Адронные струн

М. а., наряду с унитарности условием, составляет основу дисперсионного подхода в теории элементарных частиц. Связывая амплитуды разл. процессов, оно приводит к системе нелинейных интегральных ур-ний. Однако возникающая система оказывается настолько Широкой, что включает в себя амплитуды практически всех процессов, происходящих с элементарными частицами, и не поддаётся матем. разрешению. В ряде случаев с помощью ра.зл. приближений удаётся сузить систе.чу и получить интересные физ. результаты. М. п. прочно вошло в арсенал аналитич. методов теории элементарных частиц и лежит в основе многих моделей, напр, струнных моделей адронов (см. также Дуальность). [c.45]

Для практич. расчётов распределения адронов в струях используются два подхода. Первый из них основан на модели дуальных струн (см. Дуальность), натягивающихся при разлёте цветных жёстких партонов. Он базируется на эволюции системы как марковском случайном процессе, что позволяет эффективно использовать Монте-Карло метод для моделирования многочастичных событий. [c.15]

Струнная интерпретация дуальных моделе , т, е. трактовка адронов как релятивистских одномерных протяжённых объектов — струн (см. Струпные модели адронов), позволяет истолковать обе диаграммы Фейнмана рис. 2 как один TpyniHiiii график рис. 3, [c.22]

Адронизация струн описывается или с помощью феноменологич. ф-ций фрагментации (см. Партоны), или путём моделирования методом Монте-Карло образования адронов в модели цветной струны [3]. [c.234]

Рис. 1. Графини, описывающие вклад реджеона (Н) в мнимую часть амплитуды упругого мезон-нуклонного (М — N1 рассеяния о — обмен реджеоном б — соответствующее сечение (квадрат модуля амплитуды) процесса множественного рождения адронов, отвечающее разрыву одной струны в — соответствующая плоская топологическая кварковая диаграмма.

Согласно кроссинг-симметрии, единая аналитич. ф-цвя в разл. областях своих аргументов описывает как амплитуду процесса а1- -а2- -аз4-а1, так и амплитуды процессов в 2-Ь а , 81-)-а 2Эз (где а,- означает адрон, являющийся античастицей по отношению к а ). Аналогичное утверждение (с заменой любой входящей частицы на выходящую античастицу и наоборот) применимо и при большем числе частиц. Совместное рассмотрение перекрёстных процессов оказалось очень плодотворным в физике С. в. Оно тесно связано с методом полюсов Редже и в сочетании с ним приводит к полезный правилам сумм, связывающим интегральный низкоэнергетич. вклад амплитуды бинарного процесса с ее высокоэнер-гетич. поведением, к-рое определяется полюсами Редже. Это в свою очередь приводит к концепции дуально-ти, согласно к-рой описание амплитуды бинарного процесса с помощью резонансов прямого канала должно быть эквивалентно её описанию с помощью полюсов Редже перекрёстного канала. Дуальная резонансная модель смыкается с теорией струн (см. Струнные модели адронов) и на качеств, уровне отражает осн. свойства адронных резонансов. [c.499]

Аналогично жёсткие адронные процессы с образованней струй можно истолковывать как результат упругого рассеяния содержащихся в адронах кварков и глюонов с последующим их переходом в адроны. Особую проблему представляет при этом вопрос о механизме образования бесцветных адронов, входящих в состав струй. Обычно считается, что при рассеянии кварка по мере его удаления от точки столкновения между этим кварком и остающейся частью адрона возникает струнная конфигурация глюонного поля, к-рая затем разрывается с образованием обесцвечивающей кварк-аятикварковой пары (фактически — большого числа таких пар), так что в результате возникают бесцветные мезоны, составляющие адронные струи. Полный расчёт подобных процессов в рамках КХД невыполним из-за того, что образование адронов происходит на больших расстояниях, где взаимодействие кварков и глюонов становится сильным. Поэтому убедительное доказательство в пользу существования описанного механизма отсутствует. На практике при обработке эксперим. данных используют упрощённые модели образования и разрыва струн. [c.501]

Но большинство конформных моделей, рассматриваемых в совр. с. т., не допускает такой интерпретации, поэтому собственно релятивистские струны появляются лишь в нек-рых фазах С. т. Эти фазы тем не менее представляют особый интерес, поскольку в низкознергетич. и низкотемпературном пределе они сводятся к обычной теории гравитационных, калибровочных, спинорных и скалярных полей в J-мерном пространстве-времени со сложной топологией. В нек-рых фазах возможно значение (/=4, а свойства указанных полей близки к свойствам известных элементарных частиц. Если такие фазы окажутся наиб, устойчивыми с точки зрения С. т., то она сможет послужить моделью объединения всех фундам. взаимодействий, объясняющей число измерений, симметрии и др. характеристики нашего мира. Наиб, известный подход к построению теории объединения на основе С. т. связан с т. н. суперструна.ми. Другие приложения С. т, имеются в теории адронов, теории фазовых переходов и др. [c.9]

СТРУННЫЕ МОДЕЛИ АДРОНОВ —составные кварковые моде.ш адронов, в к-рых кварки внутри адронов считаются связанны.ми посредством релятивистских струн (см. Струна рел.чтивистская). С. м. а, находят качественное обоснование в рамках квантовой хромодинамики. Весьма вероятно, что при расстояниях между кварками, приближающихся к размеру адронов ( 10 см), энергетически более выгодными оказываются такие конфигурации глюонных полей, когда поля не заполняют всё пространство (как в электродинамике), а концентрируются вдоль линий, соединяющих кварки. Бесконечно тонкую трубку глюонного поля моделирует релятивистская струна [1, 2]. [c.11]

Энергия релятивистской струны пропорциональна её длине L, следовательно, квадрат массы струны Угловой момент вращающейся струны, имею1цей фор.му прямолинейного отрезка, пропорционален L . Таким образом, С. м. а. дают линейную зависимость между спино.м J адронного состояния и квадратом его массы М , т. е, они приводят к линейным траекториям Редже где ot 1 ГэВ" —универс. наклон траекторий Редже (см. Редже полюсов. метод). Релятивистская струна, связывающая кварк и антикварк, генерирует линейно растущий с расстоянием потенциал [3 J. Такой потенциал позволяет описать удержание кварков в адронах (см. Удержание ивета). Разрыв струн не приводит к появлению свободных кварков, т. к. на вновь образовавшихся концах струны рождается пара кварк-антикварк. В результате кварки снова оказываются связанными. [c.11]

В определ. смысле дуальные модели адронов (см. Дуальность) можно также рассматривать как струнные модели, учитывая, что их динамич. основой является релятивистская струна. Однако недостатки этих моделей, такие как появление безмассовых и тахионных (с мнимой массой) состояний, к-рым нет аналогов в спектре адронов, нефиз. размерность D пространства-времени (Z) = 26 или 0 = Щ и проблема с выполнением унитарности условия, не позволяют считать эти модели вполне реалистическими (см. Струн теория). [c.12]

В результате, когда маленькие струны стянутся, окажется, что вдоль одной прямой движется множество частиц, так называемые адронные струи, которые действительно наблюдаются. В настоящее время струнная теория, объясняя иевы-летания кварков и появления адфонных струй, не имеет достаточного количественного подтверждения, чтобы считаться общепризнанной концепцией. [c.252]

Совсем наглядной иллюстрацией невылетания кварков является представление о том, что кварки внутри адрона скреплены глюонными резиновыми нитями или струнами , натяжение которых приводит к увеличению энергии взаимодействия. Пока струна не натянута, кварки свободны. С увеличением расстояния струна натягивается и не позволяет кваркам разлететься. Если натяжение окажется настолько сильным, что струна оборвется, то и тогда кварки не вылетают, потому что на вновь образовавшихся в точке разрыва концах струны возникают новые кварки, объединение которых с кварками адрона приводит к образованию нового адрона. Представление о глюонных струнах можно обосновать тем, что притяжение между заряженными (цветом) глюонами должно действительно приводить к сжатию глюонных струй, передающих взаимодействие между кварками. Таким образом, глюонную струю можно интерпретировать как одномерный потенциал, про который известно, что он возрастает с ростом расстояния (для точечного источника). [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...