная молекулярными колебаниями [lim Скол (Т) = 0]. [c.172]

Здесь и о — удельная молярная внутренняя энергия при Г = О, а Ср — удельная молярная теплоемкость при постоянном давлении, обусловленная поступательным и вращательным движением молекулы (для одноатомного газа Ср = ° гК, для двухатомного Ср = ив, для многоатомного Ср = 47 ) С (Г) — удельная теплоемкость, обусловленная внутренними колебаниями молекул, которые при комнатной температуре обычно малы. [c.206]

Рассматривается обтекание плоской полубесконечной пластины равномерным сверхзвуковым химически неравновесным потоком вязкого газа при больших, но докритических числах Рейнольдса Re, Предполагается, что газ представляет собой бинарную смесь атомов и двухатомных молекул, состоящих из тех же атомов, а температура поверхности пластины не превышает уровня, при котором начинается диссоциация молекул при локальном давлении. Исследуется влияние скачкообразного изменения температуры и каталитических свойств поверхности пластины на некотором расстоянии I от передней кромки на обтекание и нагревание пластины. Строится решение уравнений Навье-Стокса совместно с уравнением сохранения массовой концентрации атомов при Re = p u i/oo. Ниже в данном параграфе используются те же безразмерные переменные, что и в предьщущих параграфах, температура отнесена к /R (т — молекулярный вес молекулярного компонента газа, R — универсальная газовая постоянная), тепловой поток к pooU , коэффициент ка-талитичности поверхности к Uoo, удельные теплоемкости к R/m, остальные функции течения к своим значениям в набегающем потоке. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...