Штарка эхо оптическое

Обратимся сначала к динамическому эффекту Штарка, как наиболее часто реализующемуся эффекту. Нерезонансный динамический штарковский сдвиг уровня i атома в поле излучения оптического диапазона частот [c.19]

На фиг. 56 представлен весьма наглядный экспериментальный результат по оптической нутации [3.21-4]. Этот пример, строго говоря, не описывается при помощи выведенных здесь соотнощений, так как оптическая нутация наблюдается благодаря обратному влиянию на световой импульс и так как имеет место неоднородное уширение. Тем не менее качественное сравнение возможно. Пусть на находящийся внутри кюветы газ наложено электрическое напряжение, импульс которого имеет прямоугольную форму. В результате возникшего в электрическом поле эффекта Штарка взаимодействие между светом непрерывно излучающего [c.419]

Как видно из всего сказанного выше, ничтожные размеры катодного пятна исключают возможность применения метода зондов для исследования непосредственно этой области разряда. При таких обстоятельствах особенно большое значение приобретают оптические и прежде всего спектральные методы исследования пятна. Спектр катодного пятна представляет собой удивительное сочетание линейчатого и сплошного спектров, по-видимому исходящих из близко расположенных друг к другу областей с резко различающимися физическими свойствами. Сплошной спектр в излучении пятна, заслуга открытия которого принадлежит Штарку [Л. 6], обычно принято относить поверхности самого катода или ближайшей к нему области разряда. Присутствие сплошного спектра в излучении пятна длительное время расценивалось как доказательство высокой температуры катода, тем более что указанный спектр подобно спектру температурного излучения твердых тел простирается на всю видимую область и за ее пределы. По определению Смита [Л. 4] область, из которой исходит сплошной спектр в условиях дуги с ртутным катодом лежит не далее 10 см от поверхности катода. Хотя распределение интенсивности сплошного спектра катодного пятна резко отличается от распределения, характерного для черного и любых иных известных тел, рядом авторов были предприняты попытки определения температуры пятна с помощью оптических яркостных пирометров. Для ртутного катода таким путем были найдены температуры в пределах приблизительно [c.22]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

И. Штарк — немецкий ученый, открывший в 1913 г. оптическое расщепление спектральных линий под действием электрического поля. [c.16]

Как ясно из вывода, Д. э. должен существовать для каких угодно волн (звуковых, морских, световых и т. д.). Особо важное практич. значение Д. э. представляет однако для волн световых он дает возможность определения относительных радиальных скоростей звезд или вращения светил по смещению спектральных линий в сравнении с земными источниками тех же линий. По Д. э. определяется скорость каналовых лучей в разрядных трубках. Хао-тич. тепловое движение молекул благодаря Д. и. определяет в значительной мере конечную ширину спектральных линий в разреженных газах и т. д. В оптической области эффект Допплера многократно проверялся на опыте путем отражения света от вращающихся зеркал (Белопольский, Голицын), при непосредственно вращающемся источнике света (Майорана), при помо1ци каналовых лучей (Штарк) и т. д. [c.13]

В спектроскопии кристаллов, содержащих ионы с незаполненными внутренними f-и d-оболочками, значительное место занимают исследования спектров кристаллов во внешних полях. Сюда относятся исследования спектров кристаллов во внешнем магнитном поле (эффект Зеемана) и во внешнем электрическом поле (эффект Штарка), а такн<е специфические для твердых тел исследования спектров при непосредственном изменении внутрикристаллического ноля, осуществляемом путем направленной деформации кристалла (пьезоспектросконический эффект). Возможность проведения этих топких спектроскопических исследований обусловлена узкополосным характером спектров ионов с незаполненными оболочками в кристаллах, позволяющим регистрировать относительно небольшие расщепления и смещения полос в спектрах кристаллов во внешнем ноле. Разнообразные явления, наблюдаемые в спектрах кристаллов во внешнем ноле, представляют не только самостоятельный интерес, но и дают чрезвычайно ценную информацию о состоянии иона в кристаллической решетке, об энергетических уровнях и оптических переходах в ионах в решетке. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...