Импульсное поле нормальных волн

Случай квазимонохроматического импульса. Анализ импульсного поля нормальной волны выше основывался на предположении, что в интеграле (38.14) осцилляции экспоненциального множителя о изменением со происходят быстро по сравнению с медленными изменениями остальной части подынтегрального выражения. [c.237]

В случае импульсного источника, учитывая изложенное в 38.1, мы будем иметь для звукового давления (г, г, t) формулу (38.11), где Ч (г, г, t) — импульсное поле нормальной волны номера I будет согласно (38.12 ) [c.241]

Большой интерес представляет обзор [72] работ по импульсным вихретоковым системам, выполненным до 1964 г. В обзоре отражены некоторые теоретические результаты анализа взаимодействия импульса электромагнитного поля с объектом контроля в виде металлического покрытия на металлической основе. При этом предполагалось, что импульс поля представляет собой плоскую волну, падающую нормально к контролируемой поверхности. Кроме того, в обзоре описаны двухимпульсная вихретоковая система, применение метода сквозного прохождения в импульсных системах, преимущества преобразователей с масками с точки зрения улучшения разрешающей способности. Обсуждается система отражения для импульсного поля с использованием узла маски с апертурой. [c.407]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

Использование импульсной селекции нормальных волн позволило исследовать зависимость уровня поля отдельных мод от ориентации оси ПИ в вертикальной плоскости. В качестве примера на рис. 6.7 приведены экспериментальные и рассчитанные кривые для первой моды. Видно, что данная мода возбуждается при условии, что направление оси излучателя отличается как от направления оси волновода, так и от направления волнового вектора бриллюзновской волны соответствующей моды, причем измеренные значения оптимального угла хорошо согласуются с расчетными величинами. [c.181]

Тене- Обычный вариант Изменение интенсивио-сти поля после прохождения УЗ волн через изделие Продольные, нормальные Непрерывное, импульсное Иммерсионный, контактный со смазкой 50кгц—5 Мэц [c.375]

Импульсные методы измерения скорости звука позволяют измерять число длин волн, укладывающихся на акустическом пути, а также определять фазовые сдвиги, приобретенные волной при отражении от границ разных частей звукопровода. Поскольку вводимые в образец импульсы являются высокочастотными (1—100 МГц), длина волны существенно меньше поперечных геометрических размеров образца, что можно рассматривать как случай свободного распространения волн в полубесконечной среде (случай нормальной дифракции). Это позволяет достаточно точно рассчитывать поправки на создающееся в образце дифракционное поле плоского излучателя, причем эти поправки не зависят от упругих свойств изотропного материала. Для введения з образец звукового импульса используют обычно кварцевый преобразователь который приклеивают в случае работы на о т р а ж е-н и е к одному из плоскопараллельных торцов образца, а в случае работы на прохождение импульса — к обоим торцам. Радиоимпульс от генератора, работаю1цего на основной частоте преобразователя, возбуждает в пьезопреобразователе упругую волну, передающуюся в образец. С помощью пьезопреобразователя в образце можно возбуждать продольную и поперечную волны. [c.262]

Специфика использования импульсных магнитов в ЭМА-преобразователях связана с тем, что сразу после включонпя импульса тока алектромагнита в металле изделия возникают вихревые токи. Это приводит к уничтожению нормальной и удвоенной тангенциальной составляющих вектора индукции магнитного поля в поверхностном слое. При уменьшении во времени интенсивности вихревых токов увеличивается нормальная и ослабляется тангенциальная составляющие индукции магнитного поля. Ввиду этого при излучении и приеме продольных волн длительность рабочего интервала (время от появления тока электромагнита до момента регистрации сигнала) целесообразно ограничить 15—20 мкс. В случае применения поперечных волн излучение целесообразно начинать спустя примерно 500 мкс после включения магнитного поля. [c.199]

С этого времени в большом количестве проводятся эксперимен тальные и теоретические работы по исследованию дисперсии и пог лощения ультразвуковых волн в газах, а затем и в жидкостях, сре ди которых следует отметить работы Кнезера [9] и Бикара [10] К настоящему времени накопилось очень большое количество ра бот по измерению скорости и поглощения ультразвука в газах, в смесях газов, жидкостях, смесях различных жидкостей, растворах, электролитах, проведенных при разных физических условиях (температура, давление, плотность, фазовые переходы и т. д.). Результаты этих измерений важны не только для изучения молекулярных свойств газов и жидкостей, но также широко используются в технике для контроля протекания различных технологических процессов (по изменению скорости и поглощения звука). Методика этих измерений хорошо отработана и изложена во многих учебниках, поэтому мы не будем ее описывать. Отметим только, что на ультразвуковых частотах современные импульсные, фазовые и в особенности импульсно-фазовые методы позволяют получить относительную ошибку Ас/с 10 —10 , а абсолютное значение с измерять с точностью 10" %. Аппаратурная точность может быть выше, однако точность измерения скорости ограничивается трудностью поддерживать неизменными физические свойства среды (температуру, плотность, однородность, отсутствие потоков и т. д.) и неоднородностями акустического поля абсолютное значение а в области ультразвуковых частот можно измерять с ошибкой 2—5%. Трудности в определении коэффициента поглощения звука по результатам измерений также состоят в необходимости детального учета неоднородности излучаемого акустического поля, дифракционных эффектов, неизменности физических свойств среды. Для газов измерения на частотах выше нескольких МГц (при нормальном атмосферном давлении и комнатной температуре) затруднены из-за очень большого поглощения. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...