Янга — Миллса действие

Янга — Миллса действие 12 --тензор напряжённости 194 [c.220]

Здесь = /4)E v).pf —дуальный тензор напряжённости полей Янга — Миллса в евклидовом пространстве Г — область интегрирования. Условие конечности действия (12) влечёт при l.xj-tx , т,е. вдоль всей границы с Г [c.134]

Вильсонов критерий удержания относится только к чистой теории Янга — Миллса такого простого критерия уже нет для моделей, содержащих поля материи, которые нетривиально преобразуются под действием центра калибровочной группы, как, например, в квантовой хромодинамике (КХД). Хотелось бы подчеркнуть, что удержание кварков означает больше, чем только отсутствие состояний с ненулевым цветовым зарядом. Было бы катастрофой для гипотезы удержания, если бы кварки могли экранировать свой цвет и тем самым избавлялись от удерживающей их силы. [c.10]

Заметим, что в 5н различные связи не взаимодействуют поэтому мы можем включить е в свободное среднее и произвести кластерное разложение только по отношению к действию Янга — Миллса. Введем вероятностную меру [c.66]

Последняя стратегия, которую мы обсудим, — это комбинированная стратегия, в которой приходится по-разному действовать с полями материи и с калибровочными полями. Вначале поля материи находятся на решетке и их взаимодействие с непрерывным калибровочным полем обладает некоторыми свойствами регулярности, соответствующими обрезанной мере Янга — Миллса (мы умеем достаточно хорошо это делать только в абелевом случае). Затем мы переходим к непрерыв- [c.119]

Янга — Миллса компонента представляет собой не динамич. неремеиную, а множитель Лагранжа. Соответствующий eii канонпч. импульс, вычисленный по стандартной ф-ле P — >LjbA тождественно обращается в нуль, а ур-пие Эйлера — Лагранжа, подмечающееся при варьировании действия по Aq, [c.231]

ФАДДЁЕВА — ПОПОВА ДУХИ — вспомогательные поля, к-рые вводятся в теорию Янга — Миллса полей для того, чтобы записать матрицу рассеяния в виде хронологически упорядоченной экспоненты от локального действия или в виде функционального интеграла от ехр (5 , где 5 — локальное эфф. действие, включающее помимо классич. действия Янга — Миллса фиксирующий калибровку член и действие Ф.— П. д. (см. также Калибровочные поля). Действие Ф.— П. д. [c.263]

Ф.—П. д. отсутствуют в асимптотич. состояниях. Их роль состоит в том, чтобы компенсировать вклад нефиз, продольных и времснньлх квантов поля Янга —Миллса, присутствующих в теории при квантовании в ковариант-ных калибровках, и тем самым обеспечить унитарность матрицы рассеяния. Суммарная вероятность перехода из любого физ. состояния (т, е. состояния, включающего только поперечно поляризованные кванты поля Янга — Миллса) в состояния, включающие Ф. П. д. и нефиз. поляризации поля Янга — Миллса, равна нулю. Это свойство может быть положено в основу ковариантной процедуры квантования теории Янга — Миллса, в к-рой исходным объектом является эфф. действие. [c.263]

ЯНГА—МИЛЛСА ПОЛЯ—векторные поля, реализующие присоединённое представление полупростой компактной группы Ли (см. Представление группы) и обеспечивающие инвариантность теории относительно калибровочных преобразований. Впервые введены Ч. Янгом ( h. Yang) и Р. Миллсом (R. Mills) в 1954, исходя из требований инвариантности действия относительно изотопических преобразований с фазой, зависящей от координат [c.690]

Как уже отмечалось в III. 4, ци-линдрически-симметричные инстантоны образуют подкласс 2г-параметрических решений (III. 1.9), обеспечивающих регулярность поля Янга — Миллса во всех точках R4 и конечность значений его действия или, что то же самое, топологического заряда (III. 4.10). При этом конформное преобразование позволяет перейти от решений р , зависящих от одной переменной, например, z- i = f (или гг), к (г) = Ру (g (2)) 4 In I g/dz р, являющимся решениями (IV. 1.9) для произвольной аналитической функции g(г). (Здесь, для удобства, г+ и z переобозначены через z я г, соответственно.) [c.160]

Видоизменим блоки для действия Янга — Миллса, соответствующие этим плакетам, заменив [c.49]

Прежде всего необходимо иметь определение калибровочной теории вне рамок теории возмущений. Использование обычного функционального интеграла с действием, пропорциональным квадрату напряжённостн Янга — Миллса (и соответствующими членами калибровок и духов), подразумевает, что пространство состоит из плотно расположенных точек, а производные могут быть аппроксимированы конечными разностями. Во всяком случае, в каждом порядке теории возмущений такое решёточное приближение справедливо при стремлении к нулю шага решётки можно вернуться к фейнмановским интегралам непрерывной теории. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...