Доплеровский сдвиг частоты рассеянных

Согласно зависимости (11.14) доплеровский сдвиг частоты света, рассеянного на движущихся относительно источника и наблюда- [c.229]

Метод формирования голографического изображения по доплеровскому разбросу частоты используется главным образом при получении голограмм вращающихся объектов. Объект освещается лазерным светом, и его изображение с помощью телескопа формируется на голографической пленке. Обусловленный вращением объекта доплеровский сдвиг частоты используется для кодирования сигнала по времени. Свет, рассеянный поверхностью объекта, в любом данном направлении имеет определенную несущую частоту для данного пути освещения и пути наблюдения. Следовательно, опорный пучок имеет сдвиг временной частоты, который соответствует доплеровскому сдвигу частоты в каждом отдельном направлении. Иными словами, свойство временной фильтрации голограммы преобразует функцию размытия временного канала в пространственную функцию размытия. Ширина этой пространственной функции размытия определяется временными переменными. Изображение с такой голограммы восстанавливается обычными способами. [c.352]

Сигнальный пучок, рассеянный от исследуемого объекта, вместе с референтным направляется в конфокальный интерферометр. На выходе интерферометра наблюдаются две концентрические системы интерференционных колец. Относительное смещение интерференционных колец одного порядка пропорционально разности частот сигнального и референтного пучков, находящейся Б известном отношении [см. формулу (230) ] с доплеровским сдвигом. [c.281]

Предположим теперь, что гидроакустическая станция движется с постоянной скоростью в поле неподвижных элементарных рассеивателей, как это показано на рис. 12.8. Вследствие эффекта Доплера частота принятого сигнала от элемента рассеяния сдвинута на величину, пропорциональную радиальной относительно гидроакустической станции составляющей скорости. Для синусоидального излученного сигнала с частотой /о доплеровский сдвиг для п-го рассеивателя [c.331]

Исследовалось также влияние обратного атмосферного рассеяния излучения передатчика на работу приемного канала. Для этого зондирующее излучение направлялось над земной поверхностью в сторону горизонта и регистрировался спектр сигнала на выходе фотоприемника. Два хар-актерных спектра приведены на рис. 6.12. На верхней фотографии спектр соответствует хорошим атмосферным условиям при дальности видимости около 120 км. Центральный пик обозначает промежуточную частоту 4,5 МГц. Как видно, спектр обратного рассеяния в данном случае смещен в сторону больших частот и сильно уширен по сравнению со спектром зондирующего излучения. Направление смещения спектра вдоль оси частот определяется направлением ветра на трассе. В экспериментах наблюдалось совпадение в пределах порядка частотного сдвига спектра и доплеровского сдвига частоты, соответствующего измеренному значению скорости ветра. На нижней фотографии показан спектр обратного рассеяния, полученный в условиях среднего тумана при дальности видимости 305... 610 м. Направление сдвига спектра в данном случае противоположно предыдущему. На обеих фотографиях вертикальная шкала линейная, причем на верхней цена деления равна 0,17 мВ, а на нижней — 0,45 мВ. Интересно также отметить, что в зкспериментах не удалось зарегистрировать [c.241]

ВОД линейной скорости используют методы лазерной доплеровской анемометрии (ЛДА). Скорость объектов определяется дистанционно путем измерения доплеровского сдвига частоты излучения, рассеянного движуш имся объектом f , = /(2л), где Ко и — волновые векторы падающего и рассеян-ного излучения соответственно V — скорость тела [15]. [c.217]

Процесс ВРМБ можно описать классически как параметрическое взаимодействие между волнами накачки, стоксовой и акустической. Благодаря электрострикции накачка генерирует акустическую волну, приводящую к периодической модуляции показателя преломления. Индуцированная решетка показателя преломления рассеивает излучение накачки в результате брэгговской дифракции. Поскольку решетка движется со звуковой скоростью частота рассеянного излучения испытывает доплеровский сдвиг в длинноволновую область. В квантовой механике такое рассеяние описывается как уничтожение фотона накачки и одновременное появление стоксова фотона и акустического фонона. Из законов сохранения энергии и импульса при рассеянии вытекают соотношения для частот и волновых векторов трех волн [c.258]

Наиболее важны с точки зрения приложений два случая почти тривиальный, когда осцилляторы тождественны, и существенно более интересный, когда осцилляторы имеют разброс по частотам или коэффициентам затухания. Рассмотрение поведения ансамбля идентичных невзаимодействующих осцилляторов составляет основное содержание классической теории дисперсии света. Нетождественность же осцилляторов необходимо учитывать, например, при анализе рассеяния электромагнитных волн в нагретых газах, где разброс молекул по скоростям приводит к доплеровскому сдвигу их частот относительно частоты поля. [c.51]

Смещение частоты может быть объяснено и чисто кинематически сдвиги частоты происходят из-за доплеровского эффекта при рассеянии света на движущихся решетках флуктуаций плотности. Это так называемый дублет Мандельштама — Бриллюэна-, смещенные спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной спектральной линии. Несмещенная линия, теорию происхождения которой дали Л. Д. Ландау и Г. Плачек [181, появляется вследствие флуктуагщи энтропии (для некоторых жидкостей, например для воды, эта линия может отсутствовать). Все три линии, или триплет, образуют так называемую тонкую структуру линии рэлеевского рассеяния. Спектральная линия МБР слева от центральной линии, имеющая частоту / —й, носит название стоксовой компоненты, а справа от/в, имеющая частоту /о+ 2 — антистоксовой компоненты. Эффект МБР был впервые независимо обнаружен в опытах Е. Ф. Гросса [19] и Т. С. Ландсберга и Л. И. Мандель- [c.45]

В разреженном газе контур линии Р. и. определяется доплеровским уширенцел спектральных линий и его ширина зависит от угла рассеяния. Если спектральная линия атома испытывает дополнит, уширение Г и сдвиг А за счёт соударений, а Р. и. возбуждается монохроматич. излучением, то спектр Р. и. состоит из излучения той же частоты (Oj и лоренцевского контура с максимумом на частоте ш А и с шириной Г уе- В том случае, когда столкновения приводят лишь к сдвигу фазы волновой ф-ции атомного состояния, отношение интенсивностей этих компонент Р. и. равно Уе/Г. При наличии неупругих столкновений отношение интенсивностей будет другим и в спектре Р. и, возможно появление дополнит, линий. [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...