Тепловое движение гальванометра

Тепловое движение гальванометра. На опыте было замечено, ч" подвесная система очень чувствительных гальванометров никогда не остается неподвижной она совершает никогда не прекраш,аюш,иеся очень [c.424]

Тепловое движение гальванометра можно себе представить как результат чрезвычайно часто следуюш,их друг за другом очень слабых случайных толчков, испытываемых подвижной системой со стороны находящихся в тепловом движении молекул воздуха, а также возникающих вследствие хаотического движения электронов в катушке гальванометра подвешенной между полюсами магнита. Мы будем считать, что коэффициент затухания подвижной системы гальванометра 5 и ее собственная частота со таковы, что б < со. В этом случае каждый отдельный толчок вызывает затухающее колебание подвижной системы. Мы можем в этом случае применить теорию, изложенную в пп. 1 — 3. [c.424]

Согласно этой теории тепловое движение гальванометра должно носить характер хаотически модулированного колебания, несущая частота которого совпадает с собственной частотой подвижной системы, а модуляция тем более медленна, чем меньше затухание среднее время модуляции должно совпадать с временной постоянной гальванометра [c.424]

Теория Максвелла 233, 234, 236 и д. Тепловое движение гальванометра 424, 425 [c.571]

Однако известны приборы, в которых флуктуационный предел чувствительности экспериментально достижим. Однократное измерение с помощью таких приборов оказывает влияние на точность измерения. В качестве примера рассмотрим зеркальный гальванометр. Сила тока / измеряется по углу отклонения ф легкого зеркальца с катушкой, подвешенных на тонкой, обычно кварцевой, нити. Предел чувствительности гальванометра определяется значением среднего квадратичного угла поворота зеркальца, вызванного тепловым движением молекул зеркальца и нити. Вычислим эту величину. [c.307]

Эту формулу нужно понимать как соотношение, определяющее некоторую эффективную величину характеризующую в среднем толчки, действующие на подвижную систему гальванометра в результате теплового движения вещества. Эта величина зависит только от температуры и коэффициента трения. Так как здесь [c.425]

Здесь т —темп охлаждения бикалориметра. Таким образом, для определения теплового сопротивления покрытия необходимо найти из опыта темп охлаждения бикалориметра и коэффициент теплоотдачи. Теплоемкость ядра обычно является известной, так как ядро всегда можно выполнить из материала, для которого имеются литературные данные (медь, железо и др.). Применение металлов позволяет в опыте легко осуществить выполнение ijj = l, если что имеет место при использовании охлаждающей газовой среды. Первоначально опыт проводится с ядром без покрытия. Затем проводится опыт с бикалориметром. Устройство бикалориметра, разработанного автором совместно с Н. Я. Поповым, ясно из рис. 2-12. Опыты в зависимости от температурных условий проводятся в термостате или печи, устройство которых было показано на рис. 2-4 и 2-5. Опыты с ядром и бикалориметром проводятся последовательно при одних и тех же условиях. Если темп охлаждения отличается большой величиной, то при проведении опытов запись изменения температуры во времени для бикалориметра производится с помощью самопишущего прибора высокой чувствительности. При исследовании тонких покрытий опыты с калориметром (рис. 2-12) проводятся с записью показаний зеркального гальванометра ГЗС-47 на фотопленку с помощью стробоскопического освещения зеркальца гальванометра 7, находящегося в специальном затемненном ящике. Стробоскоп приводится в движение электрическим мотором, имеющим один оборот в минуту. [c.89]

Естественно ожидать, что в случае небольшой системы мы сможем наблюдать заметные относительные отклонения ее свойств. При рассмотрении малой системы, находящейся в тепловом контакте с большой системой, теоретические трудности не возникают. Мы увидим, например, что температура небольшой системы определяется так же, как для системы, с которой она находится в контакте. Энергия маленькой системы может испытывать значительные относительные флуктуации, которые можно наблюдать в опытах с броуновским движением малых частиц, взвешенных в суспензии, или с самопроизвольными отклонениями зеркальца гальванометра. Но среднюю энергию небольшой системы всегда можно точно определить путем наблюдения в течение длительного промежутка времени или посредством наблюдений за большим числом одинаковых маленьких систем. [c.45]

Кроме того, если приемником звука служит электродинамический или конденсаторный микрофон, тепловое движение молекул воздуха приводит к тому, что подвижная система таких микрофонов испытывает удары от этих молекул и совершает вследствие этого малые случайные отклонения от состояния равновесия (так называемое броуновское движение). Это приводит к определенному пределу чувствительности таких микрофонов отметим, что броуновское движение определяет предел чувствительности зеркального гальванометра, зеркальце которого под действием случайных ударов молекул также совершает беспорядочные движения. Для электродинамического микрофона могут быть существенными также тепловые флюктуации электронов, которые приводят к появлению на концах подвижной катушки случайных электродвижущих сил они также влияют на предел его чувствительности. Эти явления, однако, могут сказаться только при очень большой чувствительности микрофонов и практического значения пока не имеют (кроме отдельных специальных прецезионных измерений) всегда имеющиеся акустические помехи в виде всевозможных шумов и звуков практически определяют предел чувствительности этих микрофонов, наряду с отмеченными выше помехами, связанными с электрическими и механическими флюктуациями. [c.95]

Так же как и на измеритель Бениоффа, на лазерный измеритель деформаций влияют атмосферные условия. Изменения температуры, давления и состава воздуха создают турбулентность, которая может исказить лазерный луч. Поэтому 1020-метровая труба установки в ущелье Стивенса откачана. Фактически весь световой путь установки заключен в трубе. Только миллиметр воздуха отделяет основные зеркала от торцов трубы, закрытых оптическими стеклами с покрытием, уменьшающим потери на отражение. Кроме того, установка помещена глубоко под землей, изолирующей ее от случайных тепловых деформаций, обусловленных ежедневным нагреванием и охлаждением земной поверхности. Эти деформации обычно не интересуют исследователей. Установка в ущелье Стивенса и некоторые другие лазерные измерители определяют изменения в деформациях Земли, регистрируя движение интерференционных полос. Для слежения за движением полос в измерителе в ущелье Стивенса применен тот же механизм, что и для слежения за звездой в космических навигационных датчиках. Он представляет собой зеркальный гальванометр. Зеркало направляет свет от полосы на фотоумножитель, управляющий в свою очередь током в гальванометре. Когда фотоумножитель регистрирует уменьшение освещенности, что означает смещение с зеркала света от центра полосы, ток через гальванометр увеличивается и поворачивает зеркало снова к центру полосы. В следящем механизме можно использовать также пьезокристалл или датчик автоматической подстройки широкополосного усилителя. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...