Д-резонанс изобара

Иногда нуклонные резонансы называют возбужденными состояниями нуклона или изобарами нуклона. Детальные характеристики резонансов см. в таблицах 41 и 42, 86. [c.589]

При большей энергии наблюдается ещё один пик в структурной ф-ции. Он связан с рассеянием электрона на одном нуклоне, в результате чего возбуждаются нуклон-ные степени свободы, н в первую очередь Д-изобара (1232). Аналогичная картина имеет место и при поглощении у-кванта (см. Резонансы). [c.595]

Иногда пион-нуклонные резонансы называют возбужденными состояниями нуклона или изобарами нуклона. [c.237]

Часто Д-резонанс называют Д-изобарой. [c.243]

Резонансы образуются и при других сочетаниях частиц, например пиона с нуклоном. Наиболее известен из них барионный -резонанс (Д-изобара) с и= 1232 МэБ, 7 = 3/2, /=3/2, который за ядерное время распадается по схеме А - р+п . [c.261]

В совр. яд. физике протон (р) и нейтрон (п) объединяются общим названием нуклон (N). Общее число нуклонов в Я. а. наз. массовым числом А, число протонов равно заряду ядра 2, число нейтронов Н—А—Z. У ядер-изотопов одно и то же 2, но разные А и N, у ядер-и з о б а р одинаковое А и разные я N. В связи с открытием нуклонных изобар (см. Резонансы) выяснилось, что внутриядерные нуклоны, взаимодействуя [c.923]

Барионные резонансы (изобары). Барионными резонансами называются образоваи ия, распадающиеся на барионы и мезоны. К ним относится первЬш открытый Ферми нуклонный резонанс с Л1=1238 Мэв (рис. 96). Эти резонансы называют также нуклон-ными изобарами. [c.260]

А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (ло сравнению с обычными уровнями составного ядра) резонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-аналоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядериых реакциях перезарядки р- -4 (Z, N) -к (Z+1, N—i), где А — число нуклонов, N — число нейтронов. Согласно теоретич, схемам (см. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс [c.81]

Член и , определяется диаграммами (рис. 6), где двойная линия отвечает распространению т. н. Д-изобары (см. Резонансы), заштрихованные треугольники изображают совокупности диаграмм, переводящих нуклонную пару- частица-дырка или Д-иэобару с нуклонной дыркой в пион. Учёт У—Д-взаимодействия приводит к нелинейной зависимости от р Ар/(1 Н--Ь ар), а > 0. [c.435]

П, с. для адронов имеют, строго говоря, интегральный характер, поскольку спектр в рассеянии частиц непрерывен. Однако реально в П. с. доминируют, как правило, резонансы с наименьшей массой. Так, в П, с. Адлера — Вайсбергера (4) в интеграле от разности сечений наиб, велик вклад изобары Д33 (1240). Поэтому было предложено много П, с., в к-рых интегралы заменяются на суммы вкладов резонансов, причём в суммах оставляют 1—2 первых члена. По-видимому, наиб, известным примером такого рода является П, с, Вайн-берга (S. Weinberg, 1967) для сечений аннигиляции (.е" в адроны. Из этих П. с. следует, в частности, соотношение между массами р- я Ai-мезонов [c.96]

Открытие аналоговых резонансов (см. А налоговые сое- тояния) потребовало увеличения энергии ускорителей и улучшения их энергетич. разрешения, необходимого для измерения тонкой структуры изобар-аналоговых ре зонансов. [c.314]

В третьей обласги энергии за порогом образования пиона и до 2 ГэВ длина волны у-кванта становится порядка размеров нуклона и взаимодействие происходит в осн. с одним нуклоном. В сечении фотопоглощения на свободном нуклоне четко проявляются 3 пика, отвечающие возбуждению Д (1232 МэВ)-изобары и двух частиц-резонансов—Л (1520 МэВ) и N (1680 МэВ). В том случае, когда у-гвант поглощается нуклоном, находящимся в ядре, пик, связанный с образованием Д-изобары. проявляется столь же чётко, тогда как 2 остальных сильно уширяются. Такое размытие пиков во многом обусловлено движением нуклонов в ядре. В области возбуждения Д-изобары характерно универсальное для всех ялсрсечекие — отношение о/А (в пределах точности измерений) одинаково для всех ядер от Be до U. Это свидетельствует о том, что свойства свободной Д-изобары не сильно изменяются в ядре. [c.371]

В обычных условиях отклонения от протонно-нейтронной модели, связанные с составной природой нуклонов и кварк-глюонной структурой Я. а., невелики и заключаются в следующем. 1) В результате взаимодействия между нуклонами последние могут существовать в Я. а. не только в основном, но и в возбуждённых состояниях, наз. нуклонными изобарами. Низшим из них по энергии является т. н. А-изобара (см. Резонансы). Часть времени ( 1 %) нуклоны в ядре могут пребывать в виде нуклонных изобар. 2) Запирание кварков в нуклонах не является абсолютным, в ядре могут на короткое время образовываться сгустки кварк-глюонной материи флуктоны), состоящие из 6, 9 и т. д. кварков (см. Кварк-глюонная плазма). [c.685]

Так, Давид в какой-то степени повлиял на тему моей кандидатской диссертации. Вскоре после моего появления в ФИАНе и опубликования двух моих работ по фоторождению пионов и рассеянию фотонов на нуклонах с учетом изобарных состояний, Давид спросил, собираюсь ли я их защищать. Это действительно входило в мои планы. Давид сказал, что Ландау критически относится к изобарам. Но-видимому, под влиянием этой информации я сделал еще несколько работ по инвариантной структуре амплитуды рассеяния частиц со спином и ее разложениям по парциальным волнам, которые и составили мою диссертацию. Позднее, когда резонансы прочно вошли в физику частиц, стало ясно, что критика Ландау была напрасной. Вместе с тем, результаты по спиновой структуре амплитуды рассеяния тоже оказались полезными и тогда же были использованы при построении дисперсионных соотношений. [c.396]

Наибольший интерес представляет фаза 8(рзз), соответствующая (л—Л )-взаимодействию при Т-3/2 и 1 = 3/2. Она положительна, что свидетельствует о притяжении, и прохвдит через 90° при 7 ,= 190 МэВ, что говорит о резонансе в (п — iV)- H TeMe при энергии 7 ц =160 МэБ (3 — 3-резонанс, А-резонанс, А-изобара). Остановимся более подробно на явлении резонанса. [c.238]

До сих пор мы говорили о резонансах, возбуждаемых при взаимодействии между собой элементарных частиц, например Tt-мезона с протоном. Это так называемые вакуумные (свободные, элементарные) резонансы. Однако резонансы могут возбуждаться и внутри атомного ядра. Б настоящее время широко изучаются свойства ядерной А-изобары, которая возбуждается в процессе нуклонной р, п), пионной (п, 7t°, ядерной [( Не, [c.249]

KY.i.) (Y-P) fY n).-f7.p 7-pn) l< Y-A Y. ) I 1 IfY nJ,... I Y. n>(7,4nJ,. . 1 j Гигантский резонанс, 1 1 коллективные 1 1 возбуждения 1 Фотомезонная область. образование изобар [c.831]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...