Избежать столкновений вероятность

Ивона метод 125, 126 Избежать столкновений вероятность 90—94, [c.480]

Вероятность избежать столкновения равна, очевидно, [c.49]

ВЕРОЯТНОСТЬ ИЗБЕЖАТЬ СТОЛКНОВЕНИЯ. [c.90]

Рис. 2.12. К вычислению вероятности избежать столкновения.

Рис. 2,13, Разбиение объема при вычислении вероятности избежать столкновения.

Искомая вероятность избежать столкновения Р для нейтрона, рожденного в объеме V, находится при интегрировании произведения двух полученных вероятностей по всему объему и по всем направлениям [c.90]

Вероятности избежать столкновения [57] [c.92]

Будем считать, что область, для которой рассматривалась вероятность избежать столкновения, — топливный элемент объемом ]/р, окруженный [c.93]

Так как Р есть вероятность избежать столкновения в среде 1 и, кроме того, нейтрон НС должен возвращаться из среды 2, Р эквивалентно Рх- 2, если при расчете Рг 2 все столкновения считаются приводящими к поглощению или, иными словами, среда считается чисто поглощающей. [c.93]

В представляющей практический интерес геометрии, когда топливо расположено в узлах регулярной решетки и каждый топливный элемент отделен от остальных не очень толстым (в средних длинах свободного пробега) замедлителем, изложенный [подход позволяет оценить вероятность того, что нейтрон покинет топливо. Чтобы вычислить Рр->м —вероятность того, что нейтрон, рожденный в топливе, испытает следующее столкновение в замед-лите че, надо умножить вероятность избежать столкновения для одиночного элемента на вероятность того, что вылетевший из топлива нейтрон испытает следуюш,ее столкновение в замедлителе. [c.94]

Вероятность избежать столкновения (2.107) с помощью выражений (2.111) и (2.112) может быть переписана следующим образом [c.94]

Вероятности столкновений, которые будут использоваться в дальнейшем, определяются следующим образом. Пусть Р (Е) — вероятность того, что нейтрон, появляющийся в области I с энергией Е, будет иметь свое следующее столкновение в другой области. Например, если область Р представляет собой изолированный стержень, то Рр есть вероятность избежать столкновения в стержне (см. разд. 2.7.2). Кроме того, пусть ф р Е) и ф м ) — усредненные по объему потоки нейтронов в двух областях. [c.352]

На основе различных рациональных приближений, рассмотренных в разд. 2.8.2 и далее, вероятность избежать столкновений Рр (или Рр м) можно записать в общем виде [c.354]

Когда поглощающая область имеет более сложную геометрию, например, представляет собой периодическую сборку стержней, то Рр не равна в точности вероятности избежать столкновений, но определяется через вероятность [c.354]

А так как замедление на таком тяжелом ядре, как уран, идет мелкими шагами , то при прохождении через резонансную область замедляющийся нейтрон обязательно наткнется на один из резонансов и поглотится. Отсюда следует, что на естественном уране без посторонних примесей цепную реакцию осуществить нельзя на быстрых нейтронах реакция не идет из-за малости коэффициента т], а медленные нейтроны не могут образоваться. Для того чтобы избежать резонансного захвата нейтрона, надо использовать для замедления очень легкие ядра, на которых замедление идет крупными шагами , что резко увеличивает вероятность благополучного проскакивания нейтрона через резонансную область энергий. Как мы знаем из гл. X, 4, наилучшими элементами-замедлителями являются водород, дейтерий, бериллий, углерод. Поэтому используемые на практике замедлители в основном сводятся к тяжелой воде, бериллию, окиси бериллия, графиту, а также обычной воде, которая замедляет нейтроны не хуже тяжелой воды, но поглощает их в гораздо большем количестве. Замедлитель должен быть хорошо очищен. Заметим, что для осуществления медленной реакции замедлителя должно быть в десятки, а то и в сотни раз больше, чем урана, чтобы предотвратить резонансные столкновения нейтронов с ядрами [c.574]

Так как нейтрон при втором столкновении снова теряет энергию, то очевидно, что, повторив такое же умножение достаточное число раз, мы подсчитаем вероятность того, что нейтрон избежит резонансного захвата при замедлении через всю область резонансных энергий. [c.119]

Интеграл слева представляет собой число нейтронов, пересекающих поверхность в 1 сек, что есть вероятность избежать столкновения Р, т. е. вероятность того, что нейтрон, рожденный в объеме равномерно и изотропно, покинет его, не испытав ни одного столкновения. При постоянном сечении поглощения ннтеграл в правой части уравнения (2.102) есть скорость поглощения нейтронов в случае а, деленная на сечение. Его можно обозначить Р /а, где — вероятность того, что влетающий нейтрон будет поглощен. Уравнение (2.104) может быть теперь записано следующим образом [c.89]

Таким образом, полное число нейтронов, пересекающих поверхность А, есть оЛ/4а, а вероятность избежать столкновения — А14оУ, как н в уравнении (2.108). [c.91]

Получить выражение (2.116) на основе интегрального уравнения (1.37) для потока нейтронов в плоской геометрии. Принимая источник постоянным, вычислить поглощение, а затем — вероятность избежать столкновения для чисто поглощающей среды. Определить угловое распределение потока и тока нейтронов на границе определить вероятность избежать столкновения с помощью тока нейтронов на граннце. [c.97]

Так как во всех газах существуют все скорости, то некоторые молекулы газообразных оболочек небесных тел должны двигаться со скоростями больи Ими, чем скорости из бесконечн >сти, как определено в 35. Если молекулы близки к верхним границам атмосферы и начинают двигаться от тела, к которому они принадлежат, они могут избежать столкновения с другими молекулами и улететь, чтобы никогда не вернуться ). Так как кинетическая теория газов подтверждается наблюдениями и так как, если она верна, то некоторые молекулы должны двигаться со скоростями большими, чем скорость из бесконечности, то вероятно, что атмосферы всех небесных тел истощаются этим процессом но в большинстве случаев он протекает крайне медленно и компенсируется отчасти приростом от метеорного вещества и атмосферными молекулами других тел. В верхних областях газообразных оболочек, из которых лишь и отлетают молекулы, температуры низки, по крайней мере для планет вроде Земли, и большие скорости редки. Если средняя квадратичная скорость равняется или превышает скорость из бесконечности, то процесс истощения будет протекать относительно быстро. Во всяком случае элементы и соединения с низким молекулярным весом теряются быстрее, и таким образом одни молекулы и атомы улетучиваются свободнее, а другие удерживаются сильнее. [c.53]

Вероятность образования иона с зарядом Z в результате одиночного электронного удара быстро уменьшается с увеличением Z, поэтому для получения достаточно эффективного выхода высокозарядных ионов используют процессы многократной ионизации. Для этого необходимо увеличить время пребывания ионов в облаке плазмы, содержащей горячие электроны. Темп-ра электронов должна лежать в диапазоне кэБ (I кэВ= 10 К), если необходимо достичь больших значений Z и избежать процессов прямого захвата электронов (процесс рекомбинации) Кроме того, для образования высокозарядных ионов должно выполняться условие п/по 1, т. е. плотность плазмы п должна превосходить плотность нейтрального газа По, чтобы свести до минимума захват электронов в результате столкновений. Если обозначить концентрацию электронов в плазме п , а время её удержания х. то условия образования многозарядных ионов для трёх типичных случаев можно записать след, образом [c.196]

Легко понять, почему это рассмотрение, основанное на представлении о непрерывно следующих друг за другом столкновениях, не дает правильных результатов в случае узких резонансов. С точки зрения непрерывной картины каждое столкновение приводит к бесконечно малому изменению энергии нейтрона. Поэтому каждый нейтрон после ряда столкновений обязательно попадает в область резонанса и с большой степенью вероятности должен быть поглощен, что и противоречит опыту. Так как нас будут интересовать слзд1аи наличия сильных узких резонансов, однако не таких, при которых р почти равно нулю, то ошибка, к которой приводит рассмотрение непрерывной кар1 ины, может оказаться весьма серьезной, в то время как (5.34) обычно дает вполне удовлетворительные приближения. Поэтому мы будем рассчитывать вероятность того, что нейтрон избежит резонансного поглощения. [c.139]

Обогащая материал реактора, т. е. увеличивая значение о в (10.32), мы можем уменьшить Ь. Величина при этом останется неизменной. Другими словами, путем обогащения смеси можно значительно увеличить вероятность захвата нейтрона ядром делящегося изотопа, так что нейтрон, замедленны " до тепловой энергии, будет иметь мало шансов избежать поглощения в реакторе и уйти за его пределы. Однако для замедления нейтрона от энергии деления до тепловой энергии требуется все то же число столкновений с атомами замедлителя, и остается заметной вероятность ухода быстрого нейтрона из котла во время замедления. Таким образом, для того чтобы уменьшить эту утечку быстрых нейтронов и тем самым уменьшить критические размеры реактора, следует, очевидно, уменьшить необходимое для замедления число столкновений с замедлителем. Это может быть достигнуто применением лучшего замедлителя, обладающего более высокой замедляющей способностью. Например, бериллий замедляет почти в Зраза лучше графита ). Однако весьма низкая температура плавления бериллия исключает возможность использования его в реакторе для ракеты с ядерным горючим очень высокие температуры являются условием работы установки. Единственная остающаяся возможность уменьшения критического размера состоит в использовании процесса деления на быстрых или надтепло-вых нейтронах. При эюм число столкновений, необходимых в процессе замедления нейтронов, уменьшается просто потому, что повышается нижний предел энергии, до которого нейтроны должны быть замедлены. [c.205]

Было замечено (51, 110], что удержание активности в бромистом этилене в газовой фазе гораздо меньше, чем в жидкости. Это обстоятельство было истолковано [72] следуюш,им образом скорости ядер отдачи столь малы, что энергия их теряется не столько при многократных столкновениях с отдельными электронами (как это имеет место в случае быстрых частиц), сколько при столкновениях с атомами как целыми. Эти потери в среднем максимальны при столкновениях с атомами равного веса. В этом случае неактивные атомы, испытавшие столкновение, могут быть выбиты из своих молекул, и их места освободятся для активных атомов отдачи. Вероятность образования соответствующей связи увеличивается, если разбитая молекула окружена клеткой из других молекул, препятствующей активному атому быстро удалиться от места столкновения. В газах это условие не выполняется. Поэтому там замедленные активные атомы все же могут избежать связывания с молекулой и растратить остаток своей энергии в дальнейших столкновениях. Если остаток энергии мал, то эти столкновения могут привести не к диссоциации соответствующих молекул, а к возбуждению колебаний в них. Эти общие идеи химии горячих атомов были использованы также для объяснения различных (в различных условиях) степеней замещения брома (или водорода) в жидких органических соединениях (типа пропилбро-мида) быстрыми атомами радиоброма [36, 124]. [c.104]

Выше было показано, как сечения в резонансных областях представляются с полющью доплеровских функций уширения резонансной линии [см. уравнения (8.23) и (8.28)], причем резонансные параметры определяются из эксперимента или из сочетания эксперимента и теории. После того как такие сечения получены, их можно использовать в общих (численных) схемах определения многогрупповых констант, описанных в разд. 4.5.1. Было установлено, что некоторые приближенйя оказываются наиболее приемлемыми, так как позволяют избежать трудностей, связанных с использованием общего метода, и обеспечивают наиболее наглядное физическое представление результатов. Существенно, что для получения многогрупповых констант в решетках необ- ходимо проводить специальные исследования. В разд. 8.4.1 описан метод, основанный на понятии вероятностей столкновений. [c.333]

Вероятность столкновения с астероидом или метеоритом в значительной мере зависит от того, какая траектория будет выбрана для полета космического корабля в мировое пространство. Большие скопления падающих звезд (Леониды, Персеиды и т. д.) и множество астероидов можно избежать благодаря значительному накоплению их пути к эклиптике, намного отличающемуся от наклонения траектории корабля, совершающего путь к планетам. Нетрудно также избегнуть столкновения и с другими небесными телами, пути движения которых нам известны. Однако в мировом пространстве [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...